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ここで、θ は無理数です。円をR / Zと同一視するか、境界点を接着した区間[0, 1]と同一視すると、この写像は、完全な回転の比率θ (つまり、 2 πθ ラジアンの角度) による円の回転になります。θは無理数なので、回転は円群内で無限の順序を持ち、写像T θ には周期軌道がありません。
あるいは、無理数回転に対して乗法表記法を使用して、写像を導入することもできる。
加法表記と乗法表記の関係は群同型性である。
- 。
φ は等長変換であることが示せます。
円の回転には、 θが有理数か無理数かによって明確な違いがあります。有理数回転は、 およびの場合、のときとなるため、動的システムの例としてはあまり興味深いものではありません。のときとなることも示せます 。
意義
無理回転は、力学系の理論における基本的な例です。デンジョイの定理によれば、無理回転数θを持つ円の向きを保存するすべてのC 2微分同相写像は、 T θと位相的に共役です。無理回転は測度を保存するエルゴード変換ですが、混合ではありません。角度θ >を持つトーラス上のクロネッカーの葉理構造に関連付けられた力学系のポアンカレ写像は、 θによる無理回転です。無理回転に関連付けられたC* 代数は無理回転代数として知られ、広く研究されてきました。
プロパティ
- θが無理数の場合、回転T θによる[0, 1]の任意の元の軌道は[0, 1]に稠密です。したがって、無理数回転は位相的に推移的です。
- 無理数回転(および有理数回転)は位相的に混合しません。
- 無理回転は一意にエルゴード的であり、ルベーグ測度が一意に不変な確率測度として機能します。
- [ a , b ] ⊂ [0, 1]と仮定します。T θはエルゴードなので、.
一般化
- 円回転はグループ変換の例です。
- S 1からそれ自身への一般的な向きを保つ準同型写像fに対して、 が成り立つとき、その同相写像をfの持ち上げと呼ぶ。[1]
- 円の回転は、円を 2 つの部分に分割し、それらを互いに交換すると考えることができます。 3 つ以上の部分に分割し、それらを互いに入れ替えることを、区間交換変換と呼びます。
- コンパクト群の剛体回転は事実上円回転のように動作します。不変測度はハール測度です。
アプリケーション
- 円の回転に関する歪積: 1969 年[2]に William A. Veech は、次のように極小かつ一意にエルゴードではない力学系の例を構築しました。「単位円のコピーを 2 つ取り、それぞれに反時計回りに長さ2 παの線分J を0 で終点としてマークします。次に、θ を無理数として、次の力学系を考えます。点p、たとえば最初の円から始めます。軌道が最初にJに入るまで反時計回りに2 πθ回転させます。次に、2 番目の円の対応する点に切り替え、点が最初にJに入るまで2 πθ回転させます。最初の円に戻ります。これを繰り返します。Veech は、θが無理数の場合、この系が最小でルベーグ測度が一意にエルゴードではない無理数α が存在することを示しまし た。」[3]
参照
参考文献
- ^ フィッシャー、トッド (2007). 「円準同型」(PDF)。
- ^ Veech, William (1968年8月). 「A Kronecker-Weyl Theorem Modulo 2」. Proceedings of the National Academy of Sciences . 60 (4): 1163–1164. Bibcode :1968PNAS...60.1163V. doi : 10.1073/pnas.60.4.1163 . PMC 224897 . PMID 16591677.
- ^ Masur, Howard; Tabachnikov, Serge (2002). 「Rational Billiards and Flat Structures」 Hasselblatt, B.; Katok, A. (eds.). Handbook of Dynamical Systems (PDF) . Vol. IA. Elsevier.
