Loading article…
ジェット気流は地球の大気中を流れる高速で狭い気流である。[1]
主なジェット気流は対流圏界面の高度付近にあり、偏西風で、地球を西から東に周回している。北半球と南半球にはそれぞれ、海抜約30,000フィート（5.7マイル、9.1km）の極渦の周りに極ジェットがあり、通常は時速約110マイル（180km/h）で移動しているが、それよりかなり速い場合も多い。[2]赤道に近く、やや高く、やや弱いのが亜熱帯ジェットである。[2]北極ジェットは、北米、ヨーロッパ、アジアの中緯度から北緯、およびその間の海洋を流れ、南半球の極ジェットは主に南極を周回している。[3]
ジェット気流は、始まったり、止まったり、2つ以上の部分に分かれたり、1つの流れに合流したり、ジェット気流の残りの方向とは反対の方向を含むさまざまな方向に流れたりすることがあります。[4]
エルニーニョ南方振動はジェット気流の位置に影響を与え、それが熱帯太平洋上の天候に影響を与え、熱帯および亜熱帯の多くの地域の気候に影響を与え、さらに高緯度地域の天候にも影響を与える可能性があります。
「ジェット気流」という用語は、大気中のさまざまなレベルで発生する他の風にも適用され、その中には全球的な風（高層の極夜ジェット気流など）や局所的な風（アフリカ東風ジェット気流など）があります。
気象学者は、ジェット気流の位置を天気予報の補助として利用しています。航空会社は、ジェット気流を利用して飛行時間と燃料消費を削減しています。科学者は、ジェット気流を発電に利用できるかどうかを検討してきました。第二次世界大戦では、日本軍はジェット気流を利用して太平洋を越えて 火球を飛ばし、北米に小規模な攻撃を仕掛けました。
ジェット気流は金星、木星、土星、天王星、海王星の大気圏で検出されている。[5]
発見
この現象の最初の兆候は、アメリカの教授エリアス・ルーミス（1811-1889）によるもので、彼は大規模な嵐の行動の説明として、上空の強力な気流が米国を西から東に吹き抜けているという仮説を提唱した。[6] 1883年のクラカタウ火山の噴火の後、気象観測者は数年にわたって空への影響を追跡し、地図に描いた。彼らはこの現象を「赤道煙流」と名付けた。[7] [8] 1920年代に日本の気象学者大石和三郎は富士山近くの場所からジェット気流を検出した。[9] [10]彼は風速と風向を測定するために使用されるパイロット気球（「ピバル」）が空中に上がるのを追跡した。[11]大石の研究はエスペラント語で出版されたため日本国外ではほとんど注目されなかったが、年代的には彼がジェット気流の科学的発見の功績を認められなければならない。 1933年に世界一周単独飛行を成し遂げたアメリカ人パイロットのワイリー・ポスト（1898年 - 1935年）は、ジェット気流の発見者としてしばしば称賛されている。ポストは、高度6,200メートル（20,300フィート）以上を飛行できる加圧スーツを発明した。死の1年前、ポストは高高度大陸横断飛行を数回試み、時には地上速度が飛行速度を大幅に上回ることに気づいた。[12]
ドイツの気象学者ハインリッヒ・ザイルコップは、1939年にこの現象を表すために、シュトラールストレムング（文字通り「ジェット気流」）という特別な用語を作ったと言われています。 [13] [14]多くの情報源は、ジェット気流の性質を本当に理解できたのは、第二次世界大戦中の定期的かつ繰り返し行われた飛行経路の横断によるものだとしています。飛行機のパイロットは、たとえば米国から英国への飛行中に、常に時速160キロメートル（100マイル）を超える西からの追い風に気づいていました。[15]同様に、1944年にグアムにいたリード・ブライソンを含むアメリカの気象学者チームは、日本を襲撃する爆撃機の速度を低下させる非常に強い西風を予測するのに十分な観測を行っていました。[16]
説明
極ジェット気流と亜熱帯ジェット気流は、2つの要因の産物です。太陽放射による大気の加熱によって、大規模な極循環、フェレル循環、ハドレー循環セルが生成され、それらの移動する質量にコリオリの力が作用します。コリオリの力は、惑星の自転によって引き起こされます。極ジェット気流は、極循環セルとフェレル循環セルの境界付近で形成され、亜熱帯ジェット気流は、フェレル循環セルとハドレー循環セルの境界付近で形成されます。[17]
極ジェット気流は通常、250 hPa（約1/4気圧）の気圧レベル、または海抜30,000フィート（5.7マイル、9.1 km）付近に位置しますが、より弱い亜熱帯ジェット気流はそれよりいくらか高い位置にあります。[18] [2]
極ジェット気流は高度が低く、中緯度に侵入することが多く、天候や航空に大きな影響を及ぼす。[19] [20]極ジェット気流は緯度30度から60度（60度に近い）の間に最もよく見られるが、亜熱帯ジェット気流は緯度30度付近に位置する。これら2つのジェット気流は、場所や時間によっては合流するが、他の時間には十分に分離している。北極ジェット気流は、その半球が温まるとゆっくりと北に移動し、冷えると再び南に移動するため、「太陽を追う」と言われている。[21] [22]
ジェット気流の幅は通常数百キロメートルまたは数百マイルで、垂直方向の厚さは5キロメートル（16,000フィート）未満であることが多い。[23]
ジェット気流は通常、長距離にわたって連続しているが、不連続もよく見られる。[24]ジェット気流の進路は典型的には蛇行した形をしており、これらの蛇行自体は流れ内の実際の風よりも遅い速度で東方向に伝播する。さらに、蛇行は分裂したり渦を形成したりすることがある。[25]
ジェット気流内の大きな蛇行、つまり波はロスビー波（惑星波）として知られています。ロスビー波は、緯度によるコリオリ効果の変化によって発生します。 [26] 短波の谷は、ロスビー波に重ねられた小規模の波で、長さは1,000～4,000キロメートル（600～2,500マイル）です。[27]ロスビー波内の大規模な、つまり長波の「尾根」と「谷」の周りの流れのパターンに沿って移動します。[28]
風速は気団間の温度差が最も大きい場所で最大となり、時速92km（50ノット、57マイル）を超えることもしばしばあります。 [24]時速400km（220ノット、250マイル）の速度が測定されたこともあります。[29]
ジェット気流は西から東へ移動し、天候の変化をもたらします。[30]ジェット気流の進路は大気の下層にある低気圧性嵐のシステムに影響を与えるため、その進路に関する知識は天気予報の重要な部分となっています。例えば、2007年と2012年には、夏に極ジェットが南に留まった結果、イギリスは深刻な洪水に見舞われました。[31] [32] [33]
原因
一般的に、風は対流圏界面の真下で最も強くなります（竜巻、熱帯低気圧、その他の異常な状況のときなど、局所的に風が吹く場合を除く）。温度や密度の異なる2つの気団が出会うと、密度の差によって生じる圧力差（最終的に風の原因となる）は遷移帯内で最も高くなります。風は高温の地域から低温の地域へ直接流れるのではなく、コリオリの力によって方向転換され、2つの気団の境界に沿って流れます。[34]
これらの事実はすべて、熱風関係の結果です。大気の空気塊に垂直方向に作用する力のバランスは、主に、空気塊の質量に作用する重力と浮力、つまり空気塊の上面と下面の圧力差との間で生じます。これらの力に不均衡があると、空気塊は不均衡方向へ加速します。浮力が重量を上回る場合は上向きに、重量が浮力を上回る場合は下向きに加速します。垂直方向のバランスは静水力と呼ばれます。熱帯地方を超えると、支配的な力は水平方向に作用し、主な争いはコリオリの力と圧力傾度力との間で生じます。これら 2 つの力のバランスは地衡力と呼ばれます。静水力と地衡力の両方のバランスが与えられれば、熱風関係を導くことができます。水平風の垂直勾配は、水平温度勾配に比例します。北半球の 2 つの気団、北側は冷たく密度が高く、南側は熱く密度が低い気団が垂直の境界で分離されていて、その境界が取り除かれると、密度の差により、冷たい気団はより熱く密度の低い気団の下に滑り込むことになる。すると、コリオリの力により、極方向へ移動する気団は東へ逸れ、赤道方向へ移動する気団は西へ逸れる。大気の一般的な傾向は、極方向へ向かうにつれて気温が下がることである。その結果、風は東向きの成分を発達させ、その成分は高度とともに大きくなる。したがって、強い東向きのジェット気流は、赤道が北極や南極よりも暖かいという事実から単純に部分的に生じる。[34]
極ジェット気流
熱風の関係では、風が半球全体に広く分布するのではなく、狭いジェット流に組織化される理由を説明できません。集中した極ジェットの形成に寄与する1つの要因は、極前線でより密度の高い極気団が亜熱帯気団を下から切り取ることです。これにより、水平面で急激な南北の圧力（南北の潜在的渦度）勾配が発生し、この効果はロスビー波の二重砕波イベント中に最も顕著になります。[35]高高度では、摩擦がないため、極上の高高度で低圧となる急激な圧力勾配に空気が自由に反応できます。その結果、強いコリオリの偏向を経験する惑星風循環が形成され、「準地衡風」と見なすことができます。極前線ジェット気流は中緯度での前線形成過程と密接に関係しており、気流の加速/減速によりそれぞれ低気圧/高圧領域が生じ、それが極前線に沿った比較的狭い領域でのサイクロンや高気圧の形成につながる。[24]
亜熱帯ジェット
集中ジェットに寄与する2つ目の要因は、熱帯ハドレー循環の極限で形成される亜熱帯ジェットに当てはまり、この循環は経度に関して対称的である。熱帯の空気は対流圏界面まで上昇し、極に向かって移動してから沈降する。これがハドレー循環である。その際、地面との摩擦が小さいため、角運動量を保存する傾向がある。極に向かって移動し始めた気団は、コリオリの力によって東に偏向される（どちらの半球でも同様）。これは、極に向かって移動する空気の場合、風の西風成分が増加することを意味する[36]
効果
ハリケーン対策
亜熱帯ジェット気流が大洋中部の上層気圧の底を回っていることが、ハワイ諸島の大半がこれまでハワイに接近してきた数多くのハリケーンに抵抗してきた理由の一つであると考えられている[37] 。例えば、ハリケーン・フロッシー（2007年）が接近し、上陸直前に消滅したとき、米国海洋大気庁（NOAA）は写真に見られるように垂直風のシアーを引用した。 [37]
用途
北極ジェット気流は亜熱帯ジェット気流よりもはるかに強く、高度もはるかに低く、北半球の多くの国を覆うため、航空予報や天気予報にとって最も重要な気流です。[38]一方、南極ジェット気流は主に南極大陸を周回し、時には南アメリカの南端を周回します。[39]
航空
ジェット気流の位置は航空にとって重要である。航空機の飛行時間は、流れに沿って飛行するか、流れに逆らって飛行するかによって劇的に影響を受ける。多くの場合、航空会社は燃料費と飛行時間を大幅に節約するためにジェット気流に沿って飛行するように努めている。[38] [40]
ジェット気流の商業利用は1952年11月18日に始まり、パンアメリカン航空が高度7,600メートル（24,900フィート）で東京からホノルルまで飛行した。これにより飛行時間は18時間から11.5時間と3分の1以上短縮された。[41]
北米大陸内では、飛行機がジェット気流に乗って飛行できれば、大陸を東に横断するのに必要な時間は約30分短縮されます。[42]大西洋を横断する北大西洋トラックサービスにより、航空会社と航空管制はジェット気流に対応でき、航空会社やその他のユーザーの利益になります。[43]
ジェット気流に関連して、晴天乱気流（CAT）と呼ばれる現象があり、これはジェット気流によって引き起こされる垂直および水平の風のせん断によって引き起こされます。 [44] CATはジェット機の冷気側で最も強く、[ 45]ジェット機の軸のすぐ下にあります。[46]晴天乱気流は航空機の急降下を引き起こし、乗客の安全を脅かす可能性があり、1997年にユナイテッド航空826便で乗客1人が死亡した事故など、致命的な事故を引き起こしています。 [47] [48] 2024年2月下旬のジェット気流の異常な風速により、民間ジェット機は地面に対して時速800マイル（1,300 km / h、700 kn）を超えました。[49] [50]
将来の発電の可能性
科学者たちは、ジェット気流内の風力エネルギーを利用する方法を研究している。ジェット気流の潜在的風力エネルギーに関するある推定によると、世界の現在のエネルギー需要を満たすには、そのわずか1%で十分だという。2000年代後半には、必要な技術の開発には10～20年かかると推定されていた。[51] ジェット気流エネルギーに関する2つの主要な科学論文があるが、両者の主張は異なる。Archer & Caldeira [ 52]は、地球のジェット気流は合計1700テラワット（TW）の電力を生成でき、この量を利用することによる気候への影響はごくわずかであると主張している。一方、Miller、Gans、Kleidon [53]は、ジェット気流は合計7.5TWの電力しか生成できず、再生可能エネルギーに大きく貢献する可能性はないと主張している。[53]
無動力空中攻撃
第二次世界大戦の終わり頃、1944年後半から1945年初頭にかけて、日本の風船爆弾「ふご」は、火炎気球の一種で、太平洋上のジェット気流を利用してカナダとアメリカの西海岸に到達することを目的とした安価な兵器として設計されました。兵器としては比較的効果が低かったため、第二次世界大戦中の北米への数少ない攻撃の1つに使用され、6人の死者とわずかな損害が発生しました。[54]風船を研究していたアメリカの科学者は、日本が生物兵器攻撃を準備しているのではないかと考えました。[55]
気候サイクルによる変化
ENSOの影響
エルニーニョ南方振動（ENSO）は上層ジェット気流の平均的な位置に影響を与え、北米全域の降水量と気温の周期的な変動につながるほか、東太平洋と大西洋盆地の熱帯低気圧の発達にも影響を与えます。太平洋十年規模振動と相まって、ENSOはヨーロッパの寒冷期の降雨量にも影響を与える可能性があります。[56] ENSOの変化は南米のジェット気流の位置も変え、それが大陸全体の降水分布に部分的に影響を与えます。[57]
エルニーニョ
エルニーニョ現象の間、カリフォルニアでは、より南寄りで帯状の嵐の進路のため、降水量の増加が見込まれます。[58] ENSOのニーニョ現象の間、平年より強く、より南寄りの極ジェット気流のため、メキシコ湾岸と南東部で降水量の増加が見られます。[59]降雪量は、南部ロッキー山脈とシェラネバダ山脈全体で例年より多く、中西部北部と五大湖周辺の州全体では平年より大幅に少ないです。[60]下48州の北部地域では、秋から冬にかけて気温が平年より高くなる一方、メキシコ湾岸では冬季に平年より気温が低くなります。[61] [62]北半球の深熱帯地方を横切る亜熱帯ジェット気流は、赤道太平洋の対流増加により強化され、大西洋熱帯地方での熱帯低気圧の発生が平年より低くなり、東太平洋全域で熱帯低気圧の活動が活発になります。[63]南半球では亜熱帯ジェット気流が通常の位置より赤道側、つまり北に移動し、前線や雷雨群が大陸の中央部に到達しにくくなります。[57]
ラニーニャ
ラニーニャ現象の期間中、北米全域で増加した降水量は、より北寄りの嵐の進路とジェット気流により、太平洋岸北西部に向けられる。 [64]嵐の進路は北方へと大きく移動し、中西部諸州に平年より湿った状況（降雪量の増加という形で）と暑く乾燥した夏をもたらす。[65] [66]太平洋岸北西部と五大湖西部では降雪量が平年を上回っている。[60]北大西洋全域ではジェット気流が平年より強く、降水量の増加を伴うより強いシステムをヨーロッパに向ける。[67]
ダストボウル
1930年代のダストボウルの際、アメリカ中西部で広範囲に広がった干ばつは、ジェット気流が少なくとも部分的に原因であったことを示す証拠がある。通常、ジェット気流はメキシコ湾を東に流れ、北に向きを変えて水分を巻き上げ、グレートプレーンズに雨を降らせる。ダストボウルの際、ジェット気流は弱まり、通常よりも南に進路を変えた。これにより、グレートプレーンズや中西部の他の地域に降雨量がなくなり、異常な干ばつが発生した。[68]
長期的な気候変動
2000年代初頭以来、気候モデルは一貫して、地球温暖化によりジェット気流が徐々に極地に向かうと特定してきた。2008年には、観測証拠によってこれが確認され、1979年から2001年にかけて北半球のジェット気流は年間平均2.01キロメートル（1.25マイル）の速度で北に移動し、南半球のジェット気流にも同様の傾向が見られた。 [69] [70]気候科学者は、地球温暖化の結果、ジェット気流も徐々に弱まると仮説を立てている。北極の海氷減少、積雪減少、蒸発散パターン、その他の気象異常などの傾向により、北極は地球の他の地域よりも急速に温暖化しており、これは北極増幅として知られている。 2021～2022年には、1979年以降、北極圏内の温暖化は世界平均のほぼ4倍の速さで進んでおり、[71] [72]バレンツ海地域の一部のホットスポットは世界平均の7倍の速さで温暖化したことが判明しました。[73] [74]北極は現在でも地球上で最も寒い場所の1つですが、この増幅の結果として、北極と地球のより暖かい地域との間の温度勾配は、地球温暖化の10年ごとに減少し続けます。この勾配がジェット気流に強い影響を与える場合、ジェット気流は最終的に弱まり、その進路がより変動し、極渦からの冷たい空気が中緯度に漏れてロスビー波の進行が遅くなり、より持続的で極端な気象につながります。[75]
上記の仮説は、ジェニファー・フランシスと密接に関連しており、フランシスは2012年にスティーブン・J・ヴァヴラスと共著した論文で初めてこの仮説を提唱しました。[75]一部の古気候再構築では、1997年の温暖化期間中に極渦がより変動しやすくなり、天候が不安定になることが示唆されていますが、[76]これは気候モデルによって否定され、2010年のPMIP2シミュレーションでは、最終氷期極大期には北極振動（AO）がはるかに弱く、より負であったことが判明し、温暖な時期には正の位相のAOが強くなり、極渦の空気の漏れが少なくなることが示唆されました。[77]しかし、2012年にJournal of the Atmospheric Sciences誌に掲載されたレビューでは、「21世紀を通じて渦の平均状態に大きな変化があり、その結果、渦は弱くなり、乱れが増した」と指摘されている。 [78]これはモデリング結果とは矛盾しているが、フランシス・ヴァヴラス仮説には合致している。さらに、2013年の研究では、当時のCMIP5は冬のブロッキング傾向を大幅に過小評価する傾向があると指摘されており、[79] 2012年のその他の研究では、北極の海氷の減少と中緯度の冬の大雪との関連が示唆されていた。[80]
2013年、フランシスはさらなる研究で北極の海氷の減少と北半球中緯度地域の夏の異常気象を結び付けた。[81]一方、同年の他の研究では北極の海氷の傾向とヨーロッパの夏の異常降雨量との間に潜在的な関連性が特定された。[82]当時、北極の増幅とジェット気流パターンのこの関係がハリケーン・サンディの形成に関与し、 [83] 2014年初頭の北米の寒波 にも影響を与えたとも示唆されていた。[84] [85] 2015年、フランシスの次の研究では、過去20年間で高度に増幅されたジェット気流パターンがより頻繁に発生していると結論付けた。したがって、温室効果ガスの排出が続くと、長期にわたる気象条件によって引き起こされる異常気象の発生が増える。[86]
2017年と2018年に発表された研究では、 2018年のヨーロッパ熱波、2003年のヨーロッパ熱波、2010年のロシア熱波、2010年のパキスタン洪水など、ほぼ定常である他の異常気象の原因として、北半球ジェット気流のロスビー波の失速パターンを特定し、これらのパターンはすべて北極の増幅に関連していると示唆しました。[87] [88]その年のフランシスとヴァヴラスのさらなる研究では、増幅された北極の温暖化は、暖かい空気の膨張プロセスによって圧力レベルが上昇し、極方向のジオポテンシャル高度勾配が低下するため、下層大気領域でより強く観測されることが示唆されました。これらの勾配が熱風関係を通じて西から東への風を引き起こす理由であるため、ジオポテンシャルが増加する領域の南で速度の低下が見られるのが通常です。[89] 2017年、フランシスはサイエンティフィック・アメリカン誌に自身の研究結果を説明した。「ジェット気流の大きな変動によって、より多くの水蒸気が北に運ばれています。これは重要なことです。なぜなら、水蒸気は二酸化炭素やメタンと同様に温室効果ガスだからです。水蒸気は大気中の熱を閉じ込めます。その水蒸気は雲と呼ばれる水滴に凝縮し、それ自体がさらに熱を閉じ込めます。水蒸気は増幅の大きな部分を占めており、北極が他のどの地域よりも急速に温暖化している大きな理由です。」[90]
気候学者ジュダ・コーエンと彼の研究仲間数名が行った2017年の研究では、コーエンは「極渦状態の変化は、ユーラシア中緯度における最近の冬の寒冷化傾向のほとんどを説明できる」と書いている。[91]ヴァヴラスらによる2018年の論文は、北極の増幅を中緯度の夏のより持続的な高温乾燥、および中緯度の冬の大陸の寒冷化に関連付けた。[92] 2017年の別の論文では、北極が異常な温暖化を経験すると、北米の一次生産は平均で1％から4％減少し、一部の州では最大20％の損失が発生すると推定されている。[93] 2021年の研究では、成層圏の極渦の混乱が、2021年2月の北米の寒波を含むアジアと北米の一部の極寒の冬の天候に関連していることが判明した。[94] [95] 2021年の別の研究では、北極海の海氷の減少と米国西部の山火事の規模の拡大との間に関連性があることが判明した。[96]
しかし、特定の観測は短期的な観測とみなされるため、結論にはかなりの不確実性がある。気候学の観測では、さまざまな形態の自然変動と気候の傾向を明確に区別するのに数十年かかる。[97]この点は、2013年[98]と2017年のレビューで強調された。 [99] 2014年の研究では、北極の増幅により、ここ数十年で北半球の寒冷期の気温変動が大幅に減少したと結論付けられた。今日では、秋と冬に冷たい北極の空気がより急速に温暖な低緯度に侵入しており、この傾向は夏を除いて今後も続くと予測されているため、冬にさらに寒冷な極寒がもたらされるかどうかは疑問である。 [100] 2019年に行われた、世界中の35,182の気象観測所から収集されたデータセットの分析では、記録が50年以上続く9,116の観測所を含む、1980年代以降、北半球中緯度の寒波が急激に減少していることが判明した。[101]
さらに、2010年代に収集され、2020年に発表されたさまざまな長期観測データは、2010年代初頭からの北極増幅の激化が中緯度の大気パターンの大きな変化とは関連していないことを示唆している。[102] [103] PAMIP（極域増幅モデル相互比較プロジェクト）の最先端のモデリング研究は、2010年のPMIP2の調査結果を改善した。海氷の減少はジェット気流を弱め、大気のブロックの可能性を高めるが、その関連性は非常に小さく、年次変動に比べると通常は重要ではないことがわかった。[104] [105] 2022年の追跡調査では、PAMIPの平均は海氷の減少による弱体化を1.2～3倍過小評価していた可能性が高いが、修正された関連性でさえもジェット気流の自然変動のわずか10％に過ぎないことが判明した。[106]
さらに、2021年の研究では、ジェット気流はモデルが予測したように1960年以降ゆっくりと極地に向かって移動していたものの、波状のわずかな増加にもかかわらず弱まっていなかったことが判明しました。[107] 2002年から2020年にかけて収集された航空機観測データの2022年の再分析では、北大西洋ジェット気流が実際に強まったことが示唆されました。[108]最後に、2021年の研究では、グリーンランドの氷床コアに基づいて過去1,250年間のジェット気流パターンを再構築することができ、最近観測されたすべての変化が自然変動の範囲内にとどまっていることがわかりました。最も早い分岐時期は、温室効果ガスの排出が継続的に加速することを意味する代表的濃度経路8.5の下では2060年です。 [109]
その他の上層ジェット機
極夜ジェット
極夜ジェット気流は、主に冬季に発生します。冬季は夜がずっと長くなるため、それぞれの半球の緯度約60度でこの名前が付けられています。極夜ジェット気流は、夏季よりも高い高度（約24,000メートル（80,000フィート））を移動します。[ 110]この暗い月の間、両極の上空の空気は赤道上の空気よりもはるかに冷たくなります。この温度差によって成層圏に極端な気圧差が生じ、コリオリの力と相まって極夜ジェット気流が形成され、高度約48キロメートル（30マイル）で東に向かって流れます。[111] 極渦は極夜ジェット気流の周囲を回っています。暖かい空気は極渦の縁に沿って移動することはできますが、極渦の中に入り込むことはできません。渦の中では、低緯度からの暖かい空気の不足と極夜の間に入ってくる太陽のエネルギーの不足により、冷たい極地の空気はますます冷たくなります。[112]
低空ジェット機
大気の下層には風の極大があり、ジェットとも呼ばれます。
バリアジェット
低層のバリアジェットは山脈のすぐ上流で形成され、山脈はジェットを山脈と平行に向けさせます。山脈のバリアは低層の風の強さを45パーセント増加させます。 [113]北米の大平原では、南からの低層ジェットが暖かい季節の夜間の雷雨活動を助長し、通常は夜間に形成される中規模対流システムの形で発生します。 [114]同様の現象がオーストラリア全土で発生し、コーラル海から極方向の水分を、主に大陸の南西部に形成されるカットオフ低気圧に向かって引き寄せます。[115]
沿岸ジェット
沿岸低層ジェット気流は、陸上の高温と海上の低温の著しいコントラストと関連しており、沿岸の天候に重要な役割を果たし、強い沿岸平行風を生み出します。[116]ほとんどの沿岸ジェット気流は海洋高気圧と陸上の低気圧に関連しており、主にカリフォルニア沖、ペルー・チリ沖、ベンゲラ沖、ポルトガル沖、カナリア諸島および西オーストラリア沖の湧昇域の冷たい東境海流沿いに位置しています。 [116]
谷出口ジェット
谷出口ジェットは、谷とその隣接する平野の交差点の上空で発生する、谷を下る強い上昇気流です。これらの風は、地上 40～200 メートル (130～660 フィート) の高さで、最大 20 メートル/秒 (72 キロメートル/時、45 マイル) の速度に達することがよくあります。ジェットの下の地表風は、植生を揺らすほど強い場合でも、かなり弱くなる傾向があります。
谷の出口ジェットは、米国の乾燥した山脈のような日周山岳風システムを示す谷地域で見つかる可能性が高い。平野で突然終わる深い谷は、谷間が長くなるにつれて徐々に浅くなる谷よりも、これらの要因の影響をより受けます。[117]
アフリカ
アフリカには重要な低層ジェット気流がいくつかある。サハラ砂漠では多数の低層ジェット気流が形成され、砂漠の表面から塵を巻き上げるのに重要である。これにはチャドの低層ジェット気流も含まれ、これはボデレ低地からの塵の放出の原因となっている。 [118]ボデレ低地は、世界で最も重要な塵の放出源である。東アフリカ沿岸沖で形成されるソマリアジェット気流は、全球ハドレー循環の重要な構成要素であり、[119]アジアモンスーンに水蒸気を供給している。[120]東アフリカリフトシステム内の谷間に形成される東向きの低層ジェット気流は、東アフリカの降雨量が少ない原因となり、コンゴ盆地の熱帯雨林の降雨量が多いことを支えている。[121]北アフリカ上空の温熱低気圧の形成により、6月から10月にかけて低層の西風ジェット気流が発生し、西アフリカモンスーンに湿った流入をもたらす。[122]
厳密には低層ジェットではないが、中層のアフリカ東風ジェット（地表から3000～4000メートル上空）もアフリカの重要な気候特性である。北半球の夏に西アフリカのサヘル地域の北緯10度から20度の間で発生する。 [123]西アフリカモンスーンにおいて重要な役割を果たしていると考えられており、[124]温暖期に熱帯大西洋と東太平洋を横切る熱帯波の形成を助けている。 [125]
その他の惑星
他の惑星では、太陽熱ではなく 内部熱がジェット気流を駆動していると考えられています。木星の大気には、内部熱によって駆動される対流細胞によって生じる複数のジェット気流があります。これらは、よく知られている縞模様の色構造を形成します。[29]
参照
参考文献
- ^ “ジェット気流 | ナショナルジオグラフィック協会”. 2021年2月24日. 2021年2月24日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年7月3日閲覧。
{{cite web}}: CS1 maint: bot: 元の URL ステータス不明 (リンク) - ^ abc McCabe, Kirsty (2022年10月27日). 「ジェット気流と嵐の天気」. 王立気象協会. 2024年12月2日閲覧。
- ^ 「2024 南極MERRA-2風」NASA 2024年12月2日閲覧。
- ^ Wragg, David W. (1973). A Dictionary of Aviation (初版). Osprey. p. 168. ISBN 9780850451634。
- ^ Jeremy Hsu (2008年10月17日). 「ジェット気流の謎の一つを解明」. Space.com . 2023年7月3日時点のオリジナルよりアーカイブ。2023年7月3日閲覧。
- ^ 晴れ間とにわか雨：変わりゆく天気、p.142; Weidenfeld & Nicolson、ロンドン、1992年。
- ^ ウィンチェスター、サイモン（2010年4月15日）。「二つの火山の物語」ニューヨークタイムズ。2023年10月20日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2017年2月25日閲覧。
- ^ 参照:
- ビショップ、セレノ E. (1884 年 1 月 17 日)「編集者への手紙: 驚くべき夕焼け」『ネイチャー』29 : 259–260; 260 ページで、ビショップは、上層大気の急速な流れがクラカタウの噴火による塵を赤道の周りで西に運んでいると推測しています。
- ビショップ、SE (1884 年 5 月)「クラカタウからの赤道上の煙流」『ハワイアン マンスリー』第 1 巻第 5 号、106 ～ 110 ページ。
- ビショップ、SE（1885年1月29日）「編集者への手紙：クラカタウ」、ネイチャー、第31巻、288〜289ページ。
- セレノ E. ビショップ牧師 (1886)「赤い輝きの起源」、アメリカ気象誌、第 3 巻、127 ～ 136 ページ、193 ～ 196 ページ。133 ～ 136 ページで、ビショップはクラカタウの噴火によって生成された「赤道の煙流」について論じています。
- ハミルトン、ケビン (2012)「セレノ・ビショップ、ロロ・ラッセル、ビショップ・リングと「クラカトア東風」の発見」、Wayback Machineに 2012 年 10 月 22 日にアーカイブ Atmosphere-Ocean、第 50 巻、第 2 号、169 ～ 175 ページ。
- 王立協会クラカタウ委員会（ロンドン）、「クラカタウの噴火とその後の現象」（ロンドン、イギリス：ハリソン・アンド・サンズ、1888 年）。赤道付近の高速高高度流（準二年周期振動）の証拠は、以下のセクションで示されています。
- 第 4 部、第 2 節。すべての光学現象が初めて出現した日付の一般的なリスト。Rollo Russell 名誉博士著、263 ～ 312 ページ。
- 第 4 部、第 3 節 (A)。空間と時間におけるすべての光学現象の一般的な地理的分布。煙流の移動速度も含みます。Rollo Russell 名誉博士著、312 ～ 326 ページ。
- パート IV、セクション III. (B)。空のもやの伝播とそれに伴う光学現象と、大気の一般的な循環との関係。E. ダグラス アーチボルド氏著、326 ～ 334 ページ。ホノルルの SE 司教がクラカタウからの塵の西方向の循環に最初に気づいたことは、333 ページで認められています。
- 第 4 部、第 3 節 (C)。現象が世界中に広がっている様子と、それを説明する地図。Rollo Russell 名誉博士著、334 ～ 339 ページ。334 ページ以降には、クラカタウからの砂塵が赤道に沿って徐々に広がっていく様子を示す地図の挿入があります。
- ^ Lewis, John M. (2003). 「大石の観測：ジェット気流の発見という文脈で見る」アメリカ気象学会紀要. 84 (3): 357–369. Bibcode :2003BAMS...84..357L. doi : 10.1175/BAMS-84-3-357 (2024年12月2日非アクティブ).
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ Ooishi, W. (1926) Raporto de la Aerologia Observatorio de Takeno (エスペラント語)。高層気象観測報告書 1、中央気象台、213 ページ。
- ^ 「パイロット気象気球（ピバル）光学セオドライト」。マーティン・ブレナー著『パイロット気球リソース』カリフォルニア州立大学ロングビーチ校。2009年11月25日。2023年12月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2023年7月24日閲覧。
- ^ シャーマン、スティーブン（2001年1月）[2011年6月27日更新]。「ワイリー・ポスト：ウィニー・メイで世界一周単独飛行を初めて達成」AcePilots。2013年8月9日時点のオリジナルよりアーカイブ。
- ^ Seilkopf, H.、Maritime meteorologie、これは次の第 2 巻です: R. Habermehl 編、Handbuch der Fliegenwetterkunde [航空気象学ハンドブック] (ベルリン、ドイツ: Gebrüder Radetzke [Radetzke Brothers]、1939); Seilkopf は 142 ページで「Strahlströmung」という言葉を作り、142 ～ 150 ページでジェット気流について論じています。
- ^ Arbeiten zur allgemeinen Klimatologie by Hermann Flohn p. 47
- ^ 「天気の基礎 - ジェット気流」。2006年8月29日時点のオリジナルよりアーカイブ。2009年5月8日閲覧。
- ^ “ジェット気流が戦争の風だった頃”. 2016年1月29日時点のオリジナルよりアーカイブ。2018年12月9日閲覧。
- ^ イリノイ大学。「ジェットストリーム」。2018年11月6日時点のオリジナルよりアーカイブ。2008年5月4日閲覧。
- ^ 「ジェットストリーム」。SKYbrary 航空安全。 2024年12月2日閲覧。
- ^ David R. Cook Jet Stream Behavior. 2013年6月2日アーカイブ、Wayback Machineにて2008年5月8日閲覧。
- ^ B. Geerts と E. Linacre. The Height of the Tropopause. Archived 27 April 2020 at the Wayback Machine 2008年5月8日閲覧。
- ^ National Weather Service JetStream。ジェット気流。2013年10月22日アーカイブ、Wayback Machineで閲覧。2008年5月8日。
- ^ McDougal Littell. 極地および亜熱帯ジェット気流の経路。2013年11月13日アーカイブ、Wayback Machineで閲覧。2008年5月13日閲覧。
- ^ 「ジェット気流に関するよくある質問」PBS.org . NOVA . 2008年9月22日時点のオリジナルよりアーカイブ。2008年10月24日閲覧。
- ^ abc 気象用語集。ジェット気流。2007年3月1日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月8日閲覧。
- ^ 「ジェット気流」NOAA、2023年9月20日。 2024年12月2日閲覧。
- ^ Rhines, Peter (2002). Rossby Waves, in Encyclopedia of Atmospheric Sciences, Holton, Pyle and Curry Eds (PDF) . Academic Press, London. p. 2780ページ。2022年10月7日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) 。 2022年6月8日閲覧。
- ^ 気象学用語集。サイクロン波。2006年10月26日アーカイブ、Wayback Machineで閲覧。2008年5月13日。
- ^ 気象学用語集。短波。2009年6月9日アーカイブ、Wayback Machineで閲覧。2008年5月13日。
- ^ ab Robert Roy Britt. 地球と木星のジェット気流。2008年7月24日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月4日閲覧。
- ^ 地球と木星のジェット気流。2008年7月24日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月4日閲覧。
- ^ 「なぜこんなに雨が降っているのか？」BBC。2007年7月23日。2008年9月26日時点のオリジナルよりアーカイブ。2007年7月31日閲覧。
- ^ Blackburn, Mike; Hoskins, Brian; Slingo, Julia: 「2007 年 6 月および 7 月の英国洪水の気象状況に関する注記」(PDF) 。Walker Institute for Climate System Research。2007 年 7 月 25 日。2007年 9 月 26 日時点のオリジナル(PDF)からアーカイブ。2007 年8 月 29 日閲覧。
- ^ Shukman, David (2012年7月10日). 「なぜ、ああ、なぜ、雨が降り続けるのか?」. BBCニュース. BBC. 2012年12月11日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2012年7月18日閲覧。
- ^ ab John P. Stimac. 気圧と風。Wayback Machineで 2007 年 9 月 27 日にアーカイブ。2008 年 5 月 8 日に取得。
- ^ Messori, Gabriele; Caballero, Rodrigo (2015). 「北大西洋における二重ロスビー波の砕波について」Journal of Geophysical Research: Atmospheres . 120 (21): 11, 129–11, 150. Bibcode :2015JGRD..12011129M. doi : 10.1002/2015JD023854 .
- ^ リンドン州立大学気象学。ジェット気流の形成 - 亜熱帯ジェット。2011年9月27日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月8日閲覧。
- ^ ab 「NOAAによるハリケーン・フロッシーの概要」。2015年9月7日時点のオリジナルよりアーカイブ。2011年6月14日閲覧。
- ^ ab Osborne, Tony (2020年2月10日). 「強いジェット気流が大西洋横断飛行の記録更新を促す」. Aviation Week. 2020年2月11日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2020年2月11日閲覧。
- ^ 「極ジェット気流と極渦」。MIT気候ポータル。2024年5月21日。 2024年12月2日閲覧。
- ^ ネッド・ロゼル。驚くべき飛行機械がタイムトラベルを可能にする。2008年6月5日、Wayback Machineにアーカイブ。 2008年5月8日閲覧。
- ^ テイラー、フランク・J. (1958)。「ジェット気流は悪役」。ポピュラーメカニクス：97。2010年12月13日閲覧。
- ^ Jimenez, Jesus (2019年2月21日). 「ダラス・フォートワースから東へ飛行中？ジェット気流が強く、早めに到着する可能性あり」ダラス・モーニング・ニュース。 2024年12月2日閲覧。
- ^ 「北大西洋作戦 - 組織化された追跡システム」。SKYbrary Aviation Safety 。 2024年12月2日閲覧。
- ^ BBC . 英国のジェット気流。2008年1月18日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月8日閲覧。
- ^ MP de Villiers と J. van Heerden。南アフリカ上空の晴天乱気流。2013 年 11 月 15 日にWayback Machineにアーカイブ。2008 年 5 月 8 日に閲覧。
- ^ Clark TL、Hall WD、Kerr RM、Middleton D.、Radke L.、Ralph FM、Neiman PJ、Levinson D. Origins of air-damaging clear-air turbulence during the 9 December 1992 Colorado downslope windstorm : Numerical simulations and comparison with observes. Archived 27 January 27, 2012 at the Wayback Machine 2008年5月8日閲覧。
- ^ 国家運輸安全委員会。航空機事故調査、ユナイテッド航空826便、太平洋上、1997年12月28日。2009年9月2日アーカイブ、Wayback Machineにて。2008年5月13日閲覧。
- ^ スタッフライター（1997年12月29日）。「NTSBがユナイテッド航空の墜落事故を調査」CNN。2008年4月12日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2008年5月13日閲覧。
- ^ Cerullo, Megan (2024年2月23日). Picchi, Aimee (編). 「強風のため一部の国際便は時速800マイルを超えている。1便はほぼ1時間早く到着した」CBSニュース。2024年3月1日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2024年6月14日閲覧。
- ^ ロンゴ、アダム（2024年2月20日）。「ダレスからロンドンへのフライト、記録的な強風のため時速800マイルに到達」WUSA9。2024年2月21日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2024年6月14日閲覧。
- ^ Keay Davidson. 科学者たちは電力を求めて空高くに目を向ける。2008年6月7日、Wayback Machineにアーカイブ。2008年5月8日閲覧。
- ^ Archer, CLおよびCaldeira, K. Global assessment of high-altitude wind power、IEEE T. Energy Conver.、2、307–319、2009年。2011年9月15日アーカイブ、Wayback Machineで2012年10月24日閲覧。
- ^ ab LM Miller、F. Gans、A. Kleidon 再生可能エネルギー資源としてのジェット気流風力発電：小さな電力、大きな影響。Earth Syst. Dynam. Discuss. 2. 201–212. 2011. Archived 18 January 2012 at the Wayback Machine 2012年1月16日取得08。
- ^ “The Fire Balloons”. 2016年3月3日時点のオリジナルよりアーカイブ。2009年10月3日閲覧。
- ^ マクフィー、ジョン（1996年1月29日）。「戦争の風船」。ニューヨーカー。 2024年1月27日閲覧。
- ^ Davide Zanchettin、Stewart W. Franks、Pietro Traverso、Mario Tomasino。ENSOによるヨーロッパの冬季降雨量への影響とNAOによるその調整、およびPDO指数で記述された太平洋の数十年規模の変動について。[リンク切れ ] 2008年5月13日閲覧。
- ^ ab Caio Augusto dos Santos Coelho および Térico Ambrizzi。5A.4. 南半球夏季における南米の降水パターンにおけるエルニーニョ南方振動現象の影響に関する気候学的研究。Wayback Machineで 2008 年 5 月 30 日にアーカイブ。2008 年 5 月 13 日に取得。
- ^ John Monteverdi および Jan Null。「WESTERN REGION TECHNICAL ATTACHMENT NO. 97-37 1997 年 11 月 21 日: エルニーニョとカリフォルニアの降水量」。2009 年 12 月 27 日にWayback Machineにアーカイブ。2008 年 2 月 28 日に取得。
- ^ 気候予測センター。熱帯太平洋上のエルニーニョ（ENSO）関連の降雨パターン。2010年5月28日アーカイブ、Wayback Machineで2008年2月28日閲覧。
- ^ ab Climate Prediction Center . ENSO による米国の冬季降水量と気温への影響。2008 年 4 月 12 日アーカイブ、Wayback Machineで2008 年 4 月 16 日に取得。
- ^ 気候予測センター。ENSOイベント発生中の10月から12月（3か月）の平均気温ランキング。2008年5月30日アーカイブ、Wayback Machineで2008年4月16日閲覧。
- ^ 気候予測センター。ENSOイベント発生中の12月から2月（3か月）の平均気温ランキング。2008年5月30日アーカイブ、Wayback Machineで2008年4月16日閲覧。
- ^ 「エルニーニョとラニーニャは大西洋と太平洋のハリケーンシーズンにどのような影響を与えるのか？」。気候予測センター。 2009年8月27日時点のオリジナル（FAQ）からアーカイブ。 2008年3月21日閲覧。
- ^ ネイサン・マントゥア。太平洋岸北西部におけるラニーニャの影響。2007年10月22日アーカイブ、Wayback Machineにて2008年2月29日閲覧。
- ^ 南東気候コンソーシアム。SECC冬季気候見通し。2008年3月4日アーカイブ、Wayback Machineにて2008年2月29日閲覧。
- ^ ロイター。ラニーニャ現象は中西部と平原地帯の夏の乾燥を意味する可能性がある。2008年4月21日アーカイブ、Wayback Machine 2008年2月29日閲覧。
- ^ ポール・シモンズとシモン・ド・ブリュッセル。ラニーニャ現象が地球全体に広がり、雨量と洪水が増加。[リンク切れ ] 2008年5月13日閲覧。
- ^ Oblack, Rachelle. 「1930年代の米国のダストボウルによる干ばつは何が原因か?」。ThoughtCo。2019年7月2日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2019年7月2日閲覧。
- ^ Archer, Cristina L.; Caldeira, Ken (2008年4月18日). 「ジェット気流の歴史的傾向」.地球物理学研究レター. 35 (8). Bibcode :2008GeoRL..35.8803A. doi : 10.1029/2008GL033614 . S2CID 59377392.
- ^ “Jet stream found to be permanently docking north”. Associated Press . 2008年4月18日. 2016年8月17日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月7日閲覧。
- ^ ランタネン、ミカ;カルペチコ、アレクセイ・ユウ。リッポネン、アンティ。ノードリング、カレ。オットー・ヒヴァリネン;ルオステノージャ、キンモ。ヴィフマ、ティモ。ラークソネン、アリ（2022年8月11日）。 「1979年以来、北極は地球のほぼ4倍の速さで温暖化している。」コミュニケーション 地球と環境。3 (1): 168。ビブコード:2022ComEE...3..168R。土井: 10.1038/s43247-022-00498-3。hdl : 11250/3115996。ISSN 2662-4435。S2CID 251498876。
- ^ 「北極圏の温暖化は世界の他の地域より4倍速い」サイエンス誌。2021年12月14日。2023年11月8日時点のオリジナルよりアーカイブ。2022年10月6日閲覧。
- ^ イサクセン、ケティル;ノードリ、オイヴィンド。他。 （2022年6月15日）。 「バレンツ地域の異常な温暖化」。科学的報告書。12 (1): 9371。ビブコード:2022NatSR..12.9371I。土井：10.1038/s41598-022-13568-5。PMC 9200822。PMID 35705593。
- ^ ダミアン・キャリントン（2022年6月15日）。「新たなデータで北極圏の異常な地球温暖化が明らかに」。ガーディアン。2023年10月1日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月7日閲覧。
- ^ ab Francis, Jennifer A. ; Vavrus, Stephen J. (2012). 「北極の増幅と中緯度の異常気象を結びつける証拠」. Geophysical Research Letters . 39 (6): L06801. Bibcode :2012GeoRL..39.6801F. CiteSeerX 10.1.1.419.8599 . doi :10.1029/2012GL051000. S2CID 15383119.
- ^ Zielinski, G.; Mershon, G. (1997). 「更新世から完新世への移行期の急速に変化する気候における、GISP2 (グリーンランド) 氷床コア中の不溶性微粒子記録の古環境への影響」アメリカ地質学会紀要. 109 (5): 547–559. Bibcode :1997GSAB..109..547Z. doi :10.1130/0016-7606(1997)109<0547:piotim>2.3.co;2.
- ^ Lue, J.-M.; Kim, S.-J.; Abe-Ouchi, A.; Yu, Y.; Ohgaito, R. (2010). 「PMIP2 結合モデルシミュレーションによる中期完新世および最終氷期極大期の北極振動」。Journal of Climate。23 ( 14): 3792–3813。Bibcode : 2010JCli...23.3792L。doi : 10.1175 /2010JCLI3331.1 ( 2024 年 12 月 2 日非アクティブ)。S2CID 129156297 。
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ ミッチェル、ダニエル・M.; オスプレイ、スコット・M.; グレイ、レスリー・J.; ブッチャート、ニール; ハーディマン、スティーブン・C.; チャールトン・ペレス、アンドリュー・J.; ワトソン、ピーター（2012年8月）。「気候変動が北半球成層圏極渦の変動性に与える影響」。大気科学ジャーナル。69 （8）：2608–2618。Bibcode ： 2012JAtS ...69.2608M。doi ： 10.1175 /jas-d-12-021.1 （2024 年12月2日非アクティブ）。ISSN 0022-4928。S2CID 122783377 。
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ Masato, Giacomo; Hoskins, Brian J.; Woollings, Tim (2013). 「CMIP5 モデルにおける北半球の冬季および夏季ブロッキング」。Journal of Climate . 26 (18): 7044–7059. Bibcode :2013JCli...26.7044M. doi : 10.1175/JCLI-D-12-00466.1 (2024 年 12 月 2 日非アクティブ)。
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ Liu, Jiping ; Curry, Judith A.; Wang, Huijun; Song, Mirong; Horton, Radley M. (2012年2月27日). 「北極の海氷減少が冬の降雪に与える影響」. PNAS . 109 (11): 4074–4079. Bibcode :2012PNAS..109.4074L. doi : 10.1073/pnas.1114910109 . PMC 3306672. PMID 22371563 .
- ^ Qiuhong Tang、Xuejun Zhang、Francis, JA (2013年12月)。「北半球中緯度の極端な夏季気象は氷圏消失と関連している」。Nature Climate Change。4 (1): 45–50。Bibcode :2014NatCC...4...45T。doi : 10.1038/nclimate2065。
- ^ Screen, JA (2013年11月). 「北極海の海氷がヨーロッパの夏の降水量に与える影響」. Environmental Research Letters . 8 (4): 044015. Bibcode :2013ERL.....8d4015S. doi : 10.1088/1748-9326/8/4/044015 . hdl : 10871/14835 .
- ^ Friedlander, Blaine (2013年3月4日). 「北極の氷の損失がスーパーストームサンディの暴力を増幅」Cornell Chronicle。2015年6月11日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2014年1月7日閲覧。
- ^ Walsh, Bryan (2014年1月6日). 「極渦: 気候変動が歴史的な寒波を引き起こしている可能性」. Time . 2018年1月11日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2014年1月7日閲覧。
- ^ Spotts, Pete (2014年1月6日). 「極寒の『極渦』は地球温暖化の結果である可能性（+動画）」クリスチャン・サイエンス・モニター。2017年7月9日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2014年1月8日閲覧。
- ^ジェニファー・フランシス、ナタサ・スキフィック（2015年6月1日） 。 「急速な北極の温暖化と中緯度の気象パターンを結びつける証拠」。 哲学取引。373（2045）：20140170。Bibcode ：2015RSPTA.37340170F。doi ：10.1098 /rsta.2014.0170。PMC 4455715。PMID 26032322。
- ^ Mann, Michael E.; Rahmstorf, Stefan (2017年3月27日). 「人為的気候変動による惑星波共鳴 と異常気象への影響」. Scientific Reports . 7 : 45242. Bibcode :2017NatSR...745242M. doi :10.1038/srep45242. PMC 5366916. PMID 28345645.
- ^ 「地球規模の異常気象は『気候変動の表れ』だと一流科学者が語る」ガーディアン。2018年。2019年4月13日時点のオリジナルよりアーカイブ。2022年10月8日閲覧。
- ^ Francis J; Vavrus S; Cohen J. (2017). 「増幅された北極の温暖化と中緯度の気象：新たな関連性に関する新たな視点」(PDF) . Wiley Interdisciplinary Reviews: Climate Change . 8 (5). 2017 Wiley Periodicals,Inc: e474. Bibcode :2017WIRCC...8E.474F. doi : 10.1002/wcc.474 . 2023年3月21日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2022年10月8日閲覧。
- ^ Fischetti, Mark (2017). 「The Arctic Is Getting Crazy」. Scientific American . 2022年4月22日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月8日閲覧。
- ^ Kretschmer, Marlene ; Coumou, Dim; Agel, Laurie; Barlow, Mathew; Tziperman, Eli; Cohen, Judah (2018年1月). 「More-Persistent Weak Stratospheric Polar Vortex States Linked to Cold Extremes」(PDF) . Bulletin of the American Mediterranean Society . 99 (1): 49–60. Bibcode :2018BAMS...99...49K. doi :10.1175/bams-d-16-0259.1 (inactive 2 December 2024). ISSN 0003-0007. S2CID 51847061. 2022年10月9日時点のオリジナルよりアーカイブ(PDF) . 2022年10月8日閲覧。
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ Coumou, D.; Di Capua, G.; Vavrus, S.; Wang, L.; Wang, S. (2018年8月20日). 「北極圏の増幅が中緯度の夏季循環に与える影響」. Nature Communications . 9 (1): 2959. Bibcode :2018NatCo...9.2959C. doi :10.1038/s41467-018-05256-8. ISSN 2041-1723. PMC 6102303. PMID 30127423 .
- ^ Kim, Jin-Soo; Kug, Jong-Seong; Jeong, Su-Jong; Huntzinger, Deborah N.; Michalak, Anna M.; Schwalm, Christopher R.; Wei, Yaxing; Schaefer, Kevin (2021年10月26日). 「北米の陸上一次生産性の低下は異常な北極温暖化に関連している」. Nature Geoscience . 10 (8): 572–576. doi :10.1038/ngeo2986. OSTI 1394479. 2022年11月28日時点のオリジナルよりアーカイブ。2022年10月15日閲覧。
- ^ 「気候変動：北極の温暖化はより寒い冬につながる」BBCニュース。2021年9月2日。2021年10月20日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2021年10月20日閲覧。
- ^ Cohen, Judah; Agel, Laurie; Barlow, Mathew; Garfinkel, Chaim I.; White, Ian (2021年9月3日). 「北極の変動性と変化を米国の極端な冬の天候と関連付ける」 . Science . 373 (6559): 1116–1121. Bibcode :2021Sci...373.1116C. doi :10.1126/science.abi9167. PMID 34516838. S2CID 237402139. 2023年4月16日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月8日閲覧。
- ^ Zou, Yofei; Rasch, Philip J.; Wang, Hailong; Xie, Zuowei; Zhang, Rudong (2021年10月26日). 「米国西部での大規模山火事の増加は北極の海氷減少と関連している」. Nature Communications . 12 (1): 6048. Bibcode :2021NatCo..12.6048Z. doi :10.1038/s41467-021-26232-9. PMC 8548308. PMID 34702824. S2CID 233618492.
- ^ Weng, H. (2012). 「マルチスケール太陽活動の気候への影響。パート I: 大気循環パターンと気候の極端現象」。大気科学の進歩。29 (4): 867–886。Bibcode :2012AdAtS..29..867W。doi : 10.1007 /s00376-012-1238-1。S2CID 123066849 。
- ^ James E. Overland (2013年12月8日). 「大気科学：長距離連鎖」. Nature Climate Change . 4 (1): 11–12. Bibcode :2014NatCC...4...11O. doi :10.1038/nclimate2079.
- ^ Seviour, William JM (2017年4月14日). 「北極成層圏極渦の弱体化とシフト：内部変動か強制応答か？」.地球物理学研究レター. 44 (7): 3365–3373. Bibcode :2017GeoRL..44.3365S. doi :10.1002/2017GL073071. hdl : 1983/caf74781-222b-4735-b171-8842cead4086 . S2CID 131938684.
- ^ Screen, James A. (2014年6月15日). 「北極の増幅により北部中高緯度の気温変動が減少」. Nature Climate Change . 4 (7): 577–582. Bibcode :2014NatCC...4..577S. doi :10.1038/nclimate2268. hdl : 10871/15095 . 2022年2月23日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月8日閲覧。
- ^ van Oldenborgh, Geert Jan; Mitchell-Larson, Eli; Vecchi, Gabriel A.; de Vries, Hylke; Vautar, Robert; Otto, Friederike (2019年11月22日). 「北半球中緯度では寒波が穏やかになりつつある」. Environmental Research Letters . 14 (11): 114004. Bibcode :2019ERL....14k4004V. doi : 10.1088/1748-9326/ab4867 . S2CID 204420462.
- ^ ブラックポート、ラッセル、スクリーン、ジェームズ A.、ファンデルウィール、カリン、ビンタニャ、リチャード（2019年9月）。「北極海の海氷減少が中緯度で同時に発生する寒冷冬に与える影響は最小限」。ネイチャー・ クライメート・チェンジ。9 （9）：697–704。Bibcode ：2019NatCC...9..697B。doi ：10.1038/s41558-019-0551-4。hdl ：10871/ 39784。S2CID 199542188。
- ^ ブラックポート、ラッセル; スクリーン、ジェームズ A. (2020 年 2 月)。「北極圏の増幅が中緯度の大気波の振幅に及ぼす影響はわずか」。サイエンスアドバンス。6 ( 8): eaay2880。Bibcode : 2020SciA .... 6.2880B。doi : 10.1126/ sciadv.aay2880。PMC 7030927。PMID 32128402。
- ^ Streffing, Jan; Semmler, Tido; Zampieri, Lorenzo; Jung, Thomas (2021年9月24日). 「北半球の気象と気候の北極海氷減少への応答：極域増幅モデル相互比較プロジェクト（PAMIP）シミュレーションにおける解像度の独立性」。Journal of Climate。34 （ 20 ）：8445–8457。Bibcode ：2021JCli...34.8445S。doi ：10.1175 /JCLI-D-19-1005.1（2024年12月2日非アクティブ）。S2CID 239631549 。
{{cite journal}}: CS1 メンテナンス: DOI は 2024 年 12 月時点で非アクティブです (リンク) - ^ Paul Voosen (2021年5月12日). 「画期的な研究により、北極の氷の融解と厳しい冬の天候を結びつける物議を醸す理論に疑問が投げかけられる」『サイエンスマガジン』。2023年3月9日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月7日閲覧。
- ^ Smith, DM; Eade, R.; Andrews, MB; et al. (2022年2月7日). 「北極海の海氷減少に対する冬季大気循環の強力だが弱い反応」Nature Communications . 13 (1): 727. Bibcode :2022NatCo..13..727S. doi :10.1038/s41467-022-28283-y. PMC 8821642. PMID 35132058. S2CID 246637132 .
- ^ Martin, Jonathan E. (2021年4月14日). 「北半球冬季極地および亜熱帯ジェットの波状性の最近の傾向」. Journal of Geophysical Research: Atmospheres . 126 (9). Bibcode :2021JGRD..12633668M. doi :10.1029/2020JD033668. S2CID 222246122. 2022年10月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。2022年10月8日閲覧。
- ^ テネンバウム、ジョエル; ウィリアムズ、ポール・D.; タープ、デビ; ブキャナン、ピアーズ; コールソン、ロバート; ギル、フィリップ・G.; ラノン、ロバート・W.; オズトゥナリ、マルグリット・G.; ランキン、ジョン; ルホベッツ、レオニード (2022年7月)。「航空機観測と再解析による北大西洋の冬季ジェット気流の風速と乱気流の傾向の描写」。王立気象 学会季刊誌。148 (747): 2927–2941。Bibcode :2022QJRMS.148.2927T。doi : 10.1002/qj.4342。ISSN 0035-9009。S2CID 250029057 。
- ^ Osman, Matthew B.; Coats, Sloan; Das, Sarah B.; McConnell, Joseph R.; Chellman, Nathan (2021年9月13日). 「過去1,250年間の文脈における北大西洋ジェット気流予測」. PNAS . 118 (38). Bibcode :2021PNAS..11804105O. doi : 10.1073/pnas.2104105118 . PMC 8463874. PMID 34518222 .
- ^ 「Jet Streams around the World」 BBC。2009年2月13日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2009年9月26日閲覧。
- ^ Gedney, Larry (1983). 「ジェット気流」. アラスカ大学フェアバンクス校. 2010年1月15日時点のオリジナルよりアーカイブ。2018年12月13日閲覧。
- ^ 「2002年のオゾンホール分裂 - 背景」オハイオ州立大学。2010年6月21日時点のオリジナルよりアーカイブ。
- ^ JD Doyle. 中規模地形が沿岸ジェットと降水帯に与える影響。2012年1月6日Wayback Machineにアーカイブ。2008年12月25日閲覧。
- ^ Matt Kumijan、Jeffry Evans、Jared Guyer。グレートプレーンズの低層ジェットと夜間MCSの発達の関係。2008年5月30日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月8日閲覧。
- ^ L. Qi、LM Leslie、SX Zhao。オーストラリア南部のカットオフ低気圧：気候学と事例研究。2008年5月8日閲覧。
- ^ ab Cardoso, Rita M.; Soares, Pedro MM; Lima, Daniela CA; Semedo, Alvaro (2016年12月1日). 「気候変動がイベリア半島の低層風ジェットに与える影響: EURO-CORDEX地域気候シミュレーション」. Tellus A: Dynamic Meteorology and Oceanography . 68 (1): 29005. Bibcode :2016TellA..6829005C. doi : 10.3402/tellusa.v68.29005 .
- ^ホワイトマン、C. デイビッド ( 2000)。山岳気象学、p. 193。オックスフォード大学出版局、ニューヨーク。ISBN 978-0-19-803044-7、pp. 191–193。
- ^ Washington, R.、および Todd, MC (2005)、「チャド、ボデレ低地からの鉱物粉塵放出に対する大気の影響：低層ジェットの役割」、Geophys. Res. Lett.、32、L17701、doi:10.1029/2005GL023597。
- ^ Heaviside, C. および Czaja, A. (2013)、「ハドレーセル熱輸送の解体」QJR Meteorol. Soc.、139: 2181-2189。https://doi.org/10.1002/qj.2085
- ^ Boos, WR および Emanuel, KA (2009)、準平衡フレームワークにおけるソマリアジェットの年間強化: 観測複合データ。QJR Meteorol. Soc.、135: 319-335。https://doi.org/10.1002/qj.388
- ^ Munday, C., Savage, N., Jones, RG et al. 谷の形成により東アフリカが乾燥化し、コンゴ盆地の降雨量が増加。Nature 615, 276–279 (2023). https://doi.org/10.1038/s41586-022-05662-5
- ^ B. Pu および KH Cook (2008)。西アフリカ上空の低層偏西風ジェットのダイナミクス。Wayback Machineに 2017 年 11 月 19 日にアーカイブ。アメリカ地球物理学連合、2008 年秋季会議、アブストラクト #A13A-0229。2009 年 3 月 8 日に閲覧。
- ^ Alex DeCaria博士。レッスン4 - 季節平均風速場。2013年9月9日アーカイブ、Wayback Machineで2008年5月3日閲覧。
- ^ ケリー・H・クック。アフリカ東風ジェットの発生と西アフリカの降水量決定におけるその役割。2020年2月26日アーカイブ、Wayback Machineにて。 2008年5月8日閲覧。
- ^ Chris Landsea。AOMLよくある質問。件名: A4) 東風波とは何ですか? 2006 年 7 月 18 日にWayback Machineにアーカイブ。2008 年 5 月 8 日に取得。
外部リンク
ウィキメディア・コモンズには、ジェット気流に関連するメディアがあります。
- 250 hPa レベルの現在の風の地図 2017 年 2 月 8 日にWayback Machineにアーカイブされました
- ティム・ウーリングス『ジェットストリーム - 変化する気候を巡る旅』 2023年5月12日アーカイブ、Wayback Machine、2020年、オックスフォード大学出版局、ISBN 978-0-19-882851-8