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剥離とは、衝撃や応力によって物体から物質の破片（剥離片）が放出される過程のことです。衝撃力学の文脈では、これは発射体による衝突時に標的から物質が放出されることを指します。惑星物理学では、剥離は惑星表面への隕石の衝突や、恒星風や宇宙線が惑星の大気や表面に及ぼす影響を指します。鉱業や地質学の文脈では、剥離は岩石内部の応力によって岩盤から岩片が剥がれ落ちることを指すことがあり、これは鉱山の坑道の壁によく見られます。金属の酸化の文脈では、剥離は金属から酸化層が剥がれ落ちることを指します。例えば、鉄から錆が剥がれ落ちることなどです。人類学の文脈では、剥離は石器製作（石器加工）によって矢じりなどの石器を作る過程を指します。原子核物理学において、核破砕とは、重い原子核が高エネルギー粒子の衝突によって多数の核子を放出し、その結果として原子量が大幅に減少する過程のことである。工業プロセスやバイオプロセスにおいては、蠕動ポンプ内のチューブが繰り返し屈曲することによってチューブ材料が失われる現象を核破砕と呼ぶ。
剥離は、引張応力波が材料を伝播する際に発生し、平板衝撃試験で観察されることがあります。これは、応力波の相互作用によって生じる応力が材料の局所的な引張強度を超えることで内部空洞が生じることが原因で起こります。平板の自由端には、1つまたは複数の破片が生成されます。この破片は「スポール」と呼ばれ、材料上の応力波速度の3分の1にも達する速度で二次的な飛翔体として作用します。この種の破壊は、一般的に高性能爆薬スクワッシュヘッド（ HESH ）爆薬によって引き起こされます。
レーザー誘起剥離は、薄膜と基板の接着を理解するために開発された最近の実験技術です。高エネルギーパルスレーザー（通常はNd:YAGレーザー）を用いて基板に圧縮応力パルスを発生させ、それが自由境界で引張波として伝播・反射します。この引張パルスは、基板に向かって伝播しながら薄膜を剥離します。固体中の波動伝播理論を用いることで、界面強度を抽出することが可能です。この例で発生する応力パルスの持続時間は通常3～8ナノ秒程度で、その大きさはレーザーフルエンスの関数として変化します。非接触で荷重を印加するため、この技術は超薄膜（厚さ1マイクロメートル以下）の剥離に非常に適しています。また、パルス整形プリズムを用いて縦方向の応力波をせん断応力にモード変換し、せん断剥離を実現することも可能です。
宇宙線の衝突による核破砕は、地球の大気中や、隕石や月などの宇宙天体の表面で自然に発生します。宇宙線破砕の痕跡は天体の表面に見られ、被曝時間の長さを測定する手段となります。宇宙線自体の組成も、地球に到達する前に破砕を受けていることを示唆する可能性があります。なぜなら、宇宙線に含まれるリチウム、ホウ素、ベリリウムなどの軽元素の割合が平均的な宇宙存在量を超えているからです。これらの宇宙線中の元素は、宇宙線の発生源、あるいは地球への長い旅の途中で、酸素、窒素、炭素、そしておそらくケイ素が破砕されて形成されたと考えられます。宇宙線照射による地球上の元素の破砕によって形成されたアルミニウム、ベリリウム、塩素、ヨウ素、ネオンの宇宙線生成同位体は、地球上で検出されています。
核破砕は、粒子加速器を用いて中性子ビームを生成するプロセスの一つである。約1 GeVの陽子からなる粒子ビームを、水銀、タンタル、鉛[ 1 ]、またはその他の重金属からなる標的に照射する。標的の原子核は励起され、脱励起時に原子核あたり20～30個の中性子が放出される。これは原子炉での連鎖核分裂による中性子ビーム生成よりもはるかにコストのかかる方法であるが、ビームを比較的容易にパルス化できるという利点がある。さらに、核破砕中性子1個のエネルギーコストは、核分裂によって得られる中性子のエネルギーコストの6分の1である。核分裂とは対照的に、核破砕中性子はさらなる核破砕や核分裂プロセスを引き起こして中性子を生成することはできない。したがって、連鎖反応は起こらず、プロセスは非臨界的である。宇宙線による核破砕の観測は1930年代にすでに行われていたが[ 2 ]、粒子加速器による最初の観測は1947年に行われ、「核破砕」という用語は同年、ノーベル賞受賞者のグレン・T・シーボーグによって造語された[ 3 ] 。核破砕は、高レベル廃棄物をより害の少ない物質に核変換する実現可能性を調査するために計画されている、今後建設予定の研究炉MYRRHAのような未臨界原子炉における提案されている中性子源である。未臨界原子炉は、中性子増倍率が臨界のすぐ下にあることに加えて、正味使用可能なエネルギーも生成できる。これは、生成される中性子あたりの平均エネルギー消費が約30 MeV（最も生産性の高いターゲットでは1 GeVのビームで30個強の中性子が生成される）であるのに対し、核分裂では分裂したアクチニド原子1個あたり約200 MeVのエネルギーが生成されるためである。関連するプロセスのエネルギー効率が比較的低い場合でも、正味の利用可能なエネルギーを生成することができ、従来の原子炉では使用できないアクチニドを「燃料」として利用することが可能になる。
一般的に、核破砕中性子源における中性子の生成は、高出力陽子加速器から始まります。加速器は、リニアックのみ（欧州核破砕中性子源など）またはリニアックとシンクロトロンの組み合わせ（ISIS中性子源など）、あるいはサイクロトロン（SINQ（PSI）など）で構成される場合があります。例として、ISIS中性子源は、かつてのニムロッド・シンクロトロンのいくつかのコンポーネントを基にしています。ニムロッドは素粒子物理学において競争力がなかったため、新しいシンクロトロンに置き換えられました。当初は元のインジェクター を使用していましたが、非常に強力なパルス状の陽子ビームを生成します。ニムロッドが7 GeVで約2 μAを生成するのに対し 、ISISは 0.8 GeVで200 μAを生成します。これは50 Hzのレートでパルス化され 、この強力な陽子ビームがターゲットに集束されます。劣化ウラン標的を用いた実験も行われてきたが、劣化ウラン標的は最も強力な中性子ビームを生成するものの、寿命が最も短い。そのため、一般的にはタンタルまたはタングステン標的が用いられてきた。標的内部での核破砕反応によって中性子が生成され、その初期エネルギーは陽子エネルギーのかなりの割合を占める。これらの中性子は、液体水素または液体メタンを充填した減速材中で減速され、散乱装置に必要なエネルギーまで減速される。陽子は電荷を持つため集束できるが、電荷を持たない中性子は集束できないため、この構成では装置は減速材の周囲に配置される。
慣性閉じ込め核融合は、核破砕よりも桁違いに多くのニュートロンを生成する可能性がある。[ 4 ]これは、構造内の水素原子の位置を特定したり、原子の熱運動を解明したり、フォノンの集団励起をX線よりも効果的に研究したりするために使用できるニュートロンラジオグラフィーに役立つ可能性がある。