ワームホール

ワームホールは、時空内の異なる点を結ぶ仮想構造である。時空内の異なる点（異なる場所、異なる時点、またはその両方）に2つの端があるトンネルとして視覚化される。ワームホールは、アインシュタイン場の方程式の特別な解に基づいている。^{[1]具体的には、時空連続体の超越的}一対一、反ド・ジッター空間に現れるカラビ・ヤウ多様体の漸近投影である。^[2]

ワームホールは一般相対性理論と一致しているが、実際に存在するかどうかは不明である。多くの科学者は、ワームホールは単に第4の空間次元の投影に過ぎないと仮定しており、これは2次元(2D)の存在が3次元(3D)の物体の一部しか経験できないのと類似している。^[3]このような構造のよく知られた類似例としては、3次元でレンダリングすると穴が表示されるが、4次元以上では表示されないクラインの壺が挙げられる。

1995年、マット・ヴィッサーは、初期宇宙で負の質量を持つ宇宙ひもが生成された場合、宇宙には多くのワームホールが存在する可能性があると示唆した。 ^{[4] [5]}キップ・ソーンなどの物理学者の中には、ワームホールを人工的に作る方法を提案している者もいる。^[6]

ワームホールを簡略化すると、空間は2 次元面として視覚化できます。この場合、ワームホールはその面の穴として現れ、3Dチューブ (円筒の内面) につながり、その後、入口に似た穴のある 2D 面の別の場所に再び現れます。実際のワームホールはこれに似ていますが、空間次元が 1 つ増加しています。たとえば、2 次元平面上の円形の穴の代わりに、入口と出口のポイントは、球形の穴として 3D 空間に視覚化され、球形の穴に似た 4 次元の「チューブ」につながり、3D 空間に視覚化されます。^{[引用が必要]}

ワームホールを想像する別の方法は、1枚の紙を用意し、その紙の片側に2つのやや離れた点を描くことです。紙は時空連続体の平面を表し、2つの点は移動する距離を表しますが、理論的には、ワームホールは平面（つまり紙）を折り曲げて2つの点が接触するようにすることで、2つの点を接続できます。この方法では、2つの点が接触するため、距離を移動するのがはるかに簡単になります。^{[引用が必要]}

1928年、ドイツの数学者、哲学者、理論物理学者であるヘルマン・ワイルは、電磁場エネルギーの質量分析に関連して物質のワームホール仮説を提唱した。^{[7] [8]}しかし、彼は「ワームホール」という用語は使わなかった（代わりに「1次元チューブ」という言葉を使った）。^[9]

アメリカの理論物理学者 ジョン・アーチボルド・ウィーラーは（ワイルの研究に触発されて）^[9]「ワームホール」という用語を作り出した。^{[要出典] 1957年に}チャールズ・W・ミスナーと共著した論文では次のように書かれている。^[10]

この分析により、位相学者が多重連結空間の「ハンドル」と呼ぶもの、そして物理学者ならもっと鮮明に「ワームホール」と呼んでも許されるものを通して、力線の正味の流れがある状況について考えるよう強いられる。

— チャールズ・マイズナーとジョン・ウィーラー著『物理学年報』

ワームホールは幾何学的にも位相的にも定義されています。^{[さらに説明が必要]}位相的な観点から見ると、宇宙内ワームホール（同じ宇宙内の2点間のワームホール）は、境界が位相的に自明であるが、内部が単純に接続されていないコンパクトな時空領域です。このアイデアを形式化すると、マット・ヴィッサーのロレンツワームホール（1996）から引用した次のような定義が生まれます。^{[11] [ページが必要]}

ミンコフスキー時空にコンパクトな領域 Ω が含まれ、Ω の位相が Ω ~ S × Σ の形式である場合 (Σ は非自明な位相の 3 次元多様体であり、その境界は ∂Σ ~ S 2 の形式の位相を持ちます)、さらに、超曲面 Σ がすべて空間的である場合、領域 Ω には準永久的な宇宙内ワームホールが^含まれます。

幾何学的には、ワームホールは閉じた表面の増分変形を制限する時空領域として説明できます。たとえば、エンリコ・ロドリゴの『スターゲイトの物理学』では、ワームホールは非公式に次のように定義されています。

世界線（点または観測者の時間発展）に連続的に変形（縮小）できない「世界管」（閉じた表面の時間発展）を含む時空領域。

最初に発見されたワームホールの解はシュワルツシルトワームホールで、これは永遠のブラックホールを記述するシュワルツシルト計量に存在するが、あまりに速く崩壊するため、一方の端からもう一方の端まで何かが渡ることはできないことがわかった。両方向に渡ることができるワームホールは通過可能なワームホールと呼ばれ、負のエネルギー密度を持つエキゾチック物質を使用して安定化できる場合にのみ可能であると考えられていた。^[12]しかし、物理学者は後に、微視的な通過可能なワームホールが可能であり、エキゾチック物質を必要とせず、荷電ブラックホールに崩壊しないほど十分に小さい質量を持つ電荷を帯びたフェルミオン物質のみが必要であると報告した。^{[13] [14] [15]このようなワームホールは、可能であれば情報の転送に限定される可能性があるが、}弦理論と一致するブレーンベースの理論であるランドール・サンドラムモデル 2によって現実を大まかに記述できる場合は、人間が通過可能なワームホールが存在する可能性がある。^{[16] [17]}

アインシュタイン・ローゼン橋はER橋^[18]（アルバート・アインシュタインとネイサン・ローゼンにちなんで名付けられた）^{[19]としても知られ、}アインシュタイン場の方程式の真空解としてモデル化できる空間領域間の接続であり、現在では電荷も回転もない永遠のブラックホールを記述するシュワルツシルト計量の最大限に拡張されたバージョンの本質的な部分であると理解されている。ここで、「最大限に拡張された」とは、時空が「端」を持たないという考えを指し、自由落下する粒子のあらゆる可能な軌道（時空の測地線に従う）について、この経路を粒子の未来または過去に向かって任意に遠くまで続けることが可能であるべきである。

この要件を満たすためには、外部から事象の地平線を通り抜けて粒子が入るブラックホール内部領域に加えて、外部の観測者が事象の地平線から上昇する粒子の軌道を外挿できる別のホワイトホール内部領域が必要であることが判明しました。[ 20 ^]そして、最大限に拡張された時空に 2 つの別個の内部領域があるのと同様に、2 つの異なる「宇宙」と呼ばれることもある 2 つの別個の外部領域もあり、2 番目の宇宙によって、2 つの内部領域での粒子の軌道を外挿できます。つまり、内部ブラックホール領域には、いずれかの宇宙から落ちてきた粒子が混在する可能性があり (したがって、一方の宇宙から落ちてきた観測者は、もう一方の宇宙から落ちてきた光を見ることができる可能性があります)、同様に、内部ホワイトホール領域からの粒子は、どちらの宇宙にも逃げることができます。4 つの領域はすべて、クラスカル-シェケレス座標を使用する時空図で確認できます。

この時空では、一定時間の超曲面（すべての点が同じ時間座標を持ち、表面上のすべての点が空間のような間隔を持ち、いわゆる「空間のような表面」となる点の集合）を選択し、その時点での空間の曲率を表す「埋め込み図」を描くと、埋め込み図は「アインシュタイン・ローゼン橋」として知られる 2 つの外部領域を接続するチューブのように見える座標系を思いつくことができます。シュワルツシルト計量は、外部の観測者の観点から永遠に存在する理想的なブラックホールを記述します。より現実的なブラックホールは、特定の時間に崩壊する星から形成されますが、別の計量が必要になります。落下する恒星物質がブラックホールの地形の図に追加されると、ホワイトホールの内部領域に対応する図の部分と、他の宇宙に対応する図の部分が削除されます。^[21]

アインシュタイン・ローゼン橋は、シュヴァルツシルトが解を発表した数か月後の1916年にルートヴィヒ・フラムによって発見され、 ^[22]、アルバート・アインシュタインと彼の同僚のネイサン・ローゼンによって再発見され、1935年に結果が発表されました。 ^{[19] [23]}しかし、1962年にジョン・アーチボルド・ウィーラーとロバート・W・フラーは^、このタイプのワームホールは同じ宇宙の2つの部分を接続する場合は不安定であり、一方の外部領域から落ち込む光（または光より遅く移動する粒子）がもう一方の外部領域に到達するには速すぎると示す論文を発表しました。

一般相対性理論によれば、十分にコンパクトな質量の重力崩壊は、特異なシュワルツシルトブラックホールを形成する。しかし、アインシュタイン・カルタン・シアマ・キブル重力理論では、通常のアインシュタイン・ローゼン橋を形成する。この理論は、アフィン接続の対称性の制約を取り除き、その反対称部分であるねじれテンソルを動的変数と見なすことで、一般相対性理論を拡張する。ねじれは、物質の量子力学的、固有の角運動量（スピン）を自然に説明する。ねじれとディラックスピノルの間の最小限の結合は、非常に高密度のフェルミオン物質で顕著な反発スピン-スピン相互作用を生成する。このような相互作用は、重力特異点（たとえば、ブラックホール）の形成を防ぐ。代わりに、崩壊する物質は巨大だが有限の密度に達して跳ね返り、橋の反対側を形成する。^[25]

シュワルツシルトワームホールは両方向に通過可能ではないが、その存在に触発されてキップ・ソーンは、シュワルツシルトワームホールの「喉」をエキゾチック物質（負の質量/エネルギーを持つ物質）で開いたままにすることで通過可能なワームホールが作られるという想像を抱いた。^[26]

その他の通過不可能なワームホールには、ローレンツワームホール（1957年にジョン・アーチボルド・ウィーラーが最初に提案）、ローレンツ多様体によって描かれた一般相対論的時空多様体内に時空泡を作成するワームホール、^[27]、ユークリッドワームホール（リーマン多様体の構造であるユークリッド多様体にちなんで名付けられた）^{[28]などがある。}

カシミール効果は、量子場の理論により、空間の特定の領域におけるエネルギー密度が通常の物質の真空エネルギーに対して負になることが許されることを示しており、量子場の理論では、特定の点でエネルギーが任意に 負になる状態が許されることが理論的に示されている。 ^[29]スティーブン・ホーキング、^{[30] 、} キップ・ソーン、^[31]など多くの物理学者、^{[32] [33] [34] は}、このような効果によって通過可能なワームホールを安定化できる可能性があると主張した。^[35]一般相対性理論と量子力学の文脈でワームホールを形成することが理論的に予測される唯一の既知の自然プロセスは、フアン・マルダセナとレナード・サスキンによるER = EPR予想で提唱された。量子泡仮説は、プランクスケールで小さなワームホールが自発的に現れたり消えたりする可能性があることを示唆するために時々使用され、^{[36] : 494–496  [37]}そのようなワームホールの安定したバージョンは、暗黒物質の候補として示唆されています。^{[38] [39]また、}負の質量の 宇宙ひもによって開いたままになっている小さなワームホールがビッグバンの頃に出現した場合、宇宙のインフレーションによってマクロなサイズにまで膨らんだ可能性があると提案されています。^[40]

ロレンツ通過可能なワームホールは、宇宙のある部分から同じ宇宙の別の部分への双方向の移動を非常に高速に可能にするか、またはある宇宙から別の宇宙への移動を可能にします。一般相対論における通過可能なワームホールの可能性は、ホーマー・エリス^{[41]による1973年の論文で初めて実証され、独立にKA・ブロニコフ[42]}による1973年の論文でも実証された。エリスはエリス・ドレインホールの位相と測地線を分析し、それが測地的に完全で、地平線がなく、特異点がなく、両方向に完全に通過可能であることを示した。ドレインホールは、真空時空のアインシュタインの場の方程式の解多様体であり、反正統的な極性（正ではなく負）を持つリッチテンソルに最小限に結合したスカラー場を含めることによって修正されている。 (エリスは、非正統的な結合のため、スカラー場を「エキゾチック」と呼ぶことを特に拒否し、そうする議論は説得力がないと判断しました。) 解は、重力場の強度を固定するmと、空間断面の曲率を決定するnという 2 つのパラメーターに依存します。 m が0 に設定されると、排水口の重力場は消えます。残るのはエリス ワームホール、つまり重力のない、純粋に幾何学的な、通過可能なワームホール です。

キップ・ソーンと大学院生のマイク・モリスは1988年に独立してエリスワームホールを発見し、一般相対性理論の教育ツールとしての利用を主張した。^{[43]このため、彼らが提案した球状の殻で開いた}エキゾチック物質によって保持される通過可能なワームホールのタイプは、モリス・ソーンワームホールとしても知られている。

その後、一般相対性理論の方程式の許容される解として、他のタイプの通過可能なワームホールが発見された。これには、1989年のマット・ヴィッサーの論文で解析された種類も含まれ、通過経路がエキゾチック物質の領域を通過しない場所でワームホールを通過する経路を形成できる。しかし、純粋なガウス・ボネ重力（ブレーン宇宙論の文脈で時々研究される、余分な空間次元を含む一般相対性理論の修正）では、ワームホールが存在するためにエキゾチック物質は必要なく、物質がなくてもワームホールは存在できる。^{[44]負の質量の}宇宙ひもによって開いたままになっているタイプが、クラマー らとの共同研究でヴィッサーによって提唱され、^[40]その中で、そのようなワームホールは初期宇宙で自然に生成された可能性があると提案された。

ワームホールは時空内の2点を結び付けるため、原理的には時間だけでなく空間内での移動も可能となる。1988年、モリス、ソーン、ユルトセバーは、2つの口のうち1つを加速させることで、空間を移動するワームホールを時間を通過するワームホールに変換する方法を考案した。 ^[31]しかし、一般相対性理論によれば、ワームホールが最初にタイムマシンに変換されたときよりも前の時間に戻るためにワームホールを使用することはできない。この時まで、ワームホールは注目されることも、使用されることもなかったはずである。^{[36] : 504}

なぜエキゾチック物質が必要なのかを理解するために、入射光の前面が測地線に沿って進み、ワームホールを横切って反対側で再膨張することを考えてみよう。膨張は負から正へと向かう。ワームホールの首は有限の大きさなので、少なくとも首の付近では、コースティックスが発生するとは予想されない。光学的なレイショードリの定理によれば、これには平均ヌルエネルギー条件の違反が必要である。カシミール効果などの量子効果は、曲率がゼロの空間のどの近傍でも平均ヌルエネルギー条件に違反することはできないが、^[45]半古典的重力の計算では、曲がった時空では量子効果がこの条件に違反する可能性があることが示唆されている。^[46]最近、量子効果は平均ヌルエネルギー条件の非時系列バージョンに違反しないのではないかと期待されていたが^[47]、違反が見つかっているため^[48] 、量子効果がワームホールの裏付けとして使用される可能性は残っている。

一般相対性理論を修正したいくつかの仮説では、エキゾチック物質に頼ることなく崩壊しないワームホールを持つことが可能である。例えば、これはf ( R )重力の一種であるR2重力^で可能である。^[49]

光速を超える相対速度が不可能なのは、局所的にのみ当てはまります。ワームホールは、局所的に光速を超えないようにすることで、効果的な超光速 (光速を超える) 移動を可能にする可能性があります。ワームホールを移動する際には、光速以下の速度が使用されます。2 点がワームホールで接続されており、その長さがワームホールの外側の距離よりも短い場合、ワームホールを通過するのにかかる時間は、光線がワームホールの外側の空間を通過するのにかかる時間よりも短くなる可能性があります。ただし、同じワームホールを通過する光線は、旅行者よりも速くなります。

通過可能なワームホールが存在する場合、タイムトラベルが可能になる可能性がある。^[31]通過可能なワームホールを使用するタイムトラベルマシンの提案は、仮説的には次のように動作する可能性がある。ワームホールの一方の端を、おそらく何らかの高度な推進システムを使用して、光速のかなりの割合まで加速し、その後、起点に戻す。または、別の方法として、ワームホールの一方の入口を、​​もう一方の入口よりも重力が大きい物体の重力場内に移動し、もう一方の入口の近くの位置に戻すという方法がある。これらの方法の両方で、時間の遅れにより、移動されたワームホールの端は、外部の観測者から見ると、静止した端よりも老化が少なくなる、つまり「若くなる」。ただし、時間はワームホール内と外部で異なる方法で接続されるため、ワームホールの両端にある同期された時計は、両端がどのように移動しても、ワームホールを通過する観測者から見ると常に同期したままになります。^{[36] : 502}これは、観察者が「若い」端に入ると、「古い」端が「若い」端と同じ年齢のときに出て行くことを意味し、外部からの観察者から見ると、事実上、時間を遡ることになります。このようなタイムマシンの重要な制限の 1 つは、マシンの最初の作成時までしか遡ることができないことです。^{[36] : 503}これは、それ自体が時間を移動する装置というよりも、むしろ時間を通る道であり、テクノロジー自体を過去に遡らせることはできません。^{[50] [51]}

ワームホールの性質に関する現在の理論によれば、通過可能なワームホールの構築には、しばしば「エキゾチック物質」と呼ばれる負のエネルギーを持つ物質の存在が必要である。より技術的には、ワームホール時空には、ヌルエネルギー条件、弱いエネルギー条件、強いエネルギー条件、支配的なエネルギー条件などのさまざまなエネルギー条件に違反するエネルギー分布が必要である。しかし、量子効果によってヌルエネルギー条件の測定可能な小さな違反が発生する可能性があることが知られており、 ^{[11] : 101}多くの物理学者は、必要な負のエネルギーは量子物理学のカシミール効果によって実際に可能であると考えている。^[52]初期の計算では非常に大きな負のエネルギーが必要であることが示唆されたが、その後の計算では負のエネルギーの量を任意に小さくできることが示された。^[53]

1993年、マット・ヴィッサーは、このように誘発されたクロック差を持つワームホールの2つの入り口は、量子場と重力効果を誘発せずには近づけることができず、ワームホールが崩壊するか、2つの入り口が互いに反発するか、あるいはワームホールを情報が通過するのを妨げるかのいずれかになると主張した。 [ ^{54 ] [55]このため、}因果律違反が起こるほど2つの入り口を近づけることはできなかった。しかし、1997年の論文で、ヴィッサーは、対称多角形に配置されたN個のワームホールの複雑な「ローマンリング」（トム・ローマンにちなんで名付けられた）構成は、依然としてタイムマシンとして機能する可能性があると仮説を立てたが、これは因果律違反が可能であることを証明するものではなく、古典的な量子重力理論の欠陥である可能性が高いと結論付けている。^[56]

ワームホールを利用したタイムトラベルから生じるパラドックスの解決策は、量子力学の多世界解釈にかかっています。

1991年、デイヴィッド・ドイチュは、量子論は閉じた時間曲線を持つ時空では完全に無矛盾であることを示した（いわゆる密度行列が不連続性から解放されるという意味で）。^[57]しかし、後に、そのような閉じた時間曲線のモデルは内部矛盾を持つ可能性があり、非直交量子状態の区別や適切な混合と不適切な混合の区別などの奇妙な現象につながることが示された。^{[58] [59]}したがって、半古典的な計算によって示された結果である、ワームホールタイムマシンを循環する仮想粒子の破壊的な正のフィードバックループは回避されます。未来から戻ってくる粒子は、元の宇宙に戻るのではなく、並行宇宙に戻ります。これは、非常に短い時間ジャンプを持つワームホールタイムマシンが、同時期の並行宇宙間の理論的な橋であることを示唆しています。^[12]

ワームホールタイムマシンは量子論に一種の非線形性を導入するため、並行宇宙間のこの種の通信は、スティーブン・ワインバーグの非線形量子力学の定式化におけるジョセフ・ポルチンスキーのエヴェレット電話^[60]（ヒュー・エヴェレットにちなんで名付けられた）の提案と一致している。^[61]

並行宇宙間の通信の可能性は宇宙間旅行と呼ばれています。^[62]

ワームホールは、シュワルツシルト ブラック ホールのペンローズ図でも表すことができます。ペンローズ図では、光より速く移動する物体はブラック ホールを横切り、別の端から別の空間、時間、または宇宙に出てきます。これが宇宙間ワームホールになります。

ワームホールメトリクスの理論は、ワームホールの時空幾何学を記述し、タイムトラベルの理論的モデルとして機能する。（通過可能な）ワームホールメトリクスの例は以下の通りである：^[63]

${\displaystyle ds^{2}=-c^{2}\,dt^{2}+d\ell ^{2}+(k^{2}+\ell ^{2})(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2}),}$

エリスによって初めて提示された（エリスワームホールを参照）。エリス排水孔の特殊なケースである。

通過不可能なワームホールメトリックの 1 つのタイプは、シュワルツシルト解です(最初の図を参照)。

${\displaystyle ds^{2}=-c^{2}\left(1-{\frac {2GM}{rc^{2}}}\right)\,dt^{2}+{\frac {dr^{2}}{1-{\frac {2GM}{rc^{2}}}}}+r^{2}(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2}).}$

オリジナルのアインシュタイン・ローゼン橋は1935年7月に発表された論文で説明されました。^{[64] [65]}

シュワルツシルト球対称静的解の場合

${\displaystyle ds^{2}=-{\frac {1}{1-{\frac {2m}{r}}}}\,dr^{2}-r^{2}(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2})+\left(1-{\frac {2m}{r}}\right)\,dt^{2},}$

適切な時間はどこですか？ ${\displaystyle ds}$${\displaystyle c=1}$

を次のように置き換えると${\displaystyle r}$${\displaystyle u}$${\displaystyle u^{2}=r-2m}$

${\displaystyle ds^{2}=-4(u^{2}+2m)\,du^{2}-(u^{2}+2m)^{2}(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2})+{\frac {u^{2}}{u^{2}+2m}}\,dt^{2}}$

4 次元空間は、 と に対応する 2 つの合同な部分または「シート」によって数学的に記述され、これらはまたはが消える超平面によって結合されます。2 つのシート間のこのような接続を「ブリッジ」と呼びます。${\displaystyle u>0}$${\displaystyle u<0}$${\displaystyle r=2m}$${\displaystyle u=0}$${\displaystyle g}$

—  A. アインシュタイン、N. ローゼン、「一般相対性理論における粒子問題」

アインシュタインとローゼンは、重力と電気の複合場に対して、次のようなシュワルツシルトの静的球対称解を導出した。

${\displaystyle \varphi _{1}=\varphi _{2}=\varphi _{3}=0,\varphi _{4}={\frac {\varepsilon }{4}},}$

${\displaystyle ds^{2}=-{\frac {1}{\left(1-{\frac {2m}{r}}-{\frac {\varepsilon ^{2}}{2r^{2}}}\right)}}\,dr^{2}-r^{2}(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2})+\left(1-{\frac {2m}{r}}-{\frac {\varepsilon ^{2}}{2r^{2}}}\right)\,dt^{2},}$

電荷は どこにありますか。${\displaystyle \varepsilon }$

の場合の分母のない場の方程式は次のように書ける。 ${\displaystyle m=0}$

${\displaystyle \varphi _{\mu \nu }=\varphi _{\mu ,\nu }-\varphi _{\nu ,\mu }}$

${\displaystyle g^{2}\varphi _{\mu \nu ;\sigma }g^{\nu \sigma }=0}$

${\displaystyle g^{2}(R_{ik}+\varphi _{i\alpha }\varphi _{k}^{\alpha }-{\frac {1}{4}}g_{ik}\varphi _{\alpha \beta }\varphi ^{\alpha \beta })=0}$

特異点を排除するために、次の式に従って を に置き換えます。${\displaystyle r}$${\displaystyle u}$

${\displaystyle u^{2}=r^{2}-{\frac {\varepsilon ^{2}}{2}}}$

そして一つは^{[66] [67]}${\displaystyle m=0}$

${\displaystyle \varphi _{1}=\varphi _{2}=\varphi _{3}=0}$そして${\displaystyle \varphi _{4}={\frac {\varepsilon }{\left(u^{2}+{\frac {\varepsilon ^{2}}{2}}\right)^{1/2}}}}$

${\displaystyle ds^{2}=-du^{2}-\left(u^{2}+{\frac {\varepsilon ^{2}}{2}}\right)(d\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \,d\varphi ^{2})+\left({\frac {2u^{2}}{2u^{2}+\varepsilon ^{2}}}\right)\,dt^{2}}$

解は2枚のシートの空間内のすべての有限点に対して特異点を持たない。

—  A. アインシュタイン、N. ローゼン、「一般相対性理論における粒子問題」

ワームホールは、人間の一生の範囲内で恒星間、銀河間、時には宇宙間の移動を可能にするため、 SFではよく使われる要素です。フィクションでは、ワームホールはタイムトラベルの方法としても使われてきました。

ウィキメディア・コモンズには、ワームホールに関連するメディアがあります。

• 「『ワームホール』とはいったい何ですか？ワームホールの存在は証明されていますか？それともまだ理論上のものですか？」リチャード・F・ホルマン、ウィリアム・A・ヒスコック、マット・ヴィッサーが回答
• 「なぜワームホールなのか？」マット・ヴィッサー著（1996 年 10 月）
• ウェイバックマシンの内井宗七著「一般相対性理論におけるワームホール」（2012年2月22日アーカイブ）
• ワームホールに関する質問と回答 – エンリコ・ロドリゴによる包括的なワームホール FAQ
• 大型ハドロン衝突型加速器 - 衝突型加速器がどのようにして小さなワームホールを作り、過去へのタイムトラベルを可能にするかについての理論
• ワームホールを通過することをシミュレートするアニメーション
• モリス・ソーンワームホールのレンダリングとアニメーション
• NASAのワームホール形成に関する現在の理論