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高気圧域、高気圧、または高気圧は、惑星の表面近くの、周囲の地域の気圧よりも大気圧が高い領域です。高気圧は、惑星全体の大気循環の比較的大規模な力学間の相互作用から生じる中規模の気象特性です。
最も強い高気圧は、極地から冷たい近隣地域に広がる大量の冷たい空気によって生じます。これらの高気圧は、暖かい水域に広がると弱まります。
より弱いですが、より頻繁に発生するのが、大気の沈降によって生じる高気圧です。空気は十分に冷えて水蒸気が沈殿し、大量の冷たく乾燥した空気が上から下降します。
高圧地帯では、風は気圧が最も高い中心から気圧の低い周辺に向かって流れます。しかし、風向は中心から外側に向かって一直線ではなく、地球の自転によるコリオリの力で曲がっています。上空から見ると、風向は地球の自転と反対方向に曲がっており、これが熱帯低気圧、別名ハリケーンや台風 の特徴的な螺旋形の原因となっています。
英語の 天気図では、高気圧中心は文字Hで示されます。他の言語の天気図では、異なる文字や記号が使用される場合があります。
北半球と南半球の風の循環
上空から見た高気圧と低気圧の周りの風の流れの方向は、半球によって異なります。北半球では高気圧は時計回りに回転し、南半球では低気圧は時計回りに回転します。[2]
温帯緯度の高気圧は、一般的に夏には日中に太陽から受ける熱量が夜間に失われる熱量を上回るため暖かい気候をもたらし、冬には夜間に失われる熱量が日中に得られる熱量を上回るため寒い気候をもたらします。[3]
南半球でも結果は同様です。オーストラリアと南アメリカの南部では亜熱帯高気圧の影響で夏は暑く乾燥し、冬は南洋からの寒冷前線の影響で涼しく湿った天候になります。[4]
サイクロンという用語は、イギリス東インド会社のヘンリー・ピディントンが、1789年12月にインドのコリンガを襲った壊滅的な嵐を説明するために作った造語である。[5]サイクロンは低気圧の周囲に発生する。高気圧の周囲の天候を指す「高気圧」という用語は、1877年にフランシス・ゴルトンが作った。[6]
単純な法則は、一般的に空気が中心から外側に流れる高気圧地域では、地球の自転によって空気循環に与えられるコリオリの力は、半球の極の上から見た場合、地球の見かけの自転とは反対の方向になるということです。したがって、低気圧地域の周りの地球と風は、北半球では反時計回りに回転し、南半球では時計回りに回転します。高気圧の場合は、これら2つのケースの逆になります。これらの結果はコリオリの力から生じます。[7]
形成
高気圧は、気象が発生する大気層である対流圏の下降運動によって形成される。対流圏の上層における総観気流パターン内の好ましい領域は、気圧の谷の西側より下である。天気図では、これらの領域は、対流圏のほぼ中間にある 500 hPa の気圧面付近、および地表の大気圧の約半分の非発散レベル付近またはその上方に収束風（等気圧線）（収束とも呼ばれる）を示している。[8] [9]
高気圧は高気圧とも呼ばれます。英語の天気図では、高気圧の中心は英語のHの文字で示され、[10]最高気圧の等圧線内にあります。定気圧上層図では、最高高度線内にあります。[11]
典型的な条件
高気圧は、地表の風が弱く、対流圏下層部で沈降が起こることが多い。一般的に、沈降は断熱加熱、つまり圧縮加熱によって気団を乾燥させる。 [12] そのため、高気圧は晴天をもたらすのが一般的である。[13]日中は、太陽光を反射する雲がないため、短波太陽放射が 多く入射し、気温が上昇する。夜間は、雲がないことで、外向きの長波放射（つまり地表からの熱エネルギー）が吸収されず、季節を問わず日中の最低気温が低くなる。地表の風が弱くなると、高気圧の真下で発生する沈降によって、尾根下の市街地で粒子状物質が蓄積し、広範囲にわたる煙霧が発生する可能性がある。[14]夜間に低レベルの相対湿度が100 パーセント近くまで上昇すると、霧が発生することがある。[15]
北半球の高緯度から低緯度へ移動する強い垂直に浅い高気圧は、大陸性北極気団と関連している。[16] 北極の空気が凍っていない海洋上を移動すると、その気団は暖かい水上で大きく変化し、海洋気団の性質を帯び、高気圧の強さを弱める。[17]極端に冷たい空気が比較的暖かい海洋上を移動すると、極低気圧が発生することがある。[18] しかし、熱帯から極方向に移動する暖かく湿った（または海洋性熱帯）気団は、北極気団よりも変化が遅い。[19]
気候学では
馬緯度、または熱帯地帯[20]は、およそ北緯 30 度にあり、温暖な高気圧の源です。赤道に近い熱い空気が上昇すると、冷却されて水分を失います。その後、極方向に運ばれ、そこで下降して高気圧を形成します。[21] これはハドレー循環の一部であり、亜熱帯高気圧として知られています。年間を通じて太陽の軌道に沿って移動し、春には北 (南半球では南) に拡大し、秋には南 (南半球では北) に後退します。[22]亜熱帯高気圧は温暖な核の高気圧であり、高度とともに強くなります。[23]世界の砂漠の多くは、これらの気候学的高気圧によって形成されます。[24]
気候学上の高気圧の中には、地域に基づいた名前が付けられているものもあります。陸地にあるシベリア高気圧は、一年で最も寒い時期に1か月以上準停滞することが多く、その点で独特です。また、北米の高気圧よりも少し大きく、持続性があります。[25] 地表風が太平洋西部の海岸線の谷を下って加速し、冬のモンスーンを引き起こします。[26] シベリア高気圧などの北極の高気圧は冷たい核であり、高度とともに弱まります。[23]アゾレス高気圧（別名バミューダ高気圧）の影響により、北大西洋の大部分に晴天がもたらされ、西ヨーロッパに夏の半ばから終わりにかけての熱波がもたらされます。[27] その南の周辺部では、時計回りの循環により、ハリケーンシーズン中に東風の波とそこから発生した熱帯低気圧が海を横切って海洋盆の西部にある陸地に向かうことがよくあります。[28]地球上で記録された最高気圧は、2001年12月19日にモンゴルのザブハン州トソンツェンゲルで測定された1,085.7ヘクトパスカル（32.06 inHg）である。[29]
2003年のような特に暑い夏は亜熱帯高気圧が例年より拡大し、北はスカンジナビア半島にまで熱波をもたらす可能性がある。逆に、2003年のヨーロッパは亜熱帯高気圧が特に強かったため記録的な猛暑となったが、北米の亜熱帯高気圧は異常に弱く、その年の春と夏の大陸全体の気温は雨が多く平年を大きく下回った。[30]
風とのつながり
風は高圧域から低圧域へと流れる。[31]これは2つの気団の密度差 によるものである。より強い高圧系はより冷たいまたは乾燥した空気を含むため、気団はより密度が高く、関連する寒冷前線に先立って低圧域の近くにある暖かいまたは湿った領域に向かって流れる。高圧系と低圧系の間の圧力差、つまり圧力勾配が大きいほど、風は強くなる。地球の自転によって引き起こされるコリオリの力により、高圧系内の風は北半球では時計回りに循環し（風は外側に移動し、高圧の中心から右に逸れるため）、南半球では反時計回りに循環する（風は外側に移動し、高圧の中心から左に逸れるため）。陸地との摩擦により高圧系から流出する風が遅くなり、摩擦がない場合よりも風がより外側に流れるようになる。これにより、等圧線に平行な流れを特徴とする地衡風に地衡風補正を加えた「実際の風」または「真の風」が生成されます。 [7]
参照
- 高気圧性嵐 – 嵐の種類
- ヒートドーム – 気象現象
- 気圧の尾根 – 気圧の高い細長い領域
- 貿易風 – 赤道東から西への卓越風
- 気象前線 – 密度の異なる2つの空気の塊を分ける境界
- 低気圧地域 – 隣接する地域よりも気圧が低い地域
参考文献
- ^ 「オーストラリアの「反嵐」」NASA。2012年6月8日。 2013年2月12日閲覧。
- ^ 「用語集: 高気圧」。国立気象局。2011年6月29日時点のオリジナルよりアーカイブ。2010年1月19日閲覧。
- ^ 「気象条件」英国気象庁。 2024年11月7日閲覧。
- ^ 「A dry start to winter」. boom.gov.au . オーストラリア政府気象局. 2017年7月. 2022年10月12日時点のオリジナルよりアーカイブ。 2022年10月19日閲覧。
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