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理論物理学において、強い相互作用のS行列理論としての弦理論の初期の研究（1968年から1973年）の間に、二重共鳴モデルが生まれました。
概要
二重共鳴モデルは、s チャネル散乱の振幅が中間子間のt チャネル散乱の振幅およびRegge 軌道と正確に一致するという観察に基づいています。これは、明示的に s- t交差対称であるという特性を持ち、Regge 極または共鳴の記述間の双対性を示し、s チャネルと t チャネルに関連する非線形有限エネルギー和則の閉じた形式の解を提供する、 4 粒子振幅に対する Gabriele Veneziano の 1968 年の Eulerベータ関数モデルから始まりました。
ヴェネツィアーノの公式はすぐに、同様に一貫したN粒子の振幅[1]に一般化され、南部陽一郎[ 2]、 ホルガー・ベック・ニールセン[3]、レナード・サスキンド[4]は、拡張された1次元弦の動きを記述する無限の数の単純な調和振動子の観点から物理的な解釈を提供し、そこから「弦理論」という名前が生まれました。
1968年から1973年の間、双対共鳴モデルの研究は比較的人気の高い研究テーマでした。 [5] MITでは、初期の論文を共著したセルジオ・フビニとヴェネツィアーノによって、大学院レベルのコースとして短期間教えられたことさえありました。 [6]量子色力学が理論研究の主な焦点となった1973年頃、双対共鳴モデルは急速に人気を失いました。 [7] (主に漸近的自由性の理論的な魅力による) [8]
参照
注記
- ^ コバ、Z.;ニールセン、HB (1969)。 「n 中間子の反応振幅、Veneziano-Bardakçi-Ruegg-Virasoro モデルの一般化」。核物理学 B．10 (4)。エルゼビア BV: 633–655。土井：10.1016/0550-3213(69)90331-9。ISSN 0550-3213。
- ^ Nambu, Y. (1970). 「クォークモデルとヴェネツィアーノ振幅の因数分解」 R. Chand (編)、『対称性とクォークモデル』 (pp. 269–277)。シンガポール: World Scientific。
- ^ Nielsen, HB「双対N点関数のほぼ物理的な解釈」Norditaプレプリント（1969年）; 未発表。
- ^ Susskind, Leonard (1970-02-15). 「双対性から推測されるハドロンの構造」. Physical Review D . 1 (4). American Physical Society (APS): 1182–1186. doi :10.1103/physrevd.1.1182. ISSN 0556-2821.
- ^ Rickles 2014、5–6、44 ページ。
- ^ Fubini, S.; Veneziano, G. (1969). 「二重共鳴モデルのレベル構造」. Il Nuovo Cimento A . 64 (4). Springer Science and Business Media LLC: 811–840. doi :10.1007/bf02758835. ISSN 0369-3546. S2CID 119009821.
- ^ リックルズ2014、77ページ。
- ^ リックルズ 2014、11頁注22頁。
参考文献
- リックルズ、ディーン（2014）。弦理論の簡潔な歴史：双対モデルからM理論まで。シュプリンガー。ISBN 978-3-642-45128-7。
さらに読む
- ポール・H・フランプトン（1974年）。二重共鳴モデル。物理学のフロンティア。ISBN 0-8053-2581-6。