工事 コッホ曲線は、正三角形 から始めて、各線分を次のように再帰的に変更することで作成できます。
線分を等しい長さの3つの部分に分割する。 ステップ1で描いた中央の線分を底辺とし、外側に向かって伸びる正三角形を描きます。 ステップ2で、三角形の底辺となる線分を削除します。 このプロセスの最初の反復では、 六芒星 の輪郭が生成されます。
コッホ曲線は、上記のステップを無限に繰り返していくことで到達する極限値です。ヘルゲ・フォン・コッホ によって最初に記述されたコッホ曲線は、元の三角形の3辺のうち1辺のみを使用して構築されます。言い換えれば、3つのコッホ曲線がコッホ曲線を形成します。
名目上は平坦な表面のコッホ曲線に基づく表現は、各線を所定の角度で鋸歯状のセグメントパターンで繰り返し分割することによって同様に作成できる。[ 7 ]
不動産
コッホ雪片の周囲長 コッホ曲線の弧長は 無限である。これを示すために、作図の各反復が曲線の多角形近似であることに注目する。したがって、反復された曲線の周長が無限であることを示せば十分である。
雪の結晶の周囲n {\displaystyle n} 辺の長さに関する反復回数s {\displaystyle s} 元の三角形の
3 s ⋅ ( 4 3 ) n 、 {\displaystyle 3s\cdot {\left({\frac {4}{3}}\right)}^{n}\,,}
これは無限大に発散する。
コッホ雪片の面積 雪の結晶の総面積n {\displaystyle n} 反復回数は、元の面積に関してA {\displaystyle A} 元の三角形の等比数列は
A ( 1 + 3 4 ∑ k = 1 n ( 4 9 ) k ) = A 1 5 ( 8 − 3 ( 4 9 ) n ) 。 {\displaystyle A\left(1+{\frac {3}{4}}\sum _{k=1}^{n}\left({\frac {4}{9}}\right)^{k}\right)=A\,{\frac {1}{5}}\left(8-3\left({\frac {4}{9}}\right)^{n}\right)\,.}
極限をとるとn {\displaystyle n} が無限大に近づくとき、コッホ雪片の面積は8 5 \displaystyle {\tfrac {8}{5}}} 元の三角形の面積の 1/2。辺の長さで表す。s {\displaystyle s} 元の三角形のこれは次のようになります。[ 8 ] 2 s 2 3 5 。 \displaystyle {\frac {2s^{2}{\sqrt {3}}}{5}}.}
革命の固体 コッホ雪片が、単位辺の正三角形の対称軸を中心に回転する立体 の体積は11 3 135 π 。 {\displaystyle {\frac {11{\sqrt {3}}}{135}}\pi .} [ 9 ]
その他の物件 コッホ雪片は、中心にある大きな雪片を6つの小さな雪片が取り囲むように自己複製する。したがって、これはirrep-7のirrep-tileである(詳細はRep-tileを参照)。
コッホ曲線のハウスドルフ次元は d = ln 4 ln 3 ≈ 1.26186 {\displaystyle d={\tfrac {\ln 4}{\ln 3}}\approx 1.26186} これは線よりも大きい(= 1 {\displaystyle =1} )だが、ペアノ の空間充填曲線 よりは小さい(= 2 {\displaystyle =2} )
コッホ曲線のハウスドルフ尺度 S {\displaystyle S} 満たす0.032 < H d ( S ) < 0.6 {\displaystyle 0.032<{\mathcal {H}}^{d}(S)<0.6} しかし、その正確な値は不明である。推測されるのは、0.528 < H d ( S ) < 0.590 {\displaystyle 0.528<{\mathcal {H}}^{d}(S)<0.590} [ 10 ]
曲線上のどの点にも接線 を引くことは不可能である。
ド・ラーム曲線としての表現 コッホ曲線は、ド・ラーム曲線 の特殊な場合として現れます。ド・ラーム曲線は、カントール空間 から平面への写像であり、通常は連続曲線を形成するように配置されます。連続ド・ラーム曲線上のすべての点は、単位区間内の実数に対応します。コッホ曲線の場合、雪片の先端は二進有理数 に対応します。つまり、各先端には一意の二進有理数がラベル付けされます。
平面のテッセレーション 2種類のサイズのコッホ雪片によるテセレーション 2 つの異なるサイズのコッホ雪片のコピーを使用して平面をテセレーションする ことは可能です。ただし、1 つのサイズの雪片だけを使用してこのようなテセレーションを行うことはできません。テセレーション内の各コッホ雪片は 2 つの異なるサイズの 7 つの小さな雪片に細分化できるため、一度に 2 つ以上のサイズを使用するテセレーションを見つけることもできます。 [ 11 ] 同じサイズのコッホ雪片とコッホ反雪片を使用して平面をタイル張りすることができます。
チュー・モース数列とタートルグラフィックスタートルグラフ とは、オートマトンのプログラムにシーケンスを組み込んだ場合に生成される曲線のことです。プログラムの状態を選択するためにThue–Morseシーケンスの要素を使用する場合:
もしt ( n ) = 0 {\displaystyle t(n)=0} 1単位進む、 もしt ( n ) = 1 {\displaystyle t(n)=1} 反時計回りに角度だけ回転するπ 3 {\displaystyle {\tfrac {\pi }{3}}} ラジアンまたは60度、 結果として得られる曲線は、コッホ曲線に収束する。
リンデンマイヤーシステムとしての表現 コッホ曲線は、以下の書き換えシステム (リンデンマイヤーシステム )で表すことができます。
アルファベット :F定数 :+、−公理 :F生成規則 :F → F+F--F+Fここで、F は「前進」、- は「右に60度旋回」、+は 「左に60度旋回」を意味します。
コッホ曲線を作成するには、F--F--F(正三角形)を公理として使用します。
コッホ曲線の変種
フォン・コッホの概念に基づき、直角(二次曲線 )、その他の角度(チェザロ曲線 )、円や多面体 、そしてそれらをより高次元に拡張したもの(それぞれSphereflakeとKochcube)など、コッホ曲線の様々なバリエーションが設計された。
正方形を用いて同様のフラクタル曲線を生成することができる。単位正方形から始め、各反復で各辺に前の反復の正方形の3分の1の寸法の正方形を追加していくと、周囲の長さと総面積の両方が等比数列によって決定されることが示される。面積の等比数列は収束する。2 {\displaystyle 2} 周囲の長さの進行は無限に発散するため、コッホ雪片の場合と同様に、無限のフラクタル曲線で囲まれた有限の面積が得られます。[ 18 ] [ 19 ] 結果として得られる面積は、元の中心と同じ位置にある正方形を埋めますが、面積は2倍で、回転しています。π 4 {\displaystyle {\tfrac {\pi }{4}}} ラジアン単位で、外周は接しているが決して重なり合わない。
カバーされている総面積n {\displaystyle n} 2回目の反復は次のとおりです。 A n = 1 5 + 4 5 ∑ k = 0 n ( 5 9 ) k 贈る リム n → ∞ A n = 2 、 {\displaystyle A_{n}={\frac {1}{5}}+{\frac {4}{5}}\sum _{k=0}^{n}\left({\frac {5}{9}}\right)^{k}\quad {\mbox{giving}}\quad \lim _{n\rightarrow \infty }A_{n}=2\,,}
周囲の長さは、次のとおりです。 P n = 4 ( 5 3 ) n 1 、 {\displaystyle P_{n}=4\left({\frac {5}{3}}\right)^{n}a\,,} これは、n {\displaystyle n} 増加する。
機能化 コッホ関数のグラフ ヘルゲ・フォン・コッホがコッホ曲線を確立した論文では、曲線に加えて、当時幾何学的に表現可能であった、どこでも連続でありながらどこ でも微分不可能な 関数の例として、曲線の変形も示されている。ABで表される基本直線から、各線分に以下を再帰的に適用することでグラフを描くことができる。
線分(XY )を点 C と点E で区切られた3つの等しい長さの部分に分割します。 線分DM を引きます。ここで、Mは CE の中点であり、DM は AB の始底に垂直で、長さはC E 3 2 {\displaystyle {\frac {CE{\sqrt {3}}}{2}}} 。 線分CD とDE を描き、線分CE とDM を消してください。 AB 上の各点は、単一の高さに収束することが示せる。y = ϕ ( x ) {\displaystyle y=\phi (x)} は、その点から初期基点までの距離として定義され、ϕ ( x ) {\displaystyle \phi (x)} 関数は至るところで連続であり、至るところで微分可能ではない。[ 3 ]
参考文献 ↑ Addison, Paul S. (1997). Fractals and Chaos: An Illustrated Course . Institute of Physics. p. 19. ISBN 0-7503-0400-6 。 ↑ ラウワーリエ、ハンス(1991)。 フラクタル:無限に繰り返される幾何学的図形 。ソフィア・ギル=ホフシュテット訳。プリンストン大学出版局。36 ページ 。ISBN 0-691-02445-6 マンデルブロはこの領域をコッホ島と呼んだ 。1 2 3 4 フォン・コッホ、ヘルゲ(1904 年 11 月 24 日)。 「Sur une courbe continue sans tangente, obtenue par une construction géométrique élémentaire」 。 Arkiv for matematik, astronomi och fysik (フランス語)。 1 : 681–702。JFM 35.0387.02 。 2026 年 4 月 29 日 に取得 – ヤシ中央大学図書館経由。 ↑ フォン・コッホ、ヘルゲ (1906)。 「クールブ平面の理論に関する確かな質問を注ぐ、幾何学的な手法」 。 Acta Mathematica (フランス語)。 30 : 145–174 . 土井 : 10.1007/BF02418570 。 ISSN 0001-5962 。 ↑ Demichel, Yann (2024-09-13). "フォン・コッホの雪片曲線は誰が発明したのか?" . The American Mathematical Monthly . 131 (8): 662–668 . arXiv : 2308.15093 . doi : 10.1080/00029890.2024.2363737 . ISSN 0002-9890 . ↑ カスナー、エドワード;ニューマン、ジェームズ R. (2001). 数学と想像力 . ミネオラ、ニューヨーク:ドーバー出版. ISBN 978-0-486-41703-5 。↑ アロンソ・マロキン、F.;ファン、P.ハナオル、D.フローレス・ジョンソン、E.プルースト、G.ガン、Y.シェン、L. (2015)。 「剛フラクタル面間の静摩擦」 (PDF) 。 物理的レビュー E . 92 (3) 032405。 ビブコード : 2015PhRvE..92c2405A 。 土井 : 10.1103/PhysRevE.92.032405 。 hdl : 2123/13835 。 PMID 26465480 。 — コッホ曲線を用いたフラクタル曲面の研究。↑ 「コッホ・スノーフレーク 」 。ecademy.agnesscott.edu 。 ↑ McCartney, Mark (2020-04-16). "コッホ曲線の回転体の面積、重心、体積" . International Journal of Mathematical Education in Science and Technology . 52 (5): 782– 786. doi : 10.1080/0020739X.2020.1747649 . ISSN 0020-739X . S2CID 218810213 . ↑ Jia, Baoguo (2007年6月1日). 「コッホ曲線のハウスドルフ測度の境界」. 応用数学と計算 . 190 (1): 559– 565. doi : 10.1016/j.amc.2007.01.046 . ↑ Burns , Aidan (1994). "Fractal tilings". Mathematical Gazette . 78 (482): 193–6 . doi : 10.2307/3618577 . JSTOR 3618577. S2CID 126185324 . 。↑ ポール・S・アディソン著『フラクタルとカオス:図解入門』 19ページ、CRC Press、1997年ISBN 0849384435 。 ↑ ワイスタイン、エリック W. (1999)。 「ミンコフスキー ソーセージ」、 archive.lib.msu.edu 。アクセス日: 2019 年 9 月 21 日。 ↑ Pamfilos, Paris. " Minkowski Sausage ", user.math.uoc.gr/~pamfilos/ . アクセス日: 2019年9月21日。 ↑ ワイスタイン、エリック・W. 「ミンコフスキー・ソーセージ」 。 マスワールド 。 2019 年 9 月 22 日 に取得 。 ↑ マンデルブロ、BB(1983)。自然のフラクタル幾何学 、p.48。ニューヨーク:WHフリーマン。ISBN 9780716711865 .エリック・W・ワイススタイン著 「ミンコフスキー・ソーセージ」 MathWorld より引用。 2019年 9月22日 取得 。 。 ↑ アピニャネージ、リチャード編 (2006).フラクタル幾何学入門 . Icon. ISBN 978-1840467-13-0 。 ↑ Marotta, P. (2026). "自己相似平面フラクタルの周囲長と面積のスケーリングパラメータフレームワーク". Journal of High School Science : 281– 283. arXiv : 2605.19128 . doi : 10.64336/001c.162173 . S2CID 288239512 . ↑ 2013年1月27日にKAUST大学で行われた公開講演で ジェームズ・マクドナルド が実演した。 「KAUST | 学術 | 冬季集中プログラム」 。 2013年1月12日に オリジナル からアーカイブ 。 2013年1月29日 に取得。 2013年1月29日に取得。 ↑ Choukiker, Yogesh Kumar; Behera, Santanu Kumar (2017). "広帯域周波数再構成可能なコッホ雪片フラクタルアンテナ" . IET Microwaves, Antennas & Propagation . 11 (2): 203– 208. doi : 10.1049/iet-map.2016.0238 . ISSN 1751-8725 . ↑ Saharsh, SB; Viswasom, Sanoj; Kumar, Santhosh K. (2020). Koch Snowflake Fractal Antenna Array の設計と解析 。第 4 回 I-SMAC (IoT in Social, Mobile, Analytics and Cloud) 国際会議 (I - SMAC)。pp. 194–197。doi : 10.1109/I - SMAC49090.2020.9243518 。 ↑ パラシオス、オーランド、FG。ディアス・バルガス、リカルド・E.ペレス、ホルヘ AH。エラソ、セグンドBC (2016)。 CubeSat 用の S バンド コッホ スノーフレーク フラクタル アンテナ 。 2016 IEEE アンデスコン。アレキパ、ペルー。 pp. 1–4 . doi : 10.1109/ANDESCON.2016.7836227 。 ↑ リー・ジーハン;謝龍翔。高、新華社。黄、維春。徐佑忠。ヤン、ジン。ルー・ミンホイ。鍾、徐 (2025-11-14)。 「自動車用スピーカー システムにおける広帯域サウンドの拡散のための、コッホのスノーフレークにインスピレーションを得た音響メタサーフェス」 。 応用物理学ジャーナル 。 138 (18)。 土井 : 10.1063/5.0277003 。 ISSN 0021-8979 。 ↑ Gomez, Anton (2017). コッホ雪片フラクタル設計による二重管式熱交換器の熱性能 (修士論文)。米国ジョージア州ステイツボロ:ジョージアサザン大学。 2025年 11月18日 取得 。
外部リンク (2000) 「フォン・コッホ曲線」、efgのコンピュータラボ ( Wayback Machine にて アーカイブ済み、2017年7月20日) エドワード・ボール作「コッホの雪の結晶」(ラザルス提供) ベルント・ワールによる詩「コッホ曲線」、Wahl.org 。2019年9月23日取得。 Weisstein, Eric W. 「Koch Snowflake」 . MathWorld . 2019年 9月23日 取得 。コッホ曲面の構築を示す WebGL アニメーション。2020年 9 月 16 日にWayback Machine に アーカイブされました。tchaumeny.github.io。2019年 9 月 23 日に取得。 「コッホ曲線と二次コッホ曲線の数学的解析」(PDF) 。 2012年4月26日にオリジナル(pdf) からアーカイブ。 2011年 11月22日に 取得 。