潮

潮汐は、月（および、それよりは程度は低いが太陽）の重力の複合効果によって引き起こされる海面の上昇と下降であり、地球と月が互いの周りを回ること でも引き起こされます。

潮汐表は、任意の場所の予測時刻と振幅（または「潮位差」）を調べるために使用できます。予測は、太陽と月の配置、潮の位相と振幅（深海の潮のパターン）、海洋の両潮流系、海岸線の形状と沿岸の水深（タイミングを参照）など、多くの要因によって左右されます。ただし、これらは予測にすぎず、実際の潮の時刻と高さは風と気圧の影響を受けます。多くの海岸線では、ほぼ等しい満潮と干潮が 1 日に 2 回ある半日潮があります。他の場所では、1 日に 1 回満潮と干潮がある日潮があります。「混合潮」は、1 日に 2 回の大きさの異なる潮で、3 つ目の通常のカテゴリです。^{[1] [2] [a]}

潮汐は、月潮間隔を決定するさまざまな要因により、数時間から数年にわたる時間スケールで変化します。正確な記録を作成するために、固定された観測所の潮位計は、時間の経過に伴う水位を測定します。計器は、数分未満の周期の波によって引き起こされる変動を無視します。これらのデータは、通常平均海面と呼ばれる基準（またはデータム）レベルと比較されます。^[3]

通常、短期的な海面変動の最大の原因は潮汐ですが、海面は熱膨張、風、気圧の変化によっても変化し、特に浅い海や海岸近くで 高潮を引き起こします。

潮汐現象は海洋に限らず、時間と空間で変化する重力場が存在する他のシステムでも発生する可能性があります。たとえば、地球の固体部分の形状は地球の潮汐によってわずかに影響を受けますが、これは水の潮汐の動きほど簡単には見えません。

潮汐周期には 4 つの段階があります。

• 水位は下がり止まり、干潮と呼ばれる極小値に達します。
• 海面は数時間かけて上昇し、潮間帯を覆う。これを満潮という。
• 水位の上昇が止まり、満潮と呼ばれる局所的な最大値に達します。
• 数時間かけて海面が下がり、潮間帯が現れる。引き潮。

潮汐によって生じる振動流は、潮流または潮流として知られています。潮流が止まる瞬間は、緩水または干潮と呼ばれます。その後、潮は方向を反転し、回転していると言われます。緩水は通常、満潮と干潮の近くで発生しますが、干潮の瞬間が満潮と干潮の瞬間と大きく異なる場所があります。^[4]

潮汐は一般に半日周期（1 日に 2 回の満潮と 2 回の干潮）または日周期（1 日に 1 回の潮汐周期）です。特定の日の 2 回の満潮は通常同じ高さではありません（日差）。これらは潮汐表の高潮高潮と低潮高潮です。同様に、1 日の 2 回の干潮は高潮低潮と低潮低潮です。日差は一定ではなく、月が赤道上にあるときは通常小さくなります。^[b]

最高潮位から最低潮位まで、次の基準潮位を定義できます。

• 最高天文潮位(HAT) – 発生すると予測される最高潮位。気象条件により HAT の高さがさらに高くなる場合があることに注意してください。
• 平均満潮時(MHWS) – 大潮の日の 2 回の満潮の平均。
• 平均満潮小潮(MHWN) – 小潮の日の 2 回の満潮の平均。
• 平均海面(MSL) – これは平均海面です。MSL は長期間にわたってどの場所でも一定です。
• 平均干潮時小潮(MLWN) – 小潮の日の 2 回の干潮の平均。
• 平均干潮時（MLWS） – 大潮の日の 2 回の干潮の平均。
• 最低天文潮位（LAT） – 発生すると予測できる最低潮位。 ^[6]

潮汐成分は、一定期間にわたる潮汐の変化に影響を与える複数の影響の最終的な結果です。主な成分には、地球の自転、地球に対する月と太陽の位置、地球の赤道からの月の高度（仰角）、および水深が含まれます。半日未満の周期の変動は、調和成分と呼ばれます。逆に、日、月、または年のサイクルは、長周期成分と呼ばれます。

潮汐力は地球全体に影響を及ぼしますが、固体地球の動きはわずか数センチメートルです。対照的に、大気ははるかに流動的で圧縮性があるため、その表面は、外気の特定の低圧の等高線レベルの意味で、数キロメートル単位で移動します。

ほとんどの場所で、最大の構成要素は主要な月の半日周期で、 M2 潮汐構成要素またはM ₂潮汐構成要素とも呼ばれます。その周期は約 12 時間 25.2 分で、ちょうど月の潮汐日の半分です。これは、月の天頂から次の天頂までの平均的な時間であり、したがって、地球が月に対して 1 回転するのに必要な時間です。単純な潮汐時計は、この構成要素を追跡します。月の日は地球の日よりも長くなります。これは、月が地球と同じ方向に公転するためです。これは、時計の分針が 12:00 に時針と交差し、その後 1:05 頃に再び時針と交差するのと似ています。+1 ⁄ 2（1:00ではありません）。

月は地球の自転と同じ方向に地球の周りを回っているため、空の同じ場所に戻るには 1 日強、つまり約 24 時間 50 分かかります。この間、月は頭上 (南中点) を 1 回、足元を 1 回 (それぞれ時角00:00 と 12:00) 通過するため、多くの場所では最も強い潮汐力の期間は前述の約 12 時間 25 分です。最高潮の瞬間は、必ずしも月が天頂または天底に最も近いときではありませんが、潮汐力の期間によって満潮と満潮の間の時間が決定されます。

月によって作り出される重力場は月から遠ざかるにつれて弱まるため、地球の月側では平均よりわずかに強い力が働き、反対側ではわずかに弱い力が働く。そのため、月は 2 つの天体を結ぶ線に沿って地球をわずかに「引き伸ばす」傾向がある。固体の地球はわずかに変形するが、海水は流体であるため、潮汐力に応じて、特に水平方向に、はるかに自由に動くことができる (平衡潮汐を参照)。

地球が自転するにつれ、地球表面の特定の地点における潮汐力の大きさと方向は常に変化します。海洋は決して平衡状態に達することはありませんが (潮汐力が一定であれば最終的に到達する状態に流体が「追いつく」時間はありません)、それでも変化する潮汐力は海面の高さにリズミカルな変化を引き起こします。

毎日2回の満潮があり、その高さも異なる（そして2回の干潮も高さが異なる）場合、そのパターンは混合半日潮と呼ばれます。^[8]

半日周期の差（約半日における満潮と干潮の高さの差）は、2週間の周期で変化する。月に約2回、新月と満月の頃、太陽、月、地球が一直線になる（朔望^[9]と呼ばれる配置）と、太陽による潮汐力が月による潮汐力を強める。このとき潮の干満は最大となり、これを大潮と呼ぶ。大潮は季節にちなんで名付けられたのではなく、その言葉のように、自然の泉のように「跳ねる、湧き出る、上昇する」という意味に由来している。大潮は朔望潮と呼ばれることもある。^[10]

月が上弦または下弦のとき、地球から見ると太陽と月は 90° 離れており、太陽の潮汐力によって月の潮汐力が部分的に打ち消される。月の周期のこれらの時点では、潮の干満の幅は最小であり、これは小潮または小潮と呼ばれる。「小潮」はアングロサクソン語で「力なし」を意味し、forðganges nip (力なしで前進する) のように使われる。^{[11]小潮は、}四分潮 と呼ばれることもある。^[10]

大潮では、満潮は平均よりも高く、干潮は平均よりも低く、干潮時間は平均よりも短く、潮流は平均よりも強くなります。小潮では、潮汐条件はそれほど極端ではありません。大潮と小潮の間には約 7 日の間隔があります。

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  大潮：太陽と月が同じ側にある（0°）
• 
  小潮：太陽と月が90°
• 
  大潮：太陽と月が反対側（180°）
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  小潮：太陽と月が270°
• 
  大潮：太陽と月が同じ側にある（サイクルが再開）

月と地球の距離の変化も潮位に影響する。月が最も近い近地点では潮位の差は大きくなり、遠地点では潮位の差は小さくなる。1年に6～8回、近地点が新月または満月と一致し、潮位差が最も大きい近地点大潮が発生する。近地点大潮と月が遠地点にあるときの大潮の潮位の差は場所によって異なるが、1フィートほど高くなることもある。^[12]

これらには、太陽の重力の影響、地球の赤道と自転軸の傾斜、月の軌道面の傾斜、地球が太陽を周回する軌道の楕円形などが含まれます。

複合潮汐（または過剰潮汐）は、2つの親波の浅瀬での相互作用によって生じます。^[13]

M ₂潮汐成分がほとんどの場所で優勢であるため、満潮後の時間で示される潮位または位相は便利な概念です。潮位は度数でも測定され、1 潮汐サイクルは 360° です。一定の潮位の線は共潮線と呼ばれ、地形図上の一定高度の等高線に類似しており、プロットすると共潮線図または共潮図を形成します。^[16]満潮は海岸から大洋に伸びる共潮線に沿って同時に達し、共潮線 (したがって潮位) は海岸に沿って進みます。半日周期および長位相成分は満潮から測定され、日周期は最大満潮から測定されます。これと以下の議論は、単一の潮汐成分に対してのみ正確に当てはまります。

海岸線で囲まれた円形の海の場合、共潮線は放射状に内側を向いており、最終的には共通点であるアンフィドロミック ポイントで交わることになります。アンフィドロミック ポイントは満潮と干潮が同時に共潮となり、潮の動きがゼロになることで条件が満たされます。(まれな例外として、ニュージーランド、アイスランド、マダガスカル周辺のように潮が島を囲む場合に発生します。) 潮の動きは一般に大陸の海岸から離れるにつれて弱まるため、共潮線を横切る等高線は一定振幅(満潮と干潮の距離の半分) となり、アンフィドロミック ポイントでゼロになります。半日潮の場合、アンフィドロミック ポイントは時計の文字盤の中心のようなもので、時針は満潮共潮線の方向を指し、満潮共潮線は干潮共潮線の真向かいにあります。満潮は、12時間に1回、両潮流点の周りを上昇する潮汐線の方向に回転し、下降する潮汐線から離れる。この回転はコリオリの力によって起こり、南半球では一般に時計回り、北半球では反時計回りである。潮汐位相と基準潮汐位相の差が時代である。基準潮汐は、陸地のない地球上の仮想的な構成「平衡潮汐」であり、経度0°、グリニッジ子午線で測定される。^[17]

北大西洋では、潮汐線が両潮流点の周りを反時計回りに循環するため、満潮はノーフォーク港より約 1 時間早くニューヨーク港を通過します。ハッテラス岬の南では潮汐力はより複雑であり、北大西洋の潮汐線に基づいて確実に予測することはできません。

潮汐物理学の研究は天体力学の初期の発展において重要であり、毎日の潮汐が 2 つあることが月の重力によって説明されました。後に、毎日の潮汐は月と太陽の重力の相互作用によってより正確に説明されました。

セレウキアのセレウコスは紀元前150年頃、潮汐は月によって引き起こされるという理論を立てた。月が水域に与える影響はプトレマイオスの『テトラビブロス』にも記されている。^[c]

725年の『時の計算』で、ベーダは半月周期の潮汐と潮位の変動現象を月とその満ち欠けに関連づけている。ベーダはまず、潮の満ち引き​​が毎日4/5時間遅くなること、同様に月の出と沈みが4/5時間遅くなることに注目している。^[19]彼は続けて、2月の太陰月（59日）で月は地球の周りを57回回り、114回の潮の満ち引き​​があることを強調している。^[20]そしてベーダは、潮位が月によって変わることを観察している。満ち潮はマリナエ、干潮はレドネスと呼ばれ、1ヶ月はマリナエとレドネスが交互に繰り返される7日間または8日間の4つの部分に分けられる。^[21]同じ一節で、彼はまた、風が潮を止める効果についても述べている。^[21]ベーダはまた、潮の満ち引き​​の時間は場所によって異なると記録している。ベーダの所在地（モンクウェアマウス）の北では潮の満ち引き​​は早く、南では遅い。^[22]彼は、潮が「この海岸から去るのは、そこに達したときに他の海岸にさらに洪水を起こせるようにするためである」と説明し、「ここで潮の満ち引き​​を知らせる月は、この天空から遠く離れた他の地域では潮の引くことを知らせる」と指摘している。^[22]

中世後期の潮汐に関する理解は、主にイスラムの天文学者の著作に基づいており、それは12世紀以降ラテン語に翻訳されて利用可能になった。 ^[23] アブー・マシャール・アル・バルキー（886年頃死去）は、著書『天文学入門』の中で、満ち引きの潮は月によって引き起こされると説いた。^[23]アブー・マシャールは、風と太陽に対する月の位相が潮汐に与える影響について論じた。^[23] 12世紀には、アル・ビトルジー（1204年頃死去）が、潮汐は天体の一般的な循環によって引き起こされるという概念を提唱した。^[23]

シモン・ステヴィンは1608年に著した『満潮と干潮の理論』で、満潮と干潮についてまだ存在していた多くの誤解を否定した。ステヴィンは月の引力が潮汐の原因であるという考えを支持し、満潮と干潮、大潮と小潮について明確な言葉で語り、さらなる研究が必要であると強調した。^{[24] [25]}

1609年、ヨハネス・ケプラーも古代の観察と相関関係に基づいて 、月の引力によって潮汐が生じると正しく示唆した^{[d] 。}

ガリレオ・ガリレイは、1632年に『地球の二大世界についての対話』（仮題は『潮汐対話』）で潮汐について説明しました。しかし、その結果得られた理論は、潮汐は地球が太陽の周りを回ることによって生じる水の波打つ動きによるものだという誤ったものでした。彼は、地球の動きを力学的に証明しようとしました。彼の潮汐理論の価値は議論の的となっています。ガリレオはケプラーの潮汐に関する説明を否定しました。

アイザック・ニュートン（1642–1727）は、潮汐を天体の重力による引力の産物として説明した最初の人物である。潮汐（および他の多くの現象）に関する彼の説明はプリンキピア（ 1687年）^{[27] [28]}に掲載され、潮汐力を生み出す力の起源として月と太陽の引力を説明すべく彼の万有引力の理論が使用された。 ^[e]ピエール・シモン・ラプラス 以前のニュートンらは、静的システム（平衡理論）の観点からこの問題に取り組み、地球全体を均一に覆う非慣性海で発生する潮汐を説明する近似値を提供した。^[27]潮汐力（またはそれに対応するポテンシャル）は今でも潮汐理論に関連しているが、最終結果というよりは中間量（強制関数）としてである。理論では、地球が加えられた力に対する累積的な動的潮汐反応も考慮する必要があり、この反応は海の深さ、地球の自転、その他の要因によって影響を受ける。^[29]

1740年、パリの王立科学アカデミーは潮汐に関する最優秀理論的論文に賞を授与した。ダニエル・ベルヌーイ、レオンハルト・オイラー、コリン・マクローリン、アントワーヌ・カヴァレリが賞を分け合った。^[30]

マクローリンはニュートンの理論を用いて、十分に深い海に覆われた滑らかな球体が単一の変形体の潮汐力を受けると、長軸が変形体の方向を向いた長球体（本質的には三次元の楕円）になることを示した。マクローリンは、地球の自転が運動に与える影響について初めて書いた人物である。オイラーは、潮汐力の水平成分（垂直成分よりも大きい）が潮汐を駆動することを認識した。1744年、ジャン・ル・ロン・ダランベールは、自転を含まない大気の潮汐方程式を研究した。

1770年、ジェームズ・クックのバーク船 HMSエンデバー号がグレートバリアリーフに座礁した。次の潮で船を浮かべようとしたが失敗したが、その後の潮で簡単に浮かんだ。エンデバー川の河口で船が修理されている間、クックは7週間にわたって潮の満ち引き​​を観察した。小潮のときは1日の潮位はどちらも同じだったが、大潮のときは朝に7フィート（2.1メートル）上昇したが、夕方には9フィート（2.7メートル）上昇した。^[31]

ピエール＝シモン・ラプラスは、海洋の水平流と海面の高さを関連付ける偏微分方程式の体系を定式化した。これは水潮に関する最初の主要な力学理論である。ラプラスの潮汐方程式は現在でも使用されている。初代ケルビン男爵ウィリアム・トムソンは、ラプラスの方程式を渦度の観点から書き直し、潮汐によって駆動される沿岸に閉じ込められた波、いわゆるケルビン波を記述する解法を可能にした。^{[32] [33] [34]}

ケルビンやアンリ・ポアンカレを含む他の研究者らはラプラスの理論をさらに発展させた。これらの発展とEWブラウンの月の運動を記述する月理論に基づいて、アーサー・トーマス・ドゥードソンは1921年に潮汐力の調和形式による最初の現代的な発展を開発し出版した^{[35] 。ドゥードソンは388の潮汐周波数を区別した[36]} 。彼の方法のいくつかは今でも使用されている^[37]。

古代から、潮汐の観測と議論は洗練され、最初は毎日の繰り返しが記録され、次に潮汐と太陽と月の関係が記録されました。ピュテアスは紀元前 325 年頃にイギリス諸島を旅し、大潮と月の満ち欠けを関連付けた最初の人物であると思われます。

紀元前2世紀、ヘレニズム時代の天文学者 セレウキアのセレウコスは、太陽中心説を裏付けるために潮汐現象を正確に記述した。 ^{[38]彼は潮汐は}月によって引き起こされると正しく理論化したが、その相互作用はプネウマによって媒介されていると信じていた。彼は、潮汐の時間と強さは世界のさまざまな場所で異なると指摘した。ストラボン（1.1.9）によると、セレウコスは潮汐を月の引力と結び付け、潮汐の高さは太陽に対する月の位置に依存すると最初に述べた人物である。^[39]

大プリニウスの博物誌には、多くの潮汐観測がまとめられている。例えば、大潮は新月と満月の数日後（または数日前）に起こり、春分と秋分付近に最も高くなるが、プリニウスは現在では空想的とみなされている多くの関係性にも言及している。ストラボンは著書『地理学』で、ペルシア湾の潮汐は月が赤道面から最も遠いときに最も大きく変化すると述べている。地中海盆地の潮汐の振幅が比較的小さいにもかかわらず、このすべてが起こった（エウリポス海峡とメッシーナ海峡を通る強い潮流はアリストテレスを困惑させた）。フィロストラトスは『ティアナのアポロニウスの生涯』第 5 巻で潮汐について論じている。フィロストラトスは月について言及しているが、潮汐は「精霊」によるものだとしている。西暦 730 年頃のヨーロッパでは、ベダ神父がイギリス諸島の一方の海岸の満潮がもう一方の海岸の干潮と一致する様子と、ノーサンブリア海岸に沿った高潮の時間的経過について記述しました。

中国で最初の潮汐表は1056年に記録されたが、これは主に銭塘江の有名な潮汐を見たい観光客のために作成されたものである。イギリスで最初に知られている潮汐表は、1213年にセントオールバンズの修道院長として亡くなったジョン・ウォリングフォードのもので、テムズ川の河口では満潮が毎日48分遅く、上流のロンドンよりも3時間早く発生することに基づいている。^[40]

1614年、クロード・ダベヴィルは『マラーニャン島と環太平洋地域でのカプチン派神父の伝道の歴史』を出版し、その中でトゥピナンバ族がヨーロッパよりも前にすでに月と潮の関係を理解し​​ていたことを明らかにした。^[41]

ウィリアム・トムソン（ケルビン卿）は、 1867年に潮汐記録の体系的な調和分析を初めて主導した。主な成果は、滑車システムを使用して6つの調和時間関数を加算する潮汐予測機械の構築であった。これは、ギアとチェーンをリセットして位相と振幅を調整することで「プログラム」された。同様の機械は1960年代まで使用されていた。^[42]

春から小潮までの周期全体にわたる最初の海面記録は、1831 年にテムズ川河口の海軍ドックで作成されました。1850 年までに、多くの大きな港に自動潮位計が設置されました。

ジョン・ラボックは1840年にイギリス、アイルランド、隣接海岸の共潮線を地図化した最初の人物の一人である。 ^[43] ウィリアム・ヒューウェルはこの研究を拡張し、1836年にはほぼ地球規模の海図を完成させた。^[44]これらの地図に一貫性を持たせるために、ヒューウェルは共潮線が海洋の中央で交わる場所に潮位の上昇も下降もない領域が存在するという仮説を立てた。現在知られているようなこのような両潮流点の存在は、1840年にウィリアム・ヒューエット海軍大佐が北海で行った慎重な測深によって確認された。^{[45] [46] [32]}

その後、20世紀後半に地質学者は、地質学的記録、特に石炭紀に古代の潮汐の発生を記録した潮汐リズミットに注目しました。^{[47] [48]}

巨大な物体（以下、月）が巨大な物体（以下、地球）上または内部にある小さな粒子に及ぼす潮汐力は、月が粒子に及ぼす重力と、粒子が地球の質量の中心にある場合に粒子に及ぼす重力とのベクトル差です。

天体が地球に及ぼす重力は、地球からの距離の2乗に反比例して変化するが、最大潮汐力は、おおよそこの距離の3乗に反比例して変化する。 ^[49]各天体によって生じる潮汐力が、その天体の全重力に等しかったとしたら（地球全体が自由落下し、海洋もこれらの天体に向かうため、そうはならない）、潮汐力の異なるパターンが観測されるだろう。例えば、月からよりも太陽からの影響の方がはるかに強い場合などである。地球に対する太陽の重力は、平均して月の179倍強いが、太陽は平均して地球から389倍遠いため、磁場の勾配は弱くなる。全体的な比例関係は、

${\displaystyle {\text{tidal force}}\propto {\frac {M}{d^{3}}}\propto \rho \left({\frac {r}{d}}\right)^{3},}$

ここで、Mは天体の質量、dは距離、ρは平均密度、rは半径です。比r / dは、天空における物体の角度に関係します。太陽と月は天空で実質的に同じ直径であるため、太陽の潮汐力は月の平均密度がはるかに小さく、月の 46% しかないため小さくなります。^[f]したがって、大潮の際には、月が 69% の寄与をするのに対し、太陽は 31% の寄与をします。より正確には、月の潮汐加速度 (地球表面で、月と地球の軸に沿って) は約 1.1 × 10 ⁻⁷  gであるのに対し、太陽の潮汐加速度 (地球表面で、太陽と地球の軸に沿って) は約 0.52 × 10 ⁻⁷  gです( gは地球表面での重力加速度)。 ^[g]他の惑星の影響は、地球からの距離に応じて変化します。金星が地球に最も近いとき、その影響は太陽の影響の0.000113倍です。^[50]他の時期には、木星または火星が最も大きな影響を与える可能性があります。

海面は、地球の重力と自転による遠心力を考慮に入れたジオイドと呼ばれる表面で近似されます。ここで、月や太陽などの巨大な外部物体の影響を考えてみましょう。これらの物体は、距離とともに弱まる強い重力場を持ち、海面をジオイドから外します。これらの物体は、一方では月に向かって膨らみ、他方では月から離れる方向に膨らんだ、新たな平衡海面を形成します。この形状に対する地球の自転により、毎日の潮汐周期が生じます。海面はこの平衡形状に近づきますが、常に変化しており、決してこの形状には到達しません。海面がこの形状に沿っていない場合、表面が傾斜しているように見え、水は下り坂の方向に加速します。

平衡潮汐は、陸地のない地球を想定した理想的な潮汐である。^[51]平衡潮汐 は、海に潮汐の隆起を生じ、引き寄せる天体（月または太陽）に向かって伸びる。これは、非常に弱い、天体から最も近いまたは最も遠い垂直方向の引力によって引き起こされるのではなく、むしろ、天体から約 45 度の角度で最も強くなる接線方向または牽引方向の潮汐力によって引き起こされ、水平方向の潮流が生じる。^{[h] [i] [j] [55]}

海洋の深さは水平方向の広がりよりもはるかに小さいため、潮汐力に対する応答は、以下の特徴を組み込んだ ラプラス潮汐方程式を使用してモデル化できます。

• 垂直方向（または半径方向）の速度は無視でき、垂直方向のせん断はありません。これはシート フローです。
• 強制は水平方向（接線方向）のみです。
• コリオリの力は、流れの方向に対して横方向に作用し、速度に比例する慣性力（架空）として現れます。
• 表面の高さの変化率は、速度の負の発散と深さの積に比例します。水平速度が海面をシート状に引き伸ばしたり圧縮したりすると、体積はそれぞれ薄くなったり厚くなったりします。

境界条件は、海岸線を横切る流れがなく、底部で自由滑りが発生することを規定しています。

コリオリ効果（慣性力）により、西の赤道に向かう流れと、東の赤道から遠ざかる流れが誘導され、沿岸に波が閉じ込められるようになります。最後に、粘性に類似した散逸項を追加できます。

月によって引き起こされる海洋潮汐の理論上の振幅は、最高点で約 54 センチメートル (21 インチ) であり、これは、海洋の深さが均一で、陸地が存在せず、地球が月の軌道に合わせて自転している場合に達する振幅に対応する。太陽も同様に潮汐を引き起こし、その理論上の振幅は約 25 センチメートル (9.8 インチ) (月の振幅の 46%) で、周期は 12 時間である。大潮のときには、この 2 つの効果が加算されて理論上の振幅は 79 センチメートル (31 インチ) になり、小潮のときには理論上の振幅は 29 センチメートル (11 インチ) に減少する。太陽の周りの地球の軌道と地球の周りの月の軌道は楕円形であるため、地球と太陽、地球と月の距離が変化すると、潮汐の振幅は多少変化する。これにより、潮汐力と理論上の振幅は、月では約 ±18%、太陽では ±5% 変動します。太陽と月が両方とも最も近い位置にあり、新月で一直線に並んでいる場合、理論上の振幅は 93 センチメートル (37 インチ) に達します。

実際の振幅は、深さの変化や大陸の障害物だけでなく、海洋を横切る波の伝播が自転周期と同じ桁の自然周期を持つためにも大幅に異なります。陸地がなければ、長波長の表面波が赤道に沿って地球の半周を伝播するのに約 30 時間かかります (比較すると、地球の岩石圏の自然周期は約 57 分です)。海底を上げ下げする地球の潮汐と、潮汐自体の重力による自己吸引はどちらも重要であり、潮汐力に対する海洋の反応をさらに複雑にします。

地球の潮汐振動は、平均約 3.75テラワットの割合で散逸を引き起こします。^[56]この散逸の約 98% は海洋の潮汐運動によるものです。^[57]散逸は、盆地規模の潮汐流が乱流散逸を経験する小規模な流れを駆動することで発生します。この潮汐抵抗により、月にはトルクが生じ、徐々に角運動量が軌道に伝達され、地球と月の距離が徐々に広がります。地球には等しく反対方向のトルクがかかり、それに応じて自転速度が低下します。したがって、地質学的に時間の経過とともに、月は地球から 1 年に約 3.8 センチメートル (1.5 インチ) 遠ざかり、地球の 1 日が長くなります。^[k]

過去 6 億年間で、昼の長さは約 2 時間増加しました。減速率が一定であると仮定すると (大まかな近似値として)、7000 万年前には昼の長さが 1% 程度短くなり、年間で約 4 日長かったことになります。

海岸線と海底の形状は潮の伝わり方を変えるため、月の位置から満潮の時刻を予測する単純で一般的なルールはありません。海底地形や海岸線の形状などの沿岸特性は、個々の場所の特性が潮の予報に影響を与えることを意味します。実際の満潮時刻と高さは、海岸の形状が潮流に及ぼす影響により、モデル予測と異なる場合があります。ただし、特定の場所については、月の高度と満潮または干潮の時刻 (月潮間隔) の関係は比較的一定で予測可能であり、同じ海岸の他の地点と比較した満潮または干潮の時刻も同様です。たとえば、米国バージニア州ノーフォークの満潮は、月が真上を通過する約 2 時間半前に予測どおりに発生します。

陸地と海盆は、地球上を自由に移動する水に対する障壁として機能し、そのさまざまな形と大きさは、潮汐の頻度の大きさに影響します。その結果、潮汐のパターンは異なります。たとえば、米国では、東海岸は主に半日潮汐であり、ヨーロッパの大西洋岸も同様ですが、西海岸は主に混合潮汐です。^{[59] [60] [61]}人間による景観の変化も、地域の潮汐を大きく変える可能性があります。^[62]

月と太陽による潮汐力は非常に長い波を生み出し、共潮汐図に示された経路に沿って海中を移動する。波の頂点が港に到達する時刻が、港の満潮時刻となる。波が海中を移動するのにかかる時間は、月の満ち欠けと潮への影響の間に遅延があることも意味する。たとえば、北海の大潮と小潮は、新月/満月と上弦/下弦の月より2日遅れている。これを潮齢と呼ぶ。^{[63] [64]}

海洋の水深は、特定の沿岸地点における潮の満ち引き​​の正確な時間と高さに大きく影響する。極端な例もある。カナダ東海岸のファンディ湾は、その形状、水深、大陸棚端からの距離から、世界で最も潮位が高いとよく言われる。^[65] 1998年11月にファンディ湾のバーントコート岬で行われた測定では、最大範囲16.3メートル（53フィート）、予測最高極値17メートル（56フィート）が記録された。^{[66] [67] 2002年3月に}ケベック州北部のアンガヴァ湾のリーフ盆地で行われた同様の測定でも、同様の値（測定誤差を考慮）が得られ、最大範囲16.2メートル（53フィート）、予測最高極値16.8メートル（55フィート）となった。^{[66] [67]}アンガヴァ湾とファンディ湾は大陸棚の端からほぼ同じ距離にありますが、アンガヴァ湾では毎年約4か月間しか流氷がありませんが、ファンディ湾はめったに凍結しません。

イギリスのサウサンプトンでは、 M ₂とM _4の潮汐成分（主要な月の浅瀬の潮汐）の相互作用により、2倍の満潮が発生します。^[68] ポートランドでは、同じ理由で2倍の干潮が発生します。M 4の潮汐はイギリスの南海岸に沿ってすべて見られますが、その影響はワイト島とポートランドの間で最も顕著です。なぜなら、この地域ではM ₂の潮汐が最も低いから_です。

地中海とバルト海の振動モードは、いかなる重要な天文強制周期とも一致しないため、最大の潮汐は大西洋との狭い接続部の近くで発生します。メキシコ湾と日本海でも同様な理由で極端に小さな潮汐が発生します。オーストラリアの南岸沿いなど他の場所では、近くにアンフィドロームがあるために干潮になることがあります。

アイザック ニュートンの万有引力の理論は、なぜ 1 日に 1 回ではなく 2 回の潮の満ち引き​​が一般的に起こるのかを初めて説明し、潮汐力と潮汐の挙動を詳細に理解する希望を与えました。瞬間的な天文力に関する十分な知識があれば潮の満ち引き​​を予測できると思われるかもしれませんが、特定の場所における実際の潮の満ち引き​​は、水域が何日にもわたって蓄積した天文力によって決まります。さらに、正確な結果を得るには、すべての海盆の形状、つまり水深や海岸線の形状に関する詳細な知識が必要になります。

現在の潮汐解析手順は、1860 年代にウィリアム トムソンが導入した調和解析の方法に従っています。この方法は、太陽と月の運動に関する天文学的理論によって多数の成分周波数が決定され、各周波数で潮汐運動を生み出す力の成分が存在するが、地球上の各対象地点では、各周波数で潮汐がその地域特有の振幅と位相で応答するという原理に基づいています。したがって、各対象地点では、十分な期間 (以前に調査されていない新しい港の場合は通常 1 年以上) にわたって潮位を測定し、各重要な潮汐生成周波数での応答を解析によって区別し、実用的な潮汐予測を可能にするために十分な数の天文学的潮汐力の最も強い既知の成分の潮汐定数を抽出します。潮位は潮汐力に追従し、各成分の振幅と位相の遅延は一定であると予想されます。天文周波数と位相は確実に計算できるため、天文潮汐力の調和成分に対する応答が判明すれば、他の時刻の潮位を予測することができます。

潮の主なパターンは

• 1日2回のバリエーション
• 一日の最初の潮と二番目の潮の差
• 春と小春日の周期
• 年間変動

最高天文潮汐は、太陽と月が両方とも地球に最も近づくときの近地点大潮です。

周期的に変化する関数に直面した場合、標準的なアプローチはフーリエ級数を使用することです。これは、特定の基本サイクルの周波数の 0、1、2、3 倍などの周波数を持つ正弦関数を基底関数として使用する解析形式です。これらの倍数は基本周波数の倍数と呼ばれ、このプロセスは調和解析と呼ばれます。正弦関数の基底関数がモデル化される動作に適している場合は、比較的少数の調和項を追加する必要があります。軌道パスはほぼ円形であるため、正弦波の変化は潮汐に適しています。

潮位の分析では、実際には、単一の周波数とその高調波を使用するよりも、フーリエ級数アプローチを複雑にする必要があります。潮汐パターンは、多くの基本周波数を持つ多くの正弦波に分解され、（月の理論と同様に）地球、月、およびそれらの軌道の形状と位置を定義する角度のさまざまな組み合わせに対応します。

潮汐の場合、調和解析は単一周波数の調和に限定されません。^[l]言い換えれば、調和は多くの基本周波数の倍数であり、より単純なフーリエ級数アプローチの基本周波数だけではありません。それらを 1 つの基本周波数とその (整数) 倍数だけを持つフーリエ級数として表現するには、多くの項が必要になり、有効な時間範囲が厳しく制限されます。

調和解析による潮位の研究は、ラプラス、ウィリアム・トムソン（ケルビン卿）、ジョージ・ダーウィンによって始められました。A.T .ドゥードソンは彼らの研究を拡張し、結果として生じる数百の項を整理するためにドゥードソン数表記法を導入しました。このアプローチはそれ以来国際標準となっていますが、次のような複雑さが生じます。潮位上昇力は概念的にはいくつかの項の合計で与えられます。各項は次の形式です。

${\displaystyle A_{o}\cos(\omega t+p),}$

どこ

A _{o は}振幅であり、

ωは角周波数で、通常は1時間あたりの度数で表され、時間で測定されたtに対応する。

pは、時刻t = 0における天文状態に対する位相オフセットです。

月に関する項が 1 つあり、太陽に関する項が 2 つあります。月に関する項の最初の高調波の位相p は、月潮間隔または満潮間隔と呼ばれます。

次の改良点は、軌道が楕円形であることによる調和項を組み込むことです。そのためには、振幅の値が一定ではなく、平均振幅A _{o を}中心に時間とともに変化するものとみなします。そのためには、上の式のA _{o を}A ( t )に置き換えます。ここでA は、プトレマイオス理論の周期と周転円に似た別の正弦曲線です。これにより、

${\displaystyle A(t)=A_{o}{\bigl (}1+A_{a}\cos(\omega _{a}t+p_{a}){\bigr )},}$

つまり平均値A _oとその周りの振幅A _a、周波数ω _a、位相p _aの正弦波変化です。これを元の式のA _oに代入すると、2 つの余弦係数の積が得られます。

${\displaystyle A_{o}{\bigl (}1+A_{a}\cos(\omega _{a}t+p_{a}){\bigr )}\cos(\omega t+p).}$

任意のxとyに対して

${\displaystyle \cos x\cos y={\tfrac {1}{2}}\cos(x+y)+{\tfrac {1}{2}}\cos(x-y),}$

それぞれ独自の周波数を持つ 2 つのコサイン項の積を含む複合項は、元の周波数と、積項の 2 つの周波数の和と差である周波数で加算される3 つの単純コサイン項と同じであることは明らかです。(式全体が なので、2 つの項ではなく 3 つです。) さらに、ある場所の潮汐力は、月 (または太陽) が赤道面の上にあるか下にあるかによっても異なり、これらの属性には日や月とは一致しない独自の周期があることを考慮すると、多くの組み合わせが生じることは明らかです。基本的な天文学的周波数を注意深く選択することで、ドゥードソン数は、各単純コサイン項の周波数を形成する特定の加算と差を注釈します。 ${\displaystyle (1+\cos x)\cos y}$

天文潮汐には天候の影響は含まれないことに留意してください。また、測定時に支配的であったものから離れた地域の状況の変化 (砂州の移動、港口の浚渫など) は、潮汐の実際のタイミングと大きさに影響します。ある場所の「天文最高潮汐」を引用する組織は、分析の不確実性、最も近い測定点からの距離、最後の観測時間からの変化、地盤沈下などに対する安全係数として、工学的作業が越流した場合の責任を回避するために、その数値を誇張する場合があります。観測された潮汐から天文潮汐を差し引いて「天候の高潮」の大きさを評価する場合は、特別な注意が必要です。

19年間（米国の国家潮汐基準元）にわたる注意深いフーリエデータ分析では、潮汐調和成分と呼ばれる周波数を使用します。19年が好まれるのは、地球、月、太陽の相対的な位置が19年のメトン周期でほぼ正確に繰り返されるためであり、これは18.613年の月の結節潮汐成分を含めるのに十分な長さです。この分析は、強制期間の知識のみを使用して実行できますが、数学的導出の詳細な理解がないため、何世紀にもわたって有用な潮汐表が作成されてきました。^[69]結果として得られる振幅と位相は、予想される潮の干満を予測するために使用できます。これらは通常、12時間近くの成分（半日周期成分）によって支配されていますが、24時間近く（日周期）の成分も大きくあります。より長期的な成分は、14日または2週間ごと、毎月、半年ごとです。半日潮が海岸線の大部分を占めているが、南シナ海やメキシコ湾などの一部の地域では主に日潮である。半日潮の地域では、主要な構成要素である_M2 （ 太陰）とS2 （太陽）_の 周期がわずかに異なるため、相対的な位相、つまり複合潮の振幅は2週間ごとに変化する（14日周期）。^[70]

上記のM ₂プロットでは、各共潮線は隣の線と 1 時間ずつ異なっており、太い線はグリニッジで平衡と位相が合っている潮を示しています。北半球では、線は両潮流点の周りを反時計回りに回転するため、バハ カリフォルニア半島からアラスカ、フランスからアイルランドにかけては、M 2潮流は北向きに伝播します。_南半球では、この方向は時計回りです。一方、ニュージーランドではM ₂潮流は反時計回りに伝播しますが、これは島々がダムとして機能し、島の反対側で潮の高さが異なるためです。(理論で予測されているように、潮流は東側では北向きに、西海岸では南向きに伝播します。)

例外はクック海峡で、ここでは潮流が周期的に満潮と干潮を結びます。これは、アンフィドロームの周囲 180° の共潮線が逆位相であるためです。たとえば、クック海峡の両端では満潮と干潮が向かい合っています。各潮汐構成要素は振幅、位相、アンフィドローム ポイントのパターンが異なるため、M ₂パターンは他の潮汐構成要素には使用できません。

月は地球の周りを公転しており、地球の自転と同じ方向に動いているため、地球上の一地点は月の動きに追いつくためにもう少し回転する必要があります。その結果、半日潮の間隔は 12 時間ではなく 12.4206 時間、つまり 25 分強長くなります。2 つのピークは同じではありません。1 日に 2 回ある満潮は、最大の高さが交互に現れます。低い満潮 (3 フィート弱)、高い満潮 (3 フィート強)、そして再び低い満潮です。干潮についても同様です。

地球、月、太陽が一直線に並ぶと (太陽-地球-月、または太陽-月-地球)、2 つの主な影響が組み合わさって大潮が生まれます。2 つの力が互いに反対の場合 (月-地球-太陽の角度が 90 度に近い場合など)、小潮が起こります。月は軌道を移動するにつれて、赤道の北から赤道の南へと変わります。満潮の高さの交代は小さくなり、最終的には同じになります (月が赤道の上にある月は、月が軌道の上にある)。その後、極性が逆になり、差が最大になるまで増加してから再び減少します。

潮汐が流れや流量に与える影響は、分析がはるかに難しく、データ収集もはるかに困難です。潮高はスカラー量であり、広い範囲にわたって滑らかに変化します。流れはベクトル量であり、大きさと方向があり、どちらも深さや局所的な水深測量により短い距離で大幅に変化することがあります。また、水路の中心が最も便利な測定場所ですが、水路の邪魔になる流速測定装置があると船員は反対します。湾曲した水路を上る流れは、水路に沿って方向が連続的に変化しても、大きさは同じである可能性があります。驚くべきことに、満潮時と干潮時の流速は逆方向ではないことがよくあります。流れの方向は上流の水路の形状によって決まり、下流の水路の形状によって決まりません。同様に、渦は一方向の流れにのみ形成されることがあります。

それでも、潮流解析は潮位解析と似ています。単純なケースでは、特定の場所では、洪水の流れはほぼ一方向で、干満の流れは別の方向です。洪水の速度には正の符号が付けられ、干満の速度には負の符号が付けられます。解析は、これらが潮位であるかのように進められます。

より複雑な状況では、主な干満の流れが支配的ではありません。代わりに、流れの方向と大きさは、干満の線に沿うのではなく、潮汐周期 (極座標) 上の楕円を描きます。この場合、解析は、主方向と副方向が直角になるように、方向のペアに沿って進められる場合があります。別の方法としては、潮汐の流れを複素数として扱うことです。各値には大きさと方向の両方があります。

潮流情報は、海図で最もよく見られ、1 時間ごとの流速と方位の表として示され、大潮と小潮の表が別々に用意されています。タイミングは、潮汐の挙動がパターン的に似ている港の満潮時と関連していますが、遠く離れている場合もあります。

潮位予測と同様に、天文学的要因のみに基づく潮流予測には気象条件が考慮されていないため、結果が 完全に変わる可能性があります。

ニュージーランドの 2 つの主要島の間にあるクック海峡の潮流は特に興味深いものです。海峡の両側の潮の満ち引き​​がほぼ完全にずれているため、一方の満潮がもう一方の干潮と同時に起こります。その結果、強い潮流が発生し、海峡の中央では潮位の変化がほとんどありません。しかし、潮の高潮は通常、6 時間一方向に流れ、6 時間逆方向に流れますが、特定の高潮は、逆潮が弱まり、8 時間または 10 時間続くことがあります。特に荒れた天候では、逆潮が完全に克服され、3 回以上の高潮期間を通じて同じ方向に流れ続けることがあります。

クック海峡の流れのパターンをさらに複雑にしているのは、南側（例えばネルソン）の潮汐は（国の西側で見られるような）一般的な2週間ごとの大潮と小潮の周期に従うのに対し、北側の潮汐パターンは東側（ウェリントン、ネーピア）と同様に1か月に1周期しかないことです。

クック海峡の潮汐グラフには、2007 年 11 月までの満潮と干潮の高さと時間が別々に示されています。これらは測定値ではなく、何年も前の測定から得られた潮汐パラメータから計算されたものです。クック海峡の海図には潮流情報が記載されています。たとえば、1979 年 1 月版の41°13.9′S 174°29.6′E / 41.2317°S 174.4933°E / -41.2317; 174.4933 (テラウィティ岬の北西)はウェストポートの時刻を示していますが、2004 年 1 月版はウェリントンを参照しています。クック海峡の真ん中にあるテラウィティ岬の近くでは、潮流が最大になる間、潮高の変化はほとんどなく、特に悪名高いカロリ リップの近くではその傾向が顕著です。天候の影響とは別に、クック海峡を通る実際の流れは、海峡の両端の潮位差によって影響を受けます。図からわかるように、ネルソン近くの海峡の北西端の2つの大潮のうち、南東端（ウェリントン）の対応する大潮があるのは1つだけなので、結果としてどちらの基準港にも従わない動きになります。^{[引用が必要]}

潮力エネルギーは、2 つの方法で抽出できます。潮流に水車を挿入するか、水車を通して水を放出/流入させる池を建設することです。前者の場合、エネルギー量はタイミングと潮流の大きさによって完全に決まります。ただし、タービンが船舶の邪魔になるため、最適な流れを利用できない場合があります。後者の場合、貯水ダムの建設には費用がかかり、自然の水循環が完全に妨げられ、船舶の航行が妨げられます。ただし、池が複数あると、選択した時間に電力を生成できます。これまでのところ、潮力発電用の設置済みシステムはほとんどありません (最も有名なのはフランスのサン・マロにあるLa Rance )。多くの困難に直面しています。環境問題は別として、腐食や生物による汚れに耐えるだけでも、エンジニアリング上の課題があります。

潮力発電の推進派は、風力発電システムとは異なり、天候の影響を除けば、発電レベルは確実に予測できると指摘する。潮汐サイクルのほとんどの期間、ある程度の発電は可能だが、実際にはタービンは稼働率が低いと効率が落ちる。流れから得られる電力は流速の 3 乗に比例するため、高電力の発電が可能な時間は短い。

潮流は航行にとって重要であり、潮流を考慮しないと位置の大きな誤差が生じます。潮位も重要です。たとえば、多くの川や港の入り口には浅い「砂州」があり、干潮時には 喫水が大きい船が入港できないようになっています。

自動航行装置が登場するまで、潮流の影響を計算する能力は海軍士官にとって重要だった。かつてイギリス海軍の中尉の試験証明書には、志願者は「潮流を変える」能力があると書かれていた。^[71]

潮流のタイミングと速度は、潮汐表または潮流図鑑に記載されています。潮汐表はセットで提供されます。各表は満潮から次の満潮までの 1 時間 (残りの 24 分は無視されます) をカバーし、その時間の平均潮流を示します。潮汐表の矢印は、大潮と小潮の方向と平均流速 (通常はノット単位) を示します。潮汐表がない場合は、ほとんどの海図に「潮汐ダイヤモンド」があり、表の特定のポイントを潮流の方向と速度を示す表に関連付けます。

航行における潮汐の影響を打ち消すための標準的な手順は、(1) 移動距離と方向から「推測航法」位置 (DR) を計算し、(2) 海図にマークを付け (プラス記号のような縦の十字で)、(3) DR から潮の方向に線を引くことです。この線に沿って潮が船を移動させる距離は潮の速度によって計算され、これにより「推定位置」または EP (伝統的に三角形の中に点でマークされる) が得られます。

海図には、特定の場所の水の「海図上の深さ」が「測深」と水深等深線を使用して表示され、水没面の形状が描かれています。これらの深さは「海図基準点」を基準としており、これは通常、最低天文潮位の水位です (ただし、歴史的には他の基準点が一般的に使用されており、気象上の理由により潮位はこれより低かったり高かったりする場合があります)。したがって、これは潮汐周期中の最小水深です。海図には「干上がり高さ」も表示されることがあります。これは最低天文潮位における 露出した海底の高さです。

潮汐表には、各日の満潮と干潮の高さと時刻が記載されています。実際の水深を計算するには、海図に記された水深を公開されている潮位に加えます。他の時間帯の水深は、主要港で公開されている潮汐曲線から求めることができます。正確な曲線がない場合は、12分の1法則で十分です。この近似値は、干潮と満潮の間の6時間における水深の増加が、最初の1時間 — 1/12、2時間目 — 2/12、3時間目 — 3/12、4時間目 — 3/12、5時間目 — 2/12、6時間目 — 1/12であると仮定しています。

潮間帯生態学は、海岸沿いの干潮線と満潮線の間の生態系を研究する学問です。干潮時には潮間帯は露出（または浮上）しますが、満潮時には水中（または浸水）になります。したがって、潮間帯生態学者は、潮間帯生物とその環境、および異なる種間の相互作用を研究します。最も重要な相互作用は、潮間帯の生物群集の種類によって異なります。最も広い分類は、基質（岩礁または軟底） に基づいています。

潮間帯の生物は、非常に変化に富み、しばしば過酷な環境にさらされ、こうした状況に対処し、さらにはそれを利用するように適応してきました。簡単に見分けられる特徴の 1 つは、垂直帯状分布です。これは、干潮時より上の各高度で、生物群集が特定の種の明確な水平帯に分かれるものです。種の乾燥への対処能力によって上限が決まり、他の種との競争によって下限が決まります。

人間は、食料やレクリエーションのために潮間帯を利用しています 。過剰な利用は潮間帯に直接ダメージを与える可能性があります。外来種の導入や気候変動などのその他の人為的行為は、大きな悪影響を及ぼします。海洋保護区は、コミュニティがこれらの地域を保護し、科学的研究を支援するために適用できる 1 つの選択肢です。

約12時間で2週間に一度の潮汐周期は、潮間帯^[72]や海洋生物に大きな影響を与えます。^[73]そのため、それらの生物学的リズムは、これらの周期のおおよその倍数で発生する傾向があります。^[74]脊椎動物など、他の多くの動物も同様の概潮汐リズムを示します。^[75]例としては、妊娠や卵の孵化があります。人間の月経周期は、潮汐周期の偶数倍であるおよそ太陰月間続きます。このような類似点は、すべての動物が海洋生物の祖先から共通の祖先になったことを少なくとも示唆しています。 ^[76]

成層海洋の振動する潮流が不均一な海底地形の上を流れるとき、潮汐周波数の内部波が発生します。このような波は内部潮汐と呼ばれます。

通常は開いている水域の浅い部分では、回転潮流が発生することがあります。回転潮流は、流れの方向が絶えず変化し、流れの方向（流れではない）が12で完全に回転します。+1 ⁄ 2時間（例：ナンタケット礁）。 ^[77]

海洋の潮汐に加えて、大きな湖では小さな潮汐が発生することがあり、惑星でも大気の潮汐と地球の潮汐が発生することがあります。これらは連続的な力学的現象です。最初の 2 つは流体内で発生します。3 つ目は、地球の半液体内部を取り囲む薄い固体地殻に影響します (さまざまな変更が加えられます)。

スペリオル湖やエリー湖のような大きな湖では、1～4cm（0.39～1.6インチ）の潮位差が生じることがあるが、セイシュなどの気象現象によってこの差が隠されることがある。^[78]ミシガン湖の潮位差は1.3～3.8cm（0.5～1.5インチ）^[79]または4.4cm（1+3 ⁄ 4 インチ）。 ^[80]これは非常に小さいため、他のより大きな影響によって潮汐が完全に隠され、そのためこれらの湖は無潮湖と見なされます。 ^[81]

大気の潮汐は、地上レベルおよび航空高度では無視できるほど小さく、天候のより重要な影響に隠れてしまいます。大気の潮汐は、重力と熱の両方の要因によって発生し、高度約 80 ～ 120 キロメートル (50 ～ 75 マイル) で支配的な力学です。この高度を超えると、分子密度が低くなりすぎて流体の挙動を維持できなくなります。

地球潮汐または地上潮汐は地球全体の質量に影響を及ぼし、非常に薄い地殻を持つ液体ジャイロスコープと同様に機能します。地球の地殻は、月と太陽の重力、海洋潮汐、大気の負荷に応じて（内外、東西、南北に）移動します。ほとんどの人間の活動では無視できるほど小さいですが、地上潮汐の半日周期の振幅は赤道で約 55 センチメートル（22 インチ）に達することがあります。これは太陽による 15 センチメートル（5.9 インチ）であり、GPS の較正とVLBI測定で重要です。正確な天文学的な角度測定には、地球の自転速度と極運動に関する知識が必要ですが、どちらも地球潮汐の影響を受けます。半日周期のM ₂地球潮汐は、約 2 時間の遅れで月とほぼ同位相です。^{[引用が必要]}

銀河潮汐は、銀河が銀河内の恒星やその周りを回る衛星銀河に及ぼす潮汐力である。太陽系のオールトの雲に対する銀河潮汐の影響は、長周期彗星の90％の原因であると考えられている。 ^[82]

地震後に発生する大きな波である津波は、時には潮汐波と呼ばれるが、この名前は潮汐との因果関係からではなく、潮汐に似ていることから付けられたものである。潮汐とは関係ないが「潮汐」という言葉を使用する他の現象には、離岸流、高潮、ハリケーン潮、黒潮または赤潮がある。これらの用法の多くは歴史的なものであり、「時間の一部、季節」および「流れ、流れ、または洪水」という潮汐の以前の意味に言及している。^[83]

• サイモン、バーナード (2013) [2007]。沿岸の潮汐。デヴィッド・マンリー訳。海洋学研究所、アルベール 1 世財団、モナコ大公。ISBN 978-2-903581-83-1. 2022年11月13日時点のオリジナルよりアーカイブ。2021年10月18日閲覧。

• NOAA 潮汐と潮流の情報とデータ
• 潮汐予測の歴史 2015-05-09 にWayback Machineでアーカイブ
• テキサス A&M 大学海洋学部 2016-03-04 にWayback Machineでアーカイブ
• 英国海軍省イージータイド
• 英国、南大西洋、英国海外領土、ジブラルタルの潮汐時刻（英国国立潮汐・海面施設より）
• オーストラリア、南太平洋、南極の潮汐予測
• 世界中の観測所の潮汐と潮流予測