プラズマ（物理学）

上:雷やネオンライトはプラズマを発生させる一般的な手段です。中央左:プラズマ球。フィラメント化などのより複雑なプラズマ現象の一部を示しています。中央右:国際宇宙ステーションから見た、大気圏に再突入するスペースシャトル アトランティスのプラズマの軌跡。左下:炉の火。火が十分に熱ければプラズマが生成されることがあります。右下:フランスで日食を見たときの太陽のコロナ。

プラズマ（古代ギリシャ語の πλάσμα （plásma）「成形可能な物質」^[1]に由来）は、イオンまたは電子の任意の組み合わせで荷電粒子のかなりの部分が存在することによって特徴付けられる、物質の4つの基本状態（他の3つは固体、液体、気体）の1つです。これは宇宙で最も豊富な通常物質の形態であり、ほとんどが恒星（太陽を含む）に存在しますが、希薄な銀河団内媒体や銀河間媒体も支配しています。^[2]^[3]^[4]^{[5]プラズマは、たとえば中性ガスを加熱するか、強い}電磁場にさらすことによって人工的に生成することができます。^[6]

荷電粒子の存在によりプラズマは導電性となり、個々の粒子の動きとプラズマのマクロ的な動きは集合的な電磁場によって支配され、外部から印加される電磁場に対して非常に敏感になります。^{[7]プラズマの電磁場に対する応答は、}プラズマテレビやプラズマエッチングなど、多くの現代のデバイスや技術に使用されています。^[8]

温度と密度に応じて、一定数の中性粒子も存在する可能性があり、その場合、プラズマは部分的にイオン化された状態と呼ばれます。ネオンサインと稲妻は、部分的にイオン化されたプラズマの例です。^{[9]他の3つの物質の状態間の}相転移とは異なり、プラズマへの移行は明確に定義されておらず、解釈と文脈の問題です。^[10]特定のイオン化度が物質を「プラズマ」と呼ぶのに十分であるかどうかは、検討されている特定の現象によって異なります。

初期の歴史

N 体シミュレーションによって計算されたプラズママイクロフィールド。体液に似た、高速で移動する電子と低速で移動するイオンに注目してください。

プラズマは、ウィリアム・クルックス卿によって初めて研究室で特定されました。クルックス卿は、1879年8月22日金曜日、シェフィールドで開催された英国科学振興協会で、彼が「放射物質」と呼んだものについての講演を行いました。 ^[11] プラズマの体系的な研究は、 1920年代のアーヴィング・ラングミュアとその同僚の研究から始まりました。ラングミュアはまた、1928年にイオン化ガスの説明として「プラズマ」という用語を導入しました。^[12]

電極付近を除いて、電極付近には電子がほとんど含まれない鞘がありますが、イオン化されたガスにはイオンと電子がほぼ同数含まれているため、結果として生じる空間電荷は非常に小さくなります。イオンと電子のバランスの取れた電荷を含むこの領域をプラズマと呼びます。

1920年代にラングミュアと共に研究していたルイス・トンクスとハロルド・モット・スミスは、ラングミュアが最初にこの用語を血漿との類推で使用したことを思い出している。^[13]^[14]モット・スミスは特に、熱電子フィラメントからの電子の輸送がラングミュアに「血漿が赤血球や白血球、細菌を運ぶ方法」を思い出させたと回想している。^[15]

定義

物質の第4の状態

プラズマは固体、液体、気体に続く物質の第4の状態と呼ばれています。^[16]^[17]^[18]プラズマとは、イオン化された物質が電気伝導性が非常に高くなり、長距離の電場と磁場がその挙動を支配する物質の状態です。^[19]^[20]

プラズマは、典型的には、電気的に準中性な媒体であり、結合していない正負の粒子から構成されています（つまり、プラズマ全体の電荷はほぼゼロです）。これらの粒子は結合していませんが、力を受けないという意味で「自由」ではありません。移動する荷電粒子は電流を生成し、荷電プラズマ粒子の動きは、他の電荷によって生成される場に影響を与え、またその影響を受けることになります。その結果、集団行動はさまざまな程度で左右されます。^[21]^[22]

プラズマは他の物質の状態とは異なります。特に、低密度プラズマを単に「イオン化されたガス」と表現するのは誤りであり、誤解を招きます。たとえ、どちらも明確な形や体積を持たないという点でガス相と似ているとしてもです。次の表は、主な違いをまとめたものです。

理想的な血漿

理想的なプラズマを定義する3つの要素: ^[24]^[25]

プラズマ近似: プラズマ近似は、デバイ球内の電荷キャリアの数を表すプラズマパラメータΛ ^[26]が1よりはるかに大きい場合に適用されます。^[19]^[20]この基準は、プラズマの静電エネルギー密度と熱エネルギー密度の比が小さいことと同等であることが容易に示されます。このようなプラズマは弱結合プラズマと呼ばれます。^[27]
バルク相互作用：デバイ長はプラズマの物理的サイズよりもはるかに小さい。この基準は、境界効果が発生する可能性のあるプラズマの端での相互作用よりも、プラズマのバルクでの相互作用の方が重要であることを意味します。この基準が満たされると、プラズマは準中性になります。^[28]
無衝突性：電子プラズマ周波数（電子のプラズマ振動を測定）は、電子-中性衝突周波数よりもはるかに大きい。この条件が有効な場合、静電相互作用が通常のガス運動のプロセスよりも優勢になります。このようなプラズマは無衝突と呼ばれます。^[29]

非中性プラズマ

電気力の強さと範囲、およびプラズマの良好な導電性により、通常、ある程度の領域では正電荷と負電荷の密度が等しくなります（「準中性」）。電荷密度が大幅に過剰のプラズマ、または極端な場合には単一の種で構成されているプラズマは、非中性プラズマと呼ばれます。このようなプラズマでは、電場が支配的な役割を果たします。例としては、荷電粒子ビーム、ペニングトラップ内の電子雲、陽電子プラズマがあります。^[30]

ダスティプラズマ

ダストプラズマには、（宇宙空間でよく見られる）微小な帯電粒子が含まれています。ダスト粒子は高電荷を帯び、互いに相互作用します。より大きな粒子を含むプラズマは、粒状プラズマと呼ばれます。実験室環境では、ダストプラズマは複合プラズマとも呼ばれます。^[31]

プロパティとパラメータ

密度とイオン化度

プラズマが存在するためには、イオン化が必要です。「プラズマ密度」という用語自体は、通常、電子密度、つまり単位体積あたりの電荷を寄与する電子の数を指します。イオン化の度合いは、イオン化された中性粒子の割合として定義されます。 $n_{e}$ $\alpha$

$\alpha ={\frac {n_{i}}{n_{i}+n_{n}}},$

ここで、はイオン密度、は中性密度（単位体積あたりの粒子数）です。完全にイオン化された物質の場合は、です。プラズマの準中性のため、電子密度とイオン密度はで関係付けられます。ここで、は平均イオン電荷（素電荷の単位）です。 $n_{i}$ $n_{n}$ $\alpha =1$ $n_{e}=\langle Z_{i}\rangle n_{i}$ $\langle Z_{i}\rangle$

温度

プラズマ温度は、一般的にケルビンまたは電子ボルトで測定され、粒子あたりの熱運動エネルギーの尺度です。プラズマの特徴であるイオン化を維持するには、通常、高温が必要です。プラズマのイオン化の程度は、イオン化エネルギーに対する電子温度によって決まります（密度によっても弱く決まります）。熱平衡では、この関係はサハ方程式で表されます。低温では、イオンと電子は結合状態（原子^[33]）に再結合する傾向があり、プラズマは最終的にガスになります。

ほとんどの場合、電子と重いプラズマ粒子（イオンと中性原子）はそれぞれ比較的明確な温度を持ちます。つまり、強い電場や磁場があっても、そのエネルギー分布関数はマクスウェル分布に近くなります。しかし、電子とイオンの質量の差が大きいため、温度が異なる場合があり、場合によっては大幅に異なることがあります。これは特に弱電離した技術的プラズマでよく見られ、イオンは周囲温度に近いことが多いのに対し、電子は数千ケルビンに達します。^[34]反対のケースはZ ピンチプラズマで、イオンの温度が電子の温度を超えることがあります。^[35]

プラズマ電位

プラズマは電気伝導体として非常に優れているため、電位が重要な役割を果たします。^{[説明が必要]}測定方法に関係なく、荷電粒子間の空間の平均電位は「プラズマ電位」または「空間電位」と呼ばれます。電極をプラズマに挿入すると、その電位は一般にデバイシースと呼ばれるものによりプラズマ電位よりかなり低くなります。プラズマは電気伝導性が高いため、電界は非常に小さくなります。この結果、「準中性」という重要な概念が生まれます。これは、負電荷の密度がプラズマの大きな体積 ( ) にわたって正電荷の密度とほぼ等しいが、デバイ長のスケールでは電荷の不均衡が生じる可能性があるというものです。二重層が形成される特殊なケースでは、電荷の分離がデバイ長の数十倍に及ぶことがあります。^[37] $n_{e}=\langle Z\rangle n_{i}$

電位と電場の大きさは、単に正味の電荷密度を求める以外の方法で決定する必要があります。一般的な例としては、電子がボルツマンの関係を満たすと仮定します。 $n_{e}\propto \exp(e\Phi /k_{\text{B}}T_{e}).$

この関係を微分すると、密度から電界を計算する手段が得られます。 ${\vec {E}}={\frac {k_{\text{B}}T_{e}}{e}}{\frac {\nabla n_{e}}{n_{e}}}.$

準中性でないプラズマを生成することも可能である。例えば、電子ビームは負の電荷しか持たない。非中性プラズマの密度は一般に非常に低いか、非常に小さくなければならない。そうでなければ、反発する静電力によって消散してしまう。^[38]

磁化

荷電粒子の存在により、プラズマは磁場を生成し、その影響を受ける。荷電粒子の運動に影響を与えるほどの磁場を持つプラズマは磁化されていると言われる。一般的な定量的基準は、粒子が衝突する前に平均して磁力線の周りを少なくとも1回回転すること、すなわち、ここでは電子のジャイロ周波数、は電子の衝突率である。電子は磁化されているがイオンは磁化されていないというケースはよくある。磁化されたプラズマは異方性であり、つまり磁場に平行な方向の特性は磁場に垂直な方向の特性とは異なる。プラズマの高導電性のためプラズマ内の電場は通常小さいが、磁場内を速度で移動するプラズマに関連する電場は通常のローレンツの式で与えられ、デバイ遮蔽の影響を受けない。^[39] $\nu _{\mathrm {ce} }/\nu _{\mathrm {coll} }>1$ $\nu _{\mathrm {ce} }$ $\nu _{\mathrm {coll} }$ $\mathbf {v}$ $\mathbf {B}$ $\mathbf {E} =-\mathbf {v} \times \mathbf {B}$

数学的記述

プラズマの状態を完全に記述するには、プラズマ領域内の電磁場を記述するすべての粒子の位置と速度を書き留める必要があります。ただし、プラズマ内のすべての粒子を追跡することは通常、現実的でも必要でもありません。^[要出典]そのため、プラズマ物理学者は、一般的にあまり詳細ではない記述を使用します。これには主に 2 つの種類があります。

流体モデル

流体モデルは、密度や各位置の周りの平均速度などの平滑化された量でプラズマを記述します（プラズマパラメータを参照）。単純な流体モデルの1つである磁気流体力学は、プラズマをマクスウェル方程式とナビエ・ストークス方程式の組み合わせによって支配される単一の流体として扱います。より一般的な記述は2流体プラズマであり、^{[41]イオンと電子が別々に記述されます。衝突性が十分に高く、プラズマの速度分布が}マクスウェル・ボルツマン分布に近くなる場合、流体モデルは正確であることが多いです。流体モデルは通常、各空間位置で特定の温度の単一の流れでプラズマを記述するため、ビームや二重層などの速度空間構造を捉えることも、波動粒子効果を解決することもできません。^[要出典]

運動モデル

運動モデルはプラズマ内の各点における粒子速度分布関数を記述するため、マクスウェル・ボルツマン分布を仮定する必要はない。衝突のないプラズマでは、運動記述がしばしば必要となる。プラズマの運動記述には、2 つの一般的なアプローチがある。1 つは、滑らかな分布関数を速度と位置でグリッド上に表すものである。もう 1 つは、粒子インセル(PIC) 技法として知られ、多数の個々の粒子の軌跡をたどることで運動情報を取り込むものである。運動モデルは、一般に流体モデルよりも計算量が多い。ブラソフ方程式は、電磁場と相互作用する荷電粒子のシステムのダイナミクスを記述するために使用できる。磁化プラズマでは、ジャイロ運動学的アプローチにより、完全な運動シミュレーションの計算コストを大幅に削減できる。^[要出典]

プラズマ科学技術

プラズマは、宇宙プラズマ物理学などのいくつかのサブ分野を含むプラズマ科学またはプラズマ物理学という広大な学術分野によって研究されています。

プラズマは自然界ではさまざまな形や場所で出現しますが、次の表にいくつかの例を示します。

宇宙と天体物理学

プラズマは質量と体積の両方において、宇宙における通常の物質の最も一般的な相である。 ^[42]

地球表面上の電離層はプラズマであり、^[43]磁気圏にはプラズマが含まれている。^[44]太陽系内では、太陽表面からヘリオポーズまで広がる太陽風によって放出されたプラズマが惑星間空間に充満している。さらに、遠方の恒星すべて、および星間空間や銀河間空間の大部分も、非常に低密度ではあるがプラズマに満たされている。天体物理学的プラズマは、恒星や白色矮星、中性子星、または近接連星系のブラックホールなどのコンパクトな天体の周りの降着円盤でも観測されている。^{[45]プラズマは、ブラックホールの降着で観測されている}天体物理学的ジェット内の物質の放出と関連している。 ^[46]または、おそらく 5,000 光年まで広がるM87 のジェットのような活動銀河でも観測されている。 ^[47]

人工プラズマ

人工プラズマのほとんどは、ガスに電界や磁界を印加することで生成されます。実験室や工業用に生成されるプラズマは、一般的に次のように分類できます。

プラズマを生成するために使用される電源の種類 - DC、AC（通常は無線周波数（RF）を使用）、マイクロ波^{[引用が必要]}
作動圧力—真空圧（< 10 mTorrまたは1 Pa）、中圧（≈1 Torrまたは100 Pa）、大気圧（760 Torrまたは100 kPa）^[要出典]
プラズマ内の電離の程度—完全電離、部分電離、弱電離^[要出典]
プラズマ内の温度関係—熱プラズマ（）、非熱プラズマまたは「冷たい」プラズマ（）^[^{出典が必要}^] $T_{e}=T_{i}=T_{\text{gas}}$ $T_{e}\gg T_{i}=T_{\text{gas}}$
プラズマを生成するために使用される電極構成^[要出典]
プラズマ内の粒子の磁化 - 磁化（イオンと電子の両方が磁場によってラーモア軌道に捕らえられる）、部分磁化（電子は磁場に捕らえられるがイオンは捕らえられない）、非磁化（磁場は粒子を軌道に捕らえるには弱すぎるがローレンツ力を発生させる可能性がある）^[要出典]

人工プラズマの生成

プラズマの用途が多様であるように、プラズマを生成する手段もいくつかある。しかし、それらすべてに共通する原則が1つある。それは、プラズマを生成し維持するためにエネルギーを投入しなければならないということである。^[48]この場合、プラズマは、隣の画像に見られるように、電流が誘電体ガスまたは流体（非導電性材料）に印加されると生成される。この画像では、放電管を簡単な例として示している（簡単のためDCを使用）。^[要出典]

電位差とそれに続く電界は、束縛された電子（負）を陽極（正極）の方に引っ張り、陰極（負極）は原子核を引き寄せます。^[49]電圧が増加すると、電流が材料に（電気分極によって）その誘電限界（強度と呼ばれる）を超えて電気スパークで示される電気破壊の段階にまで応力をかけ、そこで材料は絶縁体から導体に変わります（イオン化が進むにつれて）。基礎となるプロセスはタウンゼント雪崩で、電子と中性ガス原子の衝突によってさらに多くのイオンと電子が生成されます（右の図を参照）。電子が原子に最初に衝突すると、1 つのイオンと 2 つの電子が生成されます。したがって、荷電粒子の数は「約 20 回の連続した衝突の後」にのみ（数百万単位）急増します。^[50]これは主に平均自由行程（衝突間の平均移動距離）が短いためです。^[^要出典^]

電気アーク

イオン化のカスケードプロセス。電子は「e−」、中性原子は「o」、陽イオンは「+」です。

電気アークは、雷に似た、2つの電極間の連続的な放電です。十分な電流密度で、放電は発光アークを形成し、電極間の材料（通常はガス）は、飽和、破壊、グロー、遷移、熱アークのさまざまな段階を経ます。電圧は飽和段階で最大まで上昇し、その後、さまざまな段階で変動し、電流は徐々に増加します。^[50] アークに沿った電気抵抗により熱が発生し、より多くのガス分子が解離し、結果として生じる原子がイオン化されます。したがって、電気エネルギーは電子に与えられ、電子は移動性が高く数が多いため、重い粒子との弾性衝突によって電気を急速に分散させることができます。 ^[51]

産業用プラズマの例

プラズマは、研究、技術、産業の多くの分野で応用されています。例えば、工業用および抽出冶金^[51]^[52]、プラズマ溶射（コーティング）などの表面処理、マイクロエレクトロニクスにおけるエッチング^[53] 、金属切断^[54]、溶接、さらに日常の自動車の排気ガス浄化や蛍光灯/発光灯^[48] 、燃料点火、さらには航空宇宙工学のための超音速燃焼エンジンにも応用されています。^[55]

低圧排出

グロー放電プラズマ：2つの金属電極間のギャップに直流または低周波RF（<100kHz）電界を印加することによって生成される非熱プラズマ。おそらく最も一般的なプラズマであり、蛍光灯内で生成されるプラズマの種類です。^[56]
容量結合プラズマ（CCP）：グロー放電プラズマに似ていますが、高周波RF電界（通常13.56MHz）で生成されます。シースの強度がはるかに低いという点でグロー放電とは異なります。これらは、プラズマエッチングやプラズマ強化化学気相成長法のために、微細加工や集積回路製造業界で広く使用されています。^[57]
カスケードアークプラズマ源: 低温 (≈1eV) 高密度プラズマ (HDP) を生成する装置。
誘導結合プラズマ（ICP）：CCPに似ており、用途も似ているが、電極はプラズマが形成されるチャンバーの周りに巻かれたコイルで構成される。^[58]
波加熱プラズマ：CCPやICPと同様に、典型的にはRF（またはマイクロ波）である。例としては、ヘリコン放電や電子サイクロトロン共鳴（ECR）などがある。^[59]

大気圧

アーク放電：これは非常に高温（≈10,000 K）の高出力熱放電です。さまざまな電源を使用して生成できます。冶金プロセスでよく使用されます。たとえば、アルミニウムを生成するために_{Al 2} O₃を含む鉱物を精錬するために使用されます。^[^要出典^]
コロナ放電：これは、鋭い電極の先端に高電圧を印加することによって生成される非熱放電です。オゾン発生器や粒子集塵器でよく使用されます。^[要出典]
誘電体バリア放電(DBD):これは、小さなギャップに高電圧を印加することで生成される非熱放電であり、非導電性コーティングがプラズマ放電のアークへの移行を防ぎます。業界では「コロナ」放電と誤って表示されることが多く、コロナ放電と同様の用途があります。この放電の一般的な用途は、車両の抗力低減のためのプラズマアクチュエータです。^[60]また、織物のウェブ処理にも広く使用されています。^[61]放電を合成繊維やプラスチックに適用すると、表面が機能化し、塗料、接着剤、および同様の材料が付着できるようになります。^[62]誘電体バリア放電は、1990年代半ばに、低温大気圧プラズマが細菌細胞の不活性化に効果的であることを示すために使用されました。^{[63]この研究とその後の哺乳類細胞を使用した実験により、}プラズマ医学と呼ばれる新しい研究分野が確立されました。誘電体バリア放電構成は、低温プラズマジェットの設計にも使用されました。これらのプラズマジェットはプラズマ弾として知られる高速伝播する誘導電離波によって生成される。^[64]
容量性放電：これは、1cm程度の小さな距離に保持された接地電極と1つの通電電極にRF電力（例： 13.56MHz ）を適用することによって生成される非熱プラズマです。このような放電は、通常、ヘリウムやアルゴンなどの希ガスを使用して安定化されます。^[65]
「圧電直接放電プラズマ」は、圧電トランス（PT）の高圧側で生成される非熱プラズマです。この生成法は、別個の高電圧電源を必要としない高効率でコンパクトなデバイスに特に適しています。^{[引用が必要]}

MHDコンバータ

1960 年代には、磁気流体力学変換器を研究する世界的な取り組みが始まりました。これは、可動部品なしで高速プラズマの運動エネルギーを高効率で電気に変換する新しい種類の商用発電所でMHD 電力変換を市場に投入するためです。超音速および極超音速の空気力学の分野でも、プラズマと磁場の相互作用を研究して、最終的には車両や発射体の周囲で受動的、さらには能動的な流れ制御を実現し、衝撃波を和らげて緩和し、熱伝達を低下させ、抗力を減らす研究が行われました。^[^{引用が必要}^]

「プラズマ技術」（「技術的」または「人工的」プラズマ）で使用されるこのようなイオン化ガスは、通常、ガス分子のごく一部のみがイオン化されているという意味で弱イオン化ガスである。 ^[66]この種の弱イオン化ガスは、非熱的「冷たい」プラズマでもある。磁場が存在する場合、このような磁化された非熱的弱イオン化ガスの研究には、低磁気レイノルズ数の抵抗性磁気流体力学が関係しており、計算には7 次元位相空間の二項テンソルが必要となるプラズマ物理学の難しい分野である。高いホールパラメータと組み合わせて使用すると、臨界値によって問題のある電熱不安定性が引き起こされ、これらの技術開発が制限される。^[^要出典^]

複雑なプラズマ現象

プラズマを支配する基礎方程式は比較的単純であるが、プラズマの挙動は非常に多様かつ微妙である。単純なモデルから予期しない挙動が出現することは、複雑なシステムの典型的な特徴である。このようなシステムは、ある意味では秩序立った挙動と無秩序な挙動の境界上にあり、通常、単純で滑らかな数学的関数や純粋なランダム性では説明できない。さまざまな長さスケールで興味深い空間的特徴が自発的に形成されることは、プラズマの複雑性の 1 つの現れである。これらの特徴が興味深いのは、たとえば、非常に鋭い、空間的に断続的である (特徴間の距離が特徴自体よりもはるかに大きい)、またはフラクタル形式であるなどである。これらの特徴の多くは、最初に研究室で研究され、その後宇宙全体で認識されてきた。^{[出典が必要]}プラズマの複雑性と複雑な構造の例には、次のものがある。

フィラメント化

縞模様やひも状の構造^[67]は、プラズマボール、オーロラ^[68] 、雷^[69] 、電弧、太陽フレア^[70]、超新星残骸^[71]など、多くのプラズマで見られます。これらは、より大きな電流密度と関連していることもあり、磁場との相互作用により磁気ロープ構造を形成することがあります。^{[72] （}プラズマピンチも参照）

フィラメンテーションは、高出力レーザーパルスの自己集束も指します。高出力では、屈折率の非線形部分が重要になり、レーザービームの中心で屈折率が高くなります。中心ではレーザーが端よりも明るくなり、フィードバックによってレーザーがさらに集束します。より焦点が絞られたレーザーは、ピーク輝度（放射照度）が高くなり、プラズマを形成します。プラズマの屈折率は 1 未満で、レーザービームの焦点がぼけます。焦点を合わせる屈折率と焦点をぼかすプラズマの相互作用により、長さがマイクロメートルからキロメートルに及ぶ長いプラズマフィラメントが形成されます。 ^[73]フィラメンテーションによって生成されるプラズマの興味深い側面の 1 つは、イオン化された電子の焦点をぼかす効果によりイオン密度が比較的低いことです。^[74]（フィラメントの伝播も参照）

不浸透性血漿

不浸透性プラズマは、ガスや冷プラズマに対して不浸透性固体のように作用し、物理的に押し出すことができる熱プラズマの一種である。冷ガスと熱プラズマの相互作用は、核融合プラズマを原子炉壁から絶縁する用途の可能性について、1960年代から1970年代にかけてハンネス・アルヴェーン率いるグループによって簡単に研究された。 ^[75]しかし、後にこの構成の外部磁場がプラズマにキンク不安定性を誘発し、その結果、壁への予想外に高い熱損失につながる可能性があることが判明した。 ^[76]

2013年、材料科学者のグループが、超高圧の冷たいガスブランケットのみを使用して、磁気閉じ込めのない安定した不浸透性プラズマを生成することに成功したと報告した。プラズマの特性に関する分光学的データは高圧のため入手が困難であると主張されたが、さまざまなナノ構造の合成に対するプラズマの受動的な効果は、効果的な閉じ込めを明確に示唆した。彼らはまた、数十秒間不浸透性を維持すると、プラズマ-ガス界面でのイオンの遮蔽により、強力な二次加熱モード（粘性加熱として知られる）が発生し、さまざまな反応速度論と複雑なナノ材料の形成につながることを示しました。^[77]

ギャラリー

ホール効果スラスタ
太陽プラズマ
プラズマ溶射
トカマク内のプラズマ
実験室血漿

参照

クォークグルーオンプラズマ

参考文献

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外部リンク

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