共形異常 、スケール異常 、トレース異常 、またはワイル異常は 異常、つまり 古典理論 の共形対称性 を破る量子現象です。
量子場理論 では、プランク定数 を設定するとℏ {\displaystyle \hbar } ゼロの場合、ファインマンツリー図のみが存在し、これは「古典的」理論(古典場理論 のフレドホルム理論 に相当)です。1ループ(N ループ)ファインマン図 は、ℏ {\displaystyle \hbar } (ℏ N \displaystyle \hbar ^{N}} ) 電流が古典的に保存される場合 (ℏ = 0 {\displaystyle \hbar =0} )しかし量子場理論ではループレベルで乖離が生じる(∝ ℏ {\displaystyle \propto \hbar } )、異常があると言う。有名な例としては、軸電流異常 がある。質量のないフェルミオンは古典的には保存される軸電流を持つが、ゲージ場が存在するとゼロでない発散が生じる。
スケール不変理論、すなわち質量スケールが存在しない理論では、「スケール電流」と呼ばれる保存されたネーター電流 が存在する。これは時空の座標にスケール変換を施すことによって得られる。スケール電流の発散は、応力テンソルのトレースとなる。質量スケールが存在しない場合、応力テンソルのトレースはゼロになる(ℏ = 0 {\displaystyle \hbar =0} したがって、電流は「古典的に保存」され、理論は古典的にスケール不変です。しかし、ループレベルでは、スケール電流はゼロでない発散を起こす可能性があります。これは「スケール異常」または「トレース異常」と呼ばれ、量子力学による質量の生成を表します。これは、異なる質量スケールで見た場合の繰り込み群、または「結合定数のランニング」に関連しています。
これは重力に言及せずに定式化することもできますが、一般相対性理論を考慮するとより強力になります。任意の背景計量を持つ古典的な 共形理論は、背景計量や他の物質場のリスケールに対して不変な作用を持ち、これはワイル変換 と呼ばれます。座標をリスケールすると、これは一般的な座標変換となり、一般相対性理論の厳密な対称性である一般共変性と融合するため、スケール対称性を定式化する不十分な方法となることに注意してください(一般共変性は保存される応力テンソルを意味します。「重力異常」は一般共変性の量子的な破綻を表し、ワイル(スケール)不変性と混同してはなりません)。
しかし、ワイル変換 では理論の座標を再スケーリングするのではなく、計量と他の物質場を再スケーリングします。ワイルの意味では、質量(または長さ)は計量によって定義され、座標は単にスケールのない帳簿装置です。したがって、重力が組み込まれた場合、ワイル対称性はスケール対称性の正しい記述であり、ワイル電流が保存されます。4次元におけるワイル対称性の自発的破れに関する文献は膨大にあり、インフレーションとともに動的に生成されるプランク質量につながります。これらの理論は観測宇宙論とよく一致しているようです。[ 1 ] [ 2 ]
共形量子論とは、 経路積分 、すなわち分配関数が 、計量(および他の場)のスケーリングによって変化しない理論のことである。作用の背景計量に対する変化は応力テンソル に比例し、したがって共形スケーリングに対する変化は応力テンソルのトレースに比例する。結果として、共形不変な理論では応力テンソルのトレースはゼロでなければならない。応力テンソルのトレースは、ワイル電流の発散において異常として現れ、それによって理論のワイル(またはスケール)不変性が破られる。
量子色力学 カイラル極限 における量子色力学 では、古典理論には質量 スケールがないため、共形対称性があります。素朴に考えると、クォークの運動エネルギーと位置エネルギーが相対論的ビリアル定理 によって相殺されるため、陽子はほぼ質量がないと予想されます。[ 3 ] しかし、量子の場合、共形異常によって対称性が破れます。[ 4 ] これにより、色閉じ込めが発生し、 ハドロン の質量を決定する スケールと、カイラル対称性の破れ の現象が導入されます。異常(陽子質量の約 20% に寄与すると考えられている[ 5 ] [ 6 ] )の他に、残りは、約 17% に寄与すると考えられている軽いクォークの シグマ項(つまり、クォークがトレース異常とは関係のない小さな非ゼロ質量を持っているという事実)と、陽子質量のそれぞれ約 29% と 34% に寄与すると考えられているクォークとグルーオンのエネルギーに起因すると考えられます。[ 5 ] [ 6 ] したがって、QCD は、トレース異常、クォークとグルーオンのエネルギー、およびシグマ項を介して、宇宙の通常の物質 の質量の 99% 以上を担っており、ヒッグス機構は 、主に u クォーク、d クォーク、および電子の質量を介して、直接 1% 未満しか寄与していません。
コールマン・ワインバーグ電位シドニー・コールマン とエリック・ワインバーグは、基本的な ヒッグススカラー を含む電弱相互作用の自発的対称性の破れが ファインマンズループを介してどのように起こるか を示した。 [ 7 ] さらに、著者らは繰り込み群 を使用して計算結果を「改善」する方法を示した。実際、コールマン・ワインバーグ機構は、4次ヒッグス結合の繰り込み群ランニングに完全に遡ることができる。λ {\displaystyle \lambda } 結果として得られるコールマン・ワインバーグポテンシャル は、関連するβ {\displaystyle \beta } -関数、一方トレース異常は次のように与えられる。β ( λ ) / λ {\displaystyle \beta (\lambda )/\lambda } したがって、コールマン・ワインバーグポテンシャルは、トレース異常から直接生じるものと見なすことができる。 [ 8 ]
自然界のすべての質量は微量異常によって生成されるため、量子力学のみによって生成されると推測されている。 [ 9 ]
参考文献 ↑ Ferreira, Pedro G.; Hill, Christopher T.; Ross, Graham G. (2017年2月8日). "Weyl current, scale-invariant inflation, and Planck scale generation". Physical Review D . 95 (4) 043507. arXiv : 1610.09243 . Bibcode : 2017PhRvD..95d3507F . doi : 10.1103/PhysRevD.95.043507 . S2CID 119269154 . ↑ Ferreira, Pedro G.; Hill, Christopher T.; Ross, Graham G. (2018). "慣性自発対称性の破れと量子スケール不変性". Physical Review D . 98 (11) 116012. arXiv : 1801.07676 . Bibcode : 2018PhRvD..98k6012F . doi : 10.1103/PhysRevD.98.116012 . S2CID 119267087 . ↑ Sun, Bao-dong; Sun, Ze-hao; Zhou, Jian (2021). "水素原子質量への微量異常寄与". Physical Review D . 104 (5) 056008. arXiv : 2012.09443 . Bibcode : 2021PhRvD.104e6008S . doi : 10.1103/PhysRevD.104.056008 . S2CID 229297505 . ↑ Roberts, CD (2021). "質量と物質について". AAPPS Bull . 31 :6. arXiv : 2101.08340 . doi : 10.1007/s43673-021-00005-4 . 1 2 Ji, XD (1995). "核子の質量構造のQCD解析". Physical Review Letters . 74 (6): 1071–1074 . arXiv : hep-ph/9410274 . Bibcode : 1995PhRvL..74.1071J . doi : 10.1103/PhysRevLett.74.1071 . PMID 10058927 . 1 2 Ji, XD (1995). "ハドロン質量の崩壊とQCDのエネルギー運動量テンソル". Physical Review D . 52 (1): 271– 281. arXiv : hep-ph/9502213 . Bibcode : 1995PhRvD..52..271J . doi : 10.1103/PhysRevD.52.271 . PMID 10019040 . ↑ Coleman, Sidney R.; Weinberg, Erick J. (1973). "Radiative Corrections as the Origin of Spontaneous Symmetry Breaking". Phys. Rev. D . 7 (19): 1888– 1910. arXiv : hep-th/0507214 . Bibcode : 1973PhRvD...7.1888C . doi : 10.1103/PhysRevD.7.1888 . ↑ Hill, Christopher T. (2014). "ヒッグス粒子はコールマン・ワインバーグ動的対称性の破れと関連しているか?". Phys. Rev. D . 89 (7) 073003. arXiv : 1401.4185 . Bibcode : 2014PhRvD..89g3003H . doi : 10.1103/PhysRevD.89.073003 . ↑ Christopher T. Hill 「スケール異常の物理的意味に関する推測」( フェルミラボ 、2005年10月)e-Print: hep-th/0510177 [hep-th] ↑ ポルチンスキー、ジョセフ (1998)。 弦理論 、ケンブリッジ大学出版局。現代の教科書。 第1巻:ボソン弦入門。ISBN 0-521-63303-6 。 第2巻:超弦理論とその先。ISBN 0-521-63304-4 。 ↑ Polyakov, AM (1981). "ボソン弦の量子幾何学". Physics Letters B . 103 (3): 207– 210. Bibcode : 1981PhLB..103..207P . doi : 10.1016/0370-2693(81)90743-7 . ISSN 0370-2693 . ↑ Polyakov, AM (1981). "フェルミオン弦の量子幾何学". Physics Letters B . 103 (3): 211– 213. Bibcode : 1981PhLB..103..211P . doi : 10.1016/0370-2693(81)90744-9 . ISSN 0370-2693 . ↑ Curtright, Thomas L.; Thorn, Charles B. (1982-05-10). "リウヴィル理論の共形不変量子化". Physical Review Letters . 48 (19): 1309–1313 . Bibcode : 1982PhRvL..48.1309C . doi : 10.1103/physrevlett.48.1309 . ISSN 0031-9007 . ↑ カートライト、トーマス L.、ソーン、チャールズ B. (1982-06-21). "訂正: リウヴィル理論の共形不変量子化" . Physical Review Letters . 48 (25): 1768. doi : 10.1103/physrevlett.48.1768.3 . ISSN 0031-9007 . ↑ Gervais, Jean-Loup; Neveu, André (1982). "ポリャコフの量子化における二重弦スペクトル(II)モード分離". Nuclear Physics B . 209 (1): 125– 145. Bibcode : 1982NuPhB.209..125G . doi : 10.1016/0550-3213(82)90105-5 . ISSN 0550-3213 . ↑ Belitsky, AV (2012). "Conformal anomaly of super Wilson loop". Nuclear Physics B . 862 (2): 430– 449. arXiv : 1201.6073 . Bibcode : 2012NuPhB.862..430B . doi : 10.1016/j.nuclphysb.2012.04.022 . ISSN 0550-3213 . S2CID 119258176 .