近点引数

近点引数（近焦点引数または近点引数とも呼ばれる）は、ω (オメガ)と表記され、軌道を回る天体の軌道要素の 1 つです。パラメータ的には、ω は天体の昇交点から近点までの角度であり、運動方向に測定されます。

特定の種類の軌道については、近日点引数（太陽中心軌道の場合）、近地点引数（地心軌道の場合）、近点引数（恒星の周りの軌道の場合）などの用語が使用されることがあります（詳細については 、 apsis を参照してください）。

近点引数が 0° の場合、周回天体は基準面を南から北に横切ると同時に中心天体に最も接近します。近点引数が 90° の場合、周回天体は基準面から最も北の距離で近点に到達します。

近点引数を昇交点の経度に加えると、近点経度が得られます。ただし、特に連星や太陽系外惑星の議論では、「近点経度」または「近点経度」という用語は、「近点引数」と同義語としてよく使用されます。

天体力学では、近点引数 ωは次のように計算できます。

${\displaystyle \omega =\arccos {{\mathbf {n} \cdot \mathbf {e} } \over {\mathbf {\left|n\right|} \mathbf {\left|e\right|} }}}$

e _z < 0の場合、 ω → 2 π − ωとなります。

どこ：

• nは昇交点に向かうベクトルである（つまりnのz成分はゼロである）。
• e は離心率ベクトル（近点に向かうベクトル）です。

赤道軌道（昇交点がない）の場合、引数は厳密には未定義です。ただし、昇交点の経度 Ω を 0 に設定するという慣例に従うと、 ωの値は2 次元の場合から次のようになります。 $${\displaystyle \omega =\mathrm {atan2} \left(e_{y},e_{x}\right)}$$

軌道が時計回り（すなわち（r × v）_z < 0）の場合、 ω → 2π − ωとなります。

どこ：

• e _xとe _{y は}離心率ベクトルeのx成分とy成分です。

円軌道の場合、近点は昇交点にあると仮定されることが多く、したがってω = 0 となる。しかし、太陽系外惑星の専門家の間では、円軌道ではω = 90° と仮定されることが多く、これには、惑星の下合の時刻（幾何学的に好ましい場合、惑星が通過する時刻）が近点の時刻と等しいという利点がある。^{[1] [2] [3]}

• 遠心歳差運動
• ケプラー軌道
• 軌道力学
• 軌道ノード

• スウィンバーン大学天文学ウェブサイトの近日点の議論