定義 仮想的な硬磁性材料における、磁束対磁場ヒステリシス曲線(BH曲線)における様々な保磁力のグラフによる定義。 同じ磁石について、磁化対磁場(MH)曲線を用いて保磁力を定義する、同等の定義。 強磁性体 における保磁力とは、強い磁場によって試料の磁化が飽和状態に達した後、その物質を脱磁するために必要な印加 磁場 (H 磁場)の強度を指します。この脱磁磁場は、元の飽和磁場とは逆方向に印加されます。ただし、「脱磁」の定義は様々であるため、「保磁力」という用語自体が曖昧な場合もあります。
通常の保磁力 H Cn は 、磁束 (材料内部の平均B 磁場)をゼロにするために必要なH 磁場です。 固有保磁力 H Ci は、磁化 (材料内部の平均磁場M )をゼロにするために必要な磁場H です。 残留保磁力 H Cr は 、残留磁化 をゼロにするために必要なH磁場であり、 H磁場 が 最終的にゼロに戻されると、B とM の 両方もゼロになります (材料はヒステリシス曲線の原点に到達します)。[ 1 ] 軟磁性材料では、通常の保磁力と固有保磁力の区別は無視できるほど小さいが、硬磁性材料では重要になることがある。[ 1 ] 最も強力な希土類磁石は、 H Cn で磁化をほとんど失わない。
理論 保磁力では、印加磁場の方向に沿って測定された強磁性体の磁化のベクトル成分はゼロになります。 磁化反転 には、単一ドメイン 回転とドメイン壁 移動の 2 つの主要なモードがあります。回転によって材料の磁化が反転する場合、ベクトルが印加磁場に直交する方向を向いているため、印加磁場に沿った磁化成分はゼロになります。ドメイン壁移動によって磁化が反転する場合、すべての個々のドメインのモーメントの合計がゼロになるため、すべてのベクトル方向で正味の磁化は小さくなります。回転と磁気結晶異方性 が支配的な磁化曲線は、基礎研究で使用される比較的完全な磁性材料に見られます。[ 23 ] ドメイン壁移動は、粒界 や不純物などの欠陥が反転磁化ドメインの 核生成 サイトとして機能するため、実際の工学材料ではより重要な反転メカニズムです。欠陥はドメイン壁を核生成するだけでなく、ドメイン壁を固定する 可能性もあるため、保磁力を決定する上でのドメイン壁の役割は複雑です。強磁性体における磁壁のダイナミクスは、冶金 における粒界や塑性変形 のダイナミクスと類似している。なぜなら、磁壁と粒界はどちらも平面欠陥だからである。
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外部リンク 磁化反転アプレット(コヒーレント回転) 各種磁気記録媒体の保磁力表については、fujifilmusa.comの「データ記録テープ磁気媒体の消磁」(PDF )をご覧ください。