
幾何学において、等しい球の最密充填とは、合同な球を無限に規則的に配置(または格子)した密な配列のことである。カール・フリードリヒ・ガウスは、格子充填 によって達成できる最高の平均密度(つまり、球が占める空間の最大割合)は、同じ充填密度は、同じ密充填面の球を交互に積み重ねることによっても達成でき、積み重ね方向に非周期的な構造も含まれます。ケプラー予想は、これが規則的または不規則な球の配置によって達成できる最高の密度であると述べています。この予想はトーマス・ヘイルズによって証明されました。[ 1 ] [ 2 ]これまでのところ、最高の密度は1、2、3、8、および24次元の場合のみ知られています。[ 3 ]
多くの結晶構造は、単一種類の原子の密充填、あるいは大きなイオンの密充填と、その間の隙間を埋める小さなイオンの充填に基づいている。立方晶構造と六方晶構造はエネルギー的に非常に近いため、どちらの構造が第一原理から優先されるかを予測するのは難しい場合がある。

この最高平均密度を実現する単純な正則格子は 2 つあります。それらは、対称性に基づいて面心立方格子( FCC ) (立方最密充填格子( CCP ) とも呼ばれる) および六方最密充填格子( HCP ) と呼ばれています。どちらも三角形のタイル張りの頂点に配置された球のシートに基づいています。シートの積み重ね方が異なります。FCC 格子は、数学者には A 3ルートシステムによって生成される格子としても知られています。[ 4 ]

球体の密充填の問題は、アメリカ遠征中にウォルター・ローリー卿から船に砲弾を積み上げる方法について質問された後、1587年頃にトーマス・ハリオットによって初めて数学的に分析されました。 [ 5 ] 砲弾は通常、長方形または三角形の木製フレームに積み上げられ、3面または4面のピラミッドを形成します。どちらの配置も、地面に対する向きが異なる面心立方格子を生成します。六角形の密充填は、六角形の底面を持つ六面ピラミッドになります。

砲弾問題とは、平らな正方形の砲弾の配置のうち、どれを積み重ねると正四角錐になるかを問う問題である。エドゥアール・リュカはこの問題をディオファントス方程式として定式化した。
または同等に、
そして、唯一の解決策はそして。 ここはピラミッド型積層構造の層数であり、これは、平らな正方形の配置において、辺に沿って並ぶ砲弾の数です。
FCC配置とHCP配置のどちらにおいても、各球は12個の隣接球を持ちます。各球には、6個の球に囲まれた1つの隙間(正八面体)と、4個の球に囲まれた2つの小さな隙間(正四面体)があります。球の半径が1の場合、これらの隙間の中心から周囲の球の中心までの距離は、正四面体では√3/ 2、正八面体では√2です。
位置Aを持つ基準層に対して、さらに2つの位置BとCが可能である。A、B、Cのあらゆる組み合わせが可能であり、同じ組み合わせが連続しない限り、与えられた半径の球に対して等密度の充填が得られる。
最も一般的なものは
結晶学者ウィリアム・バーロウにちなんで「バーロウ・パッキング」と総称されることもある、数えきれないほど無秩序な平面配列(例:ABCACBABABAC...)が存在する。[ 6 ]
密充填では、 xy平面における球の中心間隔は、球の直径と同じピッチ(球の中心間の距離)を持つ単純なハニカム状のテセレーションになります。球の中心間の距離をz(垂直)軸に投影すると、次のようになります。
ここでdは球の直径であり、これは密に詰まった球の正四面体配置から導かれる。

球体充填格子を形成する際に最初に注目すべき点は、2 つの球体が接触しているときはいつでも、一方の球体の中心からもう一方の球体の中心まで直線を引くことができ、その直線は接触点と交差するということです。最短経路、つまりその直線に沿った中心間の距離は、r 1 + r 2となります。ここで、r 1は最初の球体の半径、r 2は 2 番目の球体の半径です。密充填では、すべての球体が共通の半径rを共有します。したがって、2 つの中心間の距離は単純に 2 rとなります。

球の ABAB-... 六方最密充填を形成するには、格子の座標点が球の中心になります。目標が HCP に従って球でボックスを満たすことだとします。ボックスはx - y - z座標空間に配置されます。
まず、球を一列に並べます。中心はすべて一直線上に並びます。各球の中心間の距離は 2 rなので、 x座標は 2 rずつ変化します。y座標と z 座標は同じです。簡単にするために、球を最初の列とし、y座標とz座標を単にrとすると、球の表面はゼロ平面上にあります。最初の列の中心の座標は、(2 r , r , r ), (4 r , r , r ), (6 r , r , r ), (8 r , r , r ), ...のようになります。
次に、次の球の列を形成します。ここでも、中心はすべて直線上にあり、x座標の差は 2rですが、 x方向に距離rだけずれるため、この列のすべての球の中心は、最初の列で 2 つの球が接しているx座標と一致します。これにより、新しい列の球は、新しい列のすべての球が最初の列の 2 つの球に接するまで、最初の列に近づいてスライドすることができます。新しい球は2 つの球に接しているため、それらの中心は、隣接する 2 つの球の中心と正三角形を形成します。辺の長さはすべて 2r なので、列間の高さまたは y 座標の差は √3r です。したがって、この列のn番目の中心の座標は、0 から始めて、( 2n + 1) r、r + √3r 、 rとなります。
( r , r + √ 3 r , r ), (3 r , r + √ 3 r , r ), (5 r , r + √ 3 r , r ), ...
この列の最初の球体は、元の列の球体のうち1つにしか接していませんが、その位置は列の残りの球体と調和しています。
次の行では、x座標をrだけ、y座標を√3だけずらすというこのパターンに従います。ボックスのxとyの最大境界に達するまで行を追加してください。
ABAB-...の積み重ねパターンでは、奇数番目の球面はz座標のピッチの違いを除いて全く同じ座標を持ち、偶数番目の球面はx座標とy座標が同じになります。どちらのタイプの球面も上記のパターンを使用して形成されますが、最初の列の最初の球の開始位置は異なります。
上記で正確に説明した平面 #1、A 平面を使用して、この平面の上に球を配置し、A 平面内の 3 つの球に接するようにします。3 つの球はすべて互いに接しており、正三角形を形成しています。また、これらはすべて新しい球に接しているため、4 つの中心は正四面体を形成します。[ 7 ]すべての辺は 2 つの球が接して形成されるため、すべての辺の長さは 2r に等しくなります。その高さ、つまり 2 つの「平面」間の z 座標の差は √6r2/3です。これにx座標とy座標のオフセットを組み合わせると、B 平面の最初の行の中心が得られます。
( r , r + 1 ⁄ √ 3 r , r + 2 √ 2/3 r ), (3 r , r + 1 ⁄ √ 3 r , r + 2 √ 2/3 r ), (5 r , r + 1 ⁄ √ 3 r , r + 2 √ 2/3 r ), ...
2行目の座標は、上記で最初に説明したパターンに従い、以下のとおりです。
(2 r、r + 4 ⁄ √ 3 r、r + 2 √ 2/3 r )、(4 r、r + 4 ⁄ √ 3 r、r + 2 √ 2/3 r )、 (6 r、r + 4 ⁄ √ 3 r、r + 2 √ 2/3 r )、...
次の平面であるA平面との差は、z方向で再び2√2 / 3rであり、最初のA平面のx座標とy座標に一致するようにxとyがシフトしている。 [ 8 ]
一般的に、球の中心の座標は次のように表すことができます。
ここで、i、j、kは、 x、y、z座標の0から始まるインデックスです。

HCPシステムの結晶学的特徴(ベクトルや原子面ファミリーなど)は、4値ミラー指数表記(hkil)を用いて記述できます。ここで、3番目の指数iは、縮退しているものの便利な成分を表し、−h − kに等しくなります。h 、i、kの指数方向は120°離れているため直交していません。l成分は、h、i、kの指数方向と互いに垂直です。
FCCとHCPの充填構造は、対称性が最も高い(最小の繰り返し単位を持つ)同形の球体の最も密な充填構造です。より密な球体の充填構造も知られていますが、それらは不等な球体の充填構造です。充填密度が1で空間を完全に満たすには、ハニカム構造のような非球形の形状が必要です。
2 つの球体間の各接触点を、接触する球体の中心を結ぶ辺に置き換えると、辺の長さが等しい正四面体と正八面体が生成されます。FCC 配置では正四面体-正八面体ハニカムが生成されます。HCP 配置では回転正四面体-正八面体ハニカムが生成されます。代わりに、各球体に、他のどの球体よりも近い空間上の点を追加すると、これらのハニカムの双対が生成されます。FCCの場合は菱形十二面体ハニカム、 HCP の場合は台形菱形十二面体ハニカムです。
泡と泡の間の隙間の水が排出されると、FCC または HCP 配置の球状の泡が石鹸水に現れます。このパターンは、菱形十二面体ハニカムまたは台形菱形十二面体ハニカムにも近づきます。しかし、このような非常に少量の液体を含む FCC または HCP フォームは、プラトーの法則を満たさないため不安定です。ケルビン フォームとウェアー・フェラン フォームは、非常に少量の液体を含む極限で界面エネルギーが小さいため、より安定しています。[ 9 ]
hcp構造とfcc構造によって生じる格子間空隙には、四面体空隙と八面体空隙の2種類があります。四面体空隙は4つの球に囲まれており、そのうち3つは同一層にあり、1つは隣の層にあります。八面体空隙は6つの球に囲まれており、そのうち3つは同一層にあり、残りの3つは隣の層にあります。例えば、多くの単純な化学化合物の構造は、より大きな原子から形成される密充填系において、小さな原子が四面体空隙または八面体空隙を占めているという観点から説明されることがよくあります。
層状構造は、空いている八面体面と満たされている八面体面を交互に配置することによって形成されます。2つの八面体層は通常、hpcまたはfcc充填システムで満たされる4つの構造配置を可能にします。四面体空隙を埋める場合、完全に満たされるとfccフィールド配列になります。単位セルでは、空隙の充填により、hcpとfcc層状構造が混在する多面体配列になる場合があります。[ 10 ]