弾道係数

弾道学では、物体の弾道係数（BC、C _b ^{）は、飛行中に空気抵抗を克服する能力の尺度です。 [1]}これは負の加速度に反比例します。数値が高いほど負の加速度が低いことを示し、物体の抗力はその質量に比例して小さくなります。BCは、平方メートルあたりのキログラム（kg/m ²）または平方インチあたりのポンド（lb/in ² ）の単位で表すことができます（1 lb/in ^2は703.069 581  kg/m ²）。

${\displaystyle C_{\text{b,physics}}={\frac {m}{C_{\text{d}}A}}={\frac {\rho \ell }{C_{\text{d}}}}}$

どこ：

• C _{b、物理学}、物理学と工学で使用される弾道係数
• m、質量
• A、断面積
• C _d、抗力係数
• ${\displaystyle \rho}$、密度
• ${\displaystyle \ell}$、特徴的な体長

小型武器および大型武器の発射体のみの弾道係数を計算する式は次のとおりです。

${\displaystyle C_{\text{b,projectile}}={\frac {m}{d^{2}i}}}$ ^[2]

どこ：

• C _{b、発射体}、Siacci法による質点軌道で使用される弾道係数（20度未満）。^[3]
• m、弾丸の質量
• d、発射体の測定された断面直径
• i、形式の係数

形状係数iは6つの方法で導出でき、使用される軌道モデルに応じて異なって適用されます：Gモデル、Beugless/Coxe、3スカイスクリーン、4スカイスクリーン、ターゲットゼロイング、ドップラーレーダー。^{[4] [5]}

iまたはC _{d を}計算する方法はいくつかあります。

${\displaystyle i={\frac {2}{n}}{\sqrt {\frac {4n-1}{n}}}}$ ^{[6] [5] [7]}

どこ：

または

抗力係数は数学的に計算することもできます。

${\displaystyle C_{\text{d}}={\frac {8}{\rho v^{2}\pi d^{2}}}}$ ^[8]

どこ：

• C _d、抗力係数。
• ${\displaystyle \rho}$、発射体の密度。
• v、距離における発射体の速度。
• π (パイ) = 3.14159...
• d、発射体の測定された断面直径

または

「G」モデルに適用される標準物理学から：

${\displaystyle i={\frac {C_{\text{p}}}{C_{\text{G}}}}}$ ^[9]

どこ：

• i、フォームの係数。
• C _G、あらゆる「G」モデルからの抗力係数1.00、参考図、発射体。^[10]
• C _p、実際の試験発射体の遠距離における抗力係数。

この式は小火器射撃コミュニティ内で弾道係数を計算するためのものですが、C _b,projectileと重複しています。

${\displaystyle C_{\text{b,小火器}}={\frac {SD}{i}}}$ ^[11]

どこ：

• C _{b、小火器}、弾道係数
• SD、断面密度
• i、形状係数（形状係数^[12]）

1537年、ニッコロ・タルタリアは、砲弾の最大角度と射程距離を決定するための試射を行った。彼の結論は45度近くであった。彼は砲弾の軌道が連続的に湾曲していることに注目した。^[9]

1636年、ガリレオ・ガリレイは「二つの新科学についての対話」の中で結果を発表しました。彼は落下する物体には一定の加速度があることを発見しました。これによりガリレオは弾丸の軌道が曲線であることを証明できました。^{[13] [9]}

1665年頃、アイザック・ニュートン卿は空気抵抗の法則を導き出しました。ニュートンの抗力に関する実験は空気と流体を通して行われました。彼は、ショットの抗力が空気（または流体）の密度、断面積、速度の2乗に比例して増加することを示しました。^[9]ニュートンの実験は、約260 m/s（853 ft/s）までの低速でのみ行われました。^{[14] [15] [16]}

1718年、ジョン・ケイルは大陸数学に「最も単純な重力の仮定と、媒体の密度が均一で、その一方で抵抗の速度の2倍の比率であるという仮定のもとで、発射体が空中で描く曲線を見つけること」を要求した。この要求は、空気抵抗が発射体の速度に対して指数的に増加することを前提としている。^[要検証]ケイルは、この要求に対する解答を提示しなかった。ヨハン・ベルヌーイ^[要説明]がこの要求を引き受け、その後すぐに問題を解決し、空気抵抗は速度の「任意のべき乗」 ^{[要検証]に応じて変化した。 [要説明]これは}ベルヌーイ方程式として知られる。^[要検証]これは「標準発射体」の概念の前身である。^[14]

1742年、ベンジャミン・ロビンスは弾道振り子を発明した。これは発射体の速度を測定できる単純な機械装置だった。ロビンスは銃口速度が1,400フィート/秒（427メートル/秒）から1,700フィート/秒（518メートル/秒）の範囲であると報告した。同年出版された著書「砲術の新原理」では、オイラー法による数値積分を用いて空気抵抗が速度の2乗に比例して変化することを発見したが、空気抵抗は音速で変化すると主張した。 [ ^{17] [9] [18]}

1753年、レオンハルト・オイラーは ベルヌーイ方程式に彼の方法を適用して理論的な軌道を計算する方法を示したが、それは速度の2乗に比例して変化する抵抗に対してのみであった。^[19]

1864年に電気弾道クロノグラフが発明され、1867年までに発明者は1000万分の1秒を計測できる電気弾道クロノグラフを開発したと主張したが、絶対的な精度は不明である。^[20]

多くの国とその軍隊は、18世紀半ばから大型兵器を使用して個々の発射体の抗力特性を測定するための試験発射を実施しました。これらの個々の試験発射は記録され、広範な弾道表に報告されました。^{[21] [22]}

最も有名な発射実験としては、イングランドのウーリッジ・マーシュ＆シューベリーネスでフランシス・バッシュフォース（1864年 - 1889年）が最高速度2,800フィート/秒（853メートル/秒）で発射した砲と、ドイツのメッペンでフリードリヒ・クルップ社のM・クルップ（1865年 - 1880年）が発射した砲がある。フリードリヒ・クルップ社は1930年までこの発射実験を継続した。ロシアのサンクトペテルブルクでは当時大佐だったニコライ・V・マエフスキー将軍（1868年 - 1869年）、フランスのル・ガヴルではガヴル実験委員会（1873年 - 1889年）が最高速度1,830メートル/秒（6,004フィート/秒）で発射した砲、およびイギリス王立砲兵隊（1904年 - 1906年）が発射した砲がある。^{[23] [24] [25] [9] [26]}

使用された試験用発射体（ショット）は、球形、回転楕円体、尖頭形など様々であり、中空、中実、芯のある設計で、細長い尖頭形の発射体には1、1の直径がある。+1/2⁠、2口径および3口径の 半径。これらの砲弾の大きさは、3 kg（6.6ポンド）で75 mm（3.0インチ）から187 kg（412.3ポンド）で254 mm（10.0インチ）までさまざまでした^{[27] [28] [29]}

1860 年代まで、多くの軍隊は発射体の軌道を計算するために微積分を使用していました。単一の軌道を計算するために必要な数値計算は、長くて退屈で、手作業で行われました。そのため、理論的な抗力モデルを開発するための調査が始まりました。調査により、抗力の実験的処理が大幅に簡素化されました。これが「標準発射体」の概念でした。弾道表は、人工発射体が「口径比で特定の形状と特定の寸法を持つ人工重量」と定義されるように作成されています。これにより、標準モデルの発射体の弾道係数の計算が簡素化され、数学的には、実際の発射体が実際の大気中を移動できるのと同じ能力で標準大気中を移動できます。 ^{[30] [31] [9]}

1870 年、バッシュフォースは弾道表を収録した報告書を出版しました。バッシュフォースは、試験用発射体の抗力が速度の 2 乗 ( v ² ) で 830 フィート/秒 (253 m/秒) から 430 フィート/秒 (131 m/秒) まで変化し、速度の 3 乗 ( v ³ ) で 1,000 フィート/秒 (305 m/秒) から 830 フィート/秒 (253 m/秒) まで変化することを発見しました。1880 年の報告書では、抗力がv ⁶で 1,100 フィート/秒 (335 m/秒) から 1,040 フィート/秒 (317 m/秒) まで変化することを発見しました。バッシュフォースは3 インチ (76 mm)、5 インチ (127 mm)、7 インチ (178 mm)、9 インチ (229 mm) のライフル銃を 使用しました。同様の口径の滑腔砲で球状の弾丸を発射し、榴弾砲で先端部が⁠1の細長い弾丸を推進する。+1/2⁠口径半径。^{[32] [33] [29]}

バッシュフォースは弾道係数の変数としてb を使用する。 bがv ²と等しいかそれより小さい場合、b は発射体の抗力のPに等しい。空気は、発射体の形状が異なる場合、発射体の前面から同じ方向に逸れないことがわかる。これが、 bの 2 番目の要素である形状係数 ( i ) の導入を促した。これは、830 フィート/秒 (253 m/秒) を超える高速で特に当てはまる。そこで、バッシュフォースは、830 フィート/秒 (253 m/秒) を超える抗力のこの未知の影響を補正するk 係数と呼ばれる、あらゆる力の「未定乗数」を導入した。k > iである。その後、バッシュフォースはkとi をK _vとして積分した。^{[34] [14] [35] [36]}

バッシュフォースは「制限区域」を思いついたわけではないが、数学的には5つの制限区域があることを示した。バッシュフォースは標準的な発射体を提案しなかったが、その概念についてはよく知っていた。^[37]

1872年、マエフスキーは報告書Traité de Balistique Extérieureを発表し、その中にマエフスキーモデルが含まれていた。マエフスキーは自身の弾道表と1870年の報告書のバッシュフォースの表を使用して、log Aと値 nで発射体の空気抵抗を計算する解析的な数式を作成した。マエフスキーの数式はバッシュフォースとは異なるアプローチを使用していたが、空気抵抗の計算結果は同じであった。マエフスキーは制限ゾーンの概念を提唱し、発射体には6つの制限ゾーンがあることを発見した。^{[38] [39] [40] [9] [41]}

1886年頃、マエフスキーはM.クルップ（1880年）の実験についての議論の結果を発表しました。使用された尖頭弾は口径が大きく異なっていましたが、基本的には標準弾と同じ比率で、長さは3口径、尖頭の半径は2口径でした。標準弾の寸法は10cm（3.9インチ）、重さは1kg（2.2ポンド）でした。^{[29] [42] [43]}

1880年、フランチェスコ・シアッチ大佐は著書「バリスティカ」を出版した。シアッチは、先人たちと同様に、発射体が空気を押しのける速度が増すにつれて、空気の抵抗と密度がますます大きくなることを発見した。^[44]

シアッチの方法は、発射角度が20度未満の平射弾道を対象とした。彼は、発射角度が空気密度を一定に保つのに十分小さいことを発見し、弾道表を発射体の距離、時間、傾斜、高度を示す簡単に表にまとめられる象限に縮小することができた。バッシュフォースのk表とマエフスキーの表を使用して、シアッチは4ゾーンモデルを作成した。シアッチはマエフスキーの標準発射体を使用した。この方法と標準発射体から、シアッチは近道を考案した。^{[45] [9] [22]}

Siacci は、低速制限ゾーン内では、形状や速度が似通った弾丸は、同じ空気密度では同様に振る舞う、つまり であることを発見しました。Siacci は、弾道係数に変数を使用しました。つまり、空気密度は、フラットファイア弾道では一般的に同じであるため、断面密度は弾道係数に等しく、空気密度を下げることができます。次に、速度がバッシュフォースの高速度に対するに上昇すると、の導入が必要になります。平均弾道係数について、現在使用されている弾道軌道表を次に示します。は と等しくなります。^{[46] [47]}${\displaystyle {\tfrac {\delta w}{d^{2}}}}$${\displaystyle {\tfrac {\delta }{C}}}$${\displaystyle C}$${\displaystyle k}$${\displaystyle C}$${\displaystyle i}$${\displaystyle {\tfrac {m}{d^{2}}}\cdot {\tfrac {p_{0}}{p}}}$${\displaystyle {\tfrac {m}{d^{2}i}}}$${\displaystyle {\tfrac {SD}{i}}}$${\displaystyle C_{\text{b}}}$

シアッチは、制限されたゾーン内では、 2つ以上の発射体でCが同じであれば、軌道の違いはわずかであると書いています。したがって、Cは平均曲線と一致し、この平均曲線はすべての発射体に適用されます。したがって、面倒な計算方法に頼ることなく、標準発射体の単一の軌道を計算でき、その後、Cがわかっている実際の弾丸の軌道を、単純な代数だけで標準軌道から計算できます。^{[48] [9]}

前述の弾道表は、一般的に、弾道計算式を容易にするために、空気密度、発射体到達時間、距離、発射体の離脱角度、重量、直径などの関数をまとめたものである。これらの式は、発射体の速度、抗力、軌道を算出する。現在市販されている弾道表や、小火器やスポーツ用弾薬のソフトウェアで計算された弾道表は、外部弾道軌道表である。^{[49] [50] [51]}

1870年のバッシュフォース表は2,800フィート/秒 (853メートル/秒) までであった。メイエフスキーは自身の表を使用し、バッシュフォース表 (6つの制限区域まで) とクルップ表で補足した。メイエフスキーは7番目の制限区域を考案し、バッシュフォース表を1,100メートル/秒 (3,609フィート/秒) まで拡張した。メイエフスキーはバッシュフォースのデータを帝国単位からメートル法(現在はSI単位)に変換した。1884年、ジェームズ・インガルスはメイエフスキー表を使用して、米国陸軍砲兵回覧Mで自身の表を発表した。インガルスはメイエフスキーの弾道表を8番目の制限区域内で5,000フィート/秒 (1,524メートル/秒) まで拡張したが、n値は依然としてメイエフスキーの第7制限区域と同じ (1.55) であった。インガルスは、メイエフスキーの結果を帝国単位に戻した。英国王立砲兵隊の結果はメイエフスキーのものと非常に似ており、n値を1.55から1.67に変更して、表を8番目の制限ゾーン内で5,000フィート/秒（1,524メートル/秒）まで拡張した。これらの弾道表は1909年に出版され、インガルスのものとほぼ同じであった。1971年にシエラ・ブレット社は、9つの制限ゾーンまでの弾道表を計算したが、4,400フィート/秒（1,341メートル/秒）以内であった。^{[29] [9] [41]}

1881年、ガヴル実験委員会は、自国の試験と他国の試験から入手可能なデータの包括的な調査を行った。抗力データに標準大気条件を採用した後、ガヴル抗力関数が採用された。この抗力関数はガヴル関数として知られ、採用された標準発射体はタイプ1発射体であった。その後、タイプ1標準発射体は、米国メリーランド州アバディーン試験場の弾道部門によって、ガヴル実験委員会にちなんでG ₁と改名された。実用上、G ₁の下付き文字1は通常のフォントサイズでG1と表記されることが多い。^{[9] [52]}

G モデルに採用されている軌道計算の一般的な形式は、シアッチ法です。標準モデルの発射体は、初期速度がわかっている場合に実際の発射体の軌道を計算するための数学的基礎として使用される「架空の発射体」です。採用されている G1 モデル発射体は、無次元の寸法で、オジバルヘッドの半径が 2 口径、長さが 3.28 口径です。計算すると、本体の長さは 1.96 口径、ヘッドの長さは 1.32 口径になります。^{[31] [9]}

長年にわたり、G1 標準砲弾の採用サイズ、重量、およびオジバル ヘッドの半径に関して混乱が生じてきました^{[要出典] 。この誤解は、1886 年の出版物「プラン ファイアの外部弾道学」の 15 ページでインガルス大佐によって説明されている可能性があります。}次の表の 1 列目と 2 列目には、直径 1 インチの細長い砲弾と 1.5 口径のオジバル ヘッドの速度とそれに対応する抵抗 (ポンド単位) が示されています。これらは、バッシュフォースの実験から AG グリーンヒル教授によって推定され、王立砲兵協会紀要第 2 巻第 13 号に掲載された同教授の論文から引用されています。さらに、この砲弾の重量は 1 ポンドであったことが説明されています。 ^[53]

数学的な便宜上、標準弾丸 (G)のC _bは 1.00 です。一方、弾丸の断面密度(SD) は無次元で、質量 1 を 1 口径の直径の 2 乗で割ると SD 1 になります。次に、標準弾丸の形状係数 1 が割り当てられます。それに続いて、C b は、一般的なルールとして、フラットファイア軌道内では小数点以下 2 桁まで計算されます。商業出版物では、C b は小数点以下 3 桁まで計算されることが一般的です。これは、 スポーツ_用の小_火器の弾丸で弾道係数が 1.00 に達することはほとんどないからです。^[31]${\displaystyle C_{\text{b}}={\tfrac {SD}{i}}={\tfrac {1}{1}}=1.00}$

異なる G モデルに Siacci 法を使用する場合、軌道を計算するために使用される式は同じです。異なるのは、標準プロジェクト参照と形状が類似する実際の発射体のテストを通じて発見された遅延係数です。これにより、異なる G モデル間でわずかに異なる遅延係数のセットが作成されます。同じ G モデルC _bに対して Siacci 数式内で正しい G モデル遅延係数を適用すると、どの G モデルでも修正された軌道を計算できます。

弾道と弾道係数を決定する別の方法は、1936年にデュポン社のウォレス・H・コックスとエドガー・ビューグレスによって開発され、発表された。この方法は、10枚のチャートに描かれた対数スケールの形状比較によるものである。この方法は、インガルス表の抗力モデルに関連する弾道係数を推定する。実際の発射体をチャートNo.1の描かれた口径半径と照合すると、iが提供され、チャートNo.2を使用するとCをすばやく計算できる。コックスとビューグレスでは、変数Cを弾道係数として使用した。^{[54] [9]}

シアッチ法は第一次世界大戦の終わりまでに砲撃には使用されなくなった。しかし、アメリカ陸軍兵器部隊は20世紀半ばまで戦車の直射（フラットファイア）砲撃にシアッチ法を使い続けた。電気機械式アナログコンピュータの開発は、第二次世界大戦中の航空爆撃の軌道計算に貢献した。第二次世界大戦後、シリコン半導体ベースのデジタルコンピュータの出現により、誘導ミサイル/爆弾、大陸間弾道ミサイル、宇宙船の軌道計算が可能になった。^{[9] [22]}

第一次世界大戦と第二次世界大戦の間に、米国メリーランド州アバディーン性能試験場の米陸軍弾道研究所は、G2、G5、G6の標準モデルを開発した。1965年、ウィンチェスター・ウェスタン社は、G1、G5、G6、GLの弾道表一式を発表した。1971年、シエラ・バレット社は、自社の弾丸をすべて再テストし、G5モデルはボートテール弾には最適ではないという結論に達し、G1モデルの使用を開始した。これは幸運なことだった。なぜなら、商業スポーツおよび銃器業界全体が、G1モデルに基づいて計算していたからである。G1モデルとメイエフスキー/シアッチ法は、今日でも業界標準であり続けている。この利点により、商業スポーツおよび銃器業界内で、弾道に関するすべての弾道表を比較することができる。^{[9] [47]}

近年、ドップラーレーダーやパソコン、携帯型コンピュータ機器の登場により、フラットファイア弾道の計算は飛躍的に進歩した。また、アーサー・ペイサ博士が提案した新しい手法や、バーガー・バレット社の弾道技師ブライアン・リッツ氏がボートテール・スピッツァーライフルの弾道を計算するために使用したG7モデル、および6自由度モデルベースのソフトウェアの使用により、フラットファイア弾道の予測精度が向上した。^{[9] [55] [56]}

ほとんどの弾道数学モデル、したがって表やソフトウェアでは、1 つの特定の抗力関数が抗力を正しく記述し、弾道係数に関連する弾丸の飛行特性を記述することを前提としています。これらのモデルは、ワッドカッター、フラットベース、スピッツァー、ボートテール、超低抗力などの弾丸の種類や形状を区別しません。公開された BC で示される 1 つの不変の抗力関数を想定しています。ただし、いくつかの標準的な発射体の形状に最適化された複数の異なる抗力曲線モデルが利用可能です。

いくつかの標準的な発射体の形状またはタイプに対する結果として得られる抗力曲線モデルは、次のように呼ばれます。

• G1またはインガルス（平底砲身と2口径（鈍角）ノーズオジーブ-最も人気がある）^[59]
• G2（アバディーンJ弾）
• G5（短い7.5°ボートテール、6.19口径の長い接線オイブ）
• G6 (フラットベース、6 口径ロングセカントオジブ)
• G7（長い7.5°のボートテール、10口径のセカントオジーブ、一部のメーカーでは超低抵抗弾頭として好まれている^[60]）
• G8（フラットベース、10口径長のセカントオジーブ）
• GL（鈍いリードノーズ）

これらの標準的な弾丸の形状は大きく異なるため、同一の弾丸であっても、 G x BC は G y BCとは大きく異なります。 ^[61]これを説明するために、弾丸製造業者 Berger は、標的用、戦術用、害獣駆除用、狩猟用のほとんどの弾丸について G1 および G7 BC を公表しています。^[62] Lapua や Nosler などの他の弾丸製造業者も、標的用弾丸のほとんどについて G1 および G7 BC を公表しています。^{[63] [64]}これらの製造業者および他の独立検証済みの現代の弾丸の G1 および G7 弾道係数の多くは、無料で公開されている弾丸データベースで定期的に公開および更新されています。^[65]弾丸が適用された基準弾丸からどれだけ外れているかは、数学的にはフォーム ファクタ ( i ) で表されます。適用される基準弾丸の形状は、常にフォーム ファクタ ( i ) がちょうど 1 です。特定の弾丸が 1 未満のフォーム ファクタ ( i ) を持つ場合、これは特定の弾丸が適用された基準弾丸の形状よりも低い抗力を示すことを示しています。フォームファクタ（i）が1より大きい場合、その特定の発射体は適用された基準発射体形状よりも大きな抗力を示すことを示す。^[66]一般にG1モデルは比較的高いBC値をもたらし、スポーツ用弾薬業界でよく使用される。^[64]

まったく同じ発射体に対する BC の主張のばらつきは、特定の値を計算するために使用される周囲の空気密度の違い、または記載されている G1 BC 平均の基準となる距離速度の測定値の違いによって説明できます。また、BC は発射体の飛行中に変化し、記載されている BC は常に特定の距離速度領域の平均です。飛行中の発射体の G1 BC の可変性に関する詳細な説明は、外部弾道の記事にあります。外部弾道の記事は、BC がどのように決定されたかを知ることは、記載されている BC 値自体を知ることと同じくらい重要であることを示唆しています。^{[引用が必要]}

BC (あるいは科学的により適切に表現された抗力係数)を正確に確立するには、ドップラー レーダー測定が必要です。しかし、一般的な射撃愛好家や航空力学愛好家は、このような高価なプロ仕様の測定装置を利用できません。Weibel 1000e または Infinition BR-1001ドップラー レーダーは、政府、プロの弾道学者、防衛軍、および一部の弾薬製造業者によって、対象とする発射体の飛行挙動に関する正確な実世界のデータを取得するために使用されています。^{[引用が必要]}

旋盤加工されたモノリシック固体 .50 BMG超低抵抗弾(Lost River J40 13.0 ミリメートル (0.510 インチ)、50.1 グラム (773 gr) モノリシック固体弾 / ねじれ率 1:380 ミリメートル (15 インチ)) のドップラー レーダー測定結果は次のようになります。

BC 値が最初に上昇するのは、砲弾が砲身から出るときに常に偏揺れと歳差運動を起こすためです。テスト結果は、1 回の射撃ではなく、多数の射撃から得られました。弾丸の製造元である Lost River Ballistic Technologies 社は、倒産する前に、弾丸の BC 値として 1.062 lb/in ² (746.7 kg/m ^{2 ) を割り当てました。}

他の弾丸の測定では、全く異なる結果が出ることがあります。フィンランドの弾薬メーカーであるラプア社製の8.6mm（口径.338）ライフル弾に異なる速度がどのように影響するかは、ドップラーレーダーで確立されたBCデータが記載されている.338ラプア・マグナムの製品パンフレットで見ることができます。^[67]

スポーツ用弾丸は、口径が4.4 ～ 12.7ミリメートル（0.172～0.50インチ）で、C _bは0.12 lb/in ^{2 ～1.00 lb/in 2}をわずかに超える程度（84 kg/m ²～703 kg/m ²）である。BCが高い弾丸は最も空気力学的に優れ、BCが低い弾丸は最も空気力学的に優れている。C b ≥ 1.10 lb/in ^{2 （773 kg/m 2}以上）の超低抗力弾丸は、CNC精密旋盤でモノメタルロッドから設計・製造_できるが、特殊な銃身を備えた特注のフルボアライフルから発射しなければならないことが多い。^[68]

弾薬メーカーは、特定の薬莢に対して、複数の弾丸の重量とタイプを提供することがよくあります。口径に対して重い、ボートテールデザインの尖った（スピッツァー）弾丸は、通常範囲の上限の BC を持ちますが、四角い尾部と鈍い先端を持つより軽い弾丸は、BC が低くなります。6 mm および 6.5 mm の薬莢は、おそらく BC が高いことで最もよく知られており、300 m (328 ヤード) ～ 1,000 m (1,094 ヤード) の長距離ターゲット マッチでよく使用されます。6 および 6.5 は、より大きな口径の高 BC 弾丸と比較して反動が比較的軽く、精度が重要となるマッチでは勝者が撃つ傾向があります。例としては、6mm PPC、6mm Norma BR、6×47mm SM、6.5×55mm Swedish Mauser、6.5×47mm Lapua、6.5 Creedmoor、6.5 Grendel、.260 Remington、6.5-284などがあります。

米国では、高い弾頭強度と中程度の反動が求められる場合、.25-06 レミントン(口径 6.35 mm)、. 270 ウィンチェスター(口径 6.8 mm)、. 284 ウィンチェスター(口径 7 mm) などの狩猟用弾薬が使用される。.30-06スプリングフィールド弾と.308 ウィンチェスター弾もいくつかの高い弾頭強度の弾薬を提供しているが、弾丸の重量は薬莢の容量に対して重いため、最大許容圧力によって速度が制限される。^{[引用が必要]}

大口径のカテゴリーでは、 1,000 メートルを超える射撃に適した非常に高い BC 弾を持つ.338 ラプア マグナムと.50 BMG が人気です。大口径のカテゴリーで新しい弾頭としては、.375 と .408 シャイアン タクティカル、および.416 バレットがあります。^[要出典]

長年にわたり、弾道計算に使用される弾道係数の主な情報源は弾丸製造業者であった。^[69]しかし、過去10年ほどで、独立した第三者による弾道係数の測定は、製造業者の仕様よりも正確であることが多いことが示された。^{[70] [71] [72]} 弾道係数は特定の銃器やその他の変化する条件に依存するため、個々のユーザーが独自の弾道係数を測定できる方法が開発されていることは注目に値する。^[73]

弾道係数の高い低軌道（LEO）上の衛星は、大気の抵抗により軌道の摂動が小さくなります。^[74]

大気圏再突入体の弾道係数はその挙動に大きな影響を与える。弾道係数が非常に高い機体は速度を非常にゆっくりと失い、より高速で地表に衝突する。対照的に、弾道係数が低い機体は地面に到達する前に亜音速に達する。^[75]

一般的に、宇宙から人間やその他の機密性の高いペイロードを地球に運ぶ再突入体は、抗力が高く、それに応じて弾道係数が低い（約100 lb/ft ²未満）。^{[76]対照的に、}大陸間弾道ミサイル（ICBM）によって打ち上げられた核兵器を運ぶ車両は、弾道係数が100〜5000 lb/ft ²の範囲で高く、^[75]宇宙から地表への降下が大幅に速くなります。これにより、兵器は横風やその他の気象現象の影響を受けにくくなり、追跡、迎撃、その他の防御が難しくなります。

• 外部弾道学- 飛行中の発射体の挙動。
• 発射体の軌道

• 航空宇宙企業の定義
• 弾道係数に関するチャック・ホークスの記事
• 弾道係数表
• Exterior Ballistics.com 2013-03-06 にWayback Machineでアーカイブ
• 弾丸はどのように飛ぶのか？弾道係数（bc） ルプレヒト・ネンシュティール（ドイツ、ヴィースバーデン）
• 弾道係数 - 説明
• 弾道計算機