特徴 セイファート銀河NGC 4151の中心にあるブラックホールの光学画像と紫外線画像 活動銀河核 (AGN)とは、銀河の中心にあるコンパクトな領域で、電磁スペクトル の一部において通常よりも高い光度を 持つものです。活動銀河核を持つ銀河は活動銀河と呼ばれます。活動銀河核は宇宙で最も明るい電磁放射源であり、その進化は宇宙論モデルに制約を与えます。種類によって、その光度は数時間から数年という時間スケールで変化します。活動銀河の2つの主要なサブクラスはクエーサーとセイファート銀河で、両者の主な違いは放出する放射量です。典型的なセイファート銀河では、中心核は可視光波長で銀河全体の構成星に匹敵する量の放射線を放出しますが、クエーサーでは、中心核は構成星よりも少なくとも 100 倍明るくなります。[ 1 ] [ 23 ] セイファート銀河は、10 8 ~ 10 11 太陽光度の光度を持つ極めて明るい中心核を持っています。そのうち電波が明るいのは約 5% だけで、ガンマ線では中程度、X 線では明るい放射を示します。[ 24 ] 可視光および赤外線スペクトルには、 水素 、ヘリウム 、窒素 、酸素 の非常に明るい輝線 が見られます。これらの輝線は強いドップラー広がり を示しており、これは500~4,000 km/s(310~2,490 mi/s) の速度 を意味し、中心ブラックホールを取り囲む降着円盤 付近で発生していると考えられている。[ 25 ]
エディントン光度 活動銀河マルカリアン1018の 中心には超大質量ブラックホール が存在する。 [ 26 ] 中心ブラックホールの質量の下限は、エディントン光度 を用いて計算できる。[ 27 ] この下限は、光が放射圧を示すために生じる。ブラックホールが発光ガスの円盤に囲まれていると仮定する。[ 28 ] 円盤内の電子-イオン対に作用する引力重力と放射圧による反発力は、いずれも逆二乗法則に従う。ブラックホールによる重力が放射圧による反発力よりも小さい場合、円盤は放射圧によって吹き飛ばされる。[ 29 ] [ 注1 ]
活動銀河核の模型。中心のブラックホールは降着円盤に囲まれ、さらにその周囲をトーラスが取り囲んでいる。広輝線領域と狭輝線領域、そして核から噴出するジェットが示されている。
排出量 セイファート銀河のスペクトルに見られる輝線は、降着円盤の表面自体から発せられている場合もあれば、電離円錐内の中心エンジンによって照らされたガス雲から発せられている場合もある。銀河中心の解像度が低いため、放射領域の正確な形状を決定することは難しい。しかし、降着円盤の各部分は我々の視線に対して異なる速度を持ち、ガスがブラックホールの周りを回転する速度が速いほど、輝線は広くなる。同様に、照らされた円盤風 も位置に依存する速度を持つ。[ 30 ]
狭線は、速度が低い活動銀河核の外側から発生していると考えられており、広線はブラックホールに近いところから発生していると考えられています。これは、狭線が検出可能なほど変化しないという事実によって確認されており、これは、広線が比較的短い時間スケールで変化する可能性があるのとは対照的に、放射領域が大きいことを示唆しています。残響マッピングは 、この変動を利用して放射領域の位置と形態を決定しようとする技術です。この技術は、連続体の変化に対する応答として放射線の変化を観測することにより、広線放射領域の構造と運動学を測定します。残響マッピングの使用には、連続体が単一の中心源から発生しているという仮定が必要です。[ 31 ] 35 AGNについては、残響マッピングを使用して、中心ブラックホールの質量と広線領域のサイズを計算しました。[ 32 ]
観測された数少ない電波放射の強いセイファート銀河では、電波放射はジェットからのシンクロトロン放射 を表していると考えられている。赤外線放射は、核付近の塵によって再処理される他の帯域の放射によるものである。最もエネルギーの高い光子は、ブラックホール付近の高温コロナによる逆 コンプトン散乱 によって生成されると考えられている。[ 33 ]
分類 NGC 1097 はセイファート銀河の一例です。銀河の中心には、太陽質量の1億倍の質量を持つ超大質量ブラックホールが存在します。ブラックホールの周囲では、ブラックホールに落ち込む物質から大量の放射線が放出されています。[ 34 ] セイファート銀河は、スペクトルに現れる輝線に基づいて、最初はタイプIまたはタイプIIに分類されました。タイプ Iセイファート銀河のスペクトルは、H I、He I、He IIなどの許容線とO IIIなどのより狭い禁制線の両方を含む広幅線を示します 。また、より狭い許容線もいくつか示しますが、これらの狭い線でさえ、通常の銀河に現れる線よりもはるかに広くなっています。しかし、タイプ IIセイファート銀河のスペクトルは、許容線と禁制線の両方を含む狭い線のみを示します。禁制線は、 量子力学 の選択規則によって通常は許可されない電子遷移 によって発生するスペクトル線ですが、それでも自発的に発生する確率はわずかです。「禁制」という用語は少し誤解を招く可能性があります。なぜなら、それらを引き起こす電子遷移は禁制ではなく、非常に起こりにくいからです。[ 35 ]
NGC 6300は、 南天 の星座である祭壇座にあるII型銀河である。[ 36 ] 場合によっては、スペクトルには広幅と狭幅の両方の許容線が現れるため、タイプ I とタイプ II の中間のタイプ、例えばタイプ 1.5 セイファート銀河に分類されます。これらの銀河の中には、スペクトルがわずか数年でタイプ 1.5 からタイプ II に変化したものもあります。しかし、特徴的な広幅Hα 輝線が消えることは、ほとんど、あるいは全くありません。[ 37 ] タイプI とタイプII セイファート銀河の違いの原因はまだわかっていません。スペクトル線の広幅成分の検出が非常に困難であったため、銀河がタイプ II と識別されたケースがいくつかあります。一部の人は、すべてのタイプII セイファート銀河は実際にはタイプI であり、銀河に対する私たちの角度のために線の広幅成分を検出することは不可能であると考えています。具体的には、タイプI セイファート銀河では、中心のコンパクトな光源をほぼ直接観測するため、銀河の中心にあると考えられている超大質量ブラックホールの周りを移動する広輝線領域の高速雲をサンプリングすることになります。対照的に、タイプII セイファート銀河では、活動核は隠され、雲の広輝線領域からさらに離れた低温の外側領域のみが観測されます。この理論は、セイファート銀河の「統一スキーム」として知られています。[ 38 ] [ 39 ] しかし、この仮説が 2 つのタイプの観測されたすべての違いを説明できるかどうかはまだ明らかではありません。[ 38 ]
II型セイファート銀河 NGC 3081 は、まばゆいばかりの核を特徴とするII型セイファート銀河として知られています 。[ 42 ] タイプIIセイファート銀河は、特徴的な明るい中心部を持ち、赤外線 波長で観測すると明るく見える。[ 43 ] そのスペクトルには、禁制遷移に関連する狭い線と、許容される強い双極子遷移または相互結合遷移に関連する広い線が含まれている。[ 38 ] NGC 3147 は、真のタイプIIセイファート銀河の最有力候補と考えられている 。[ 44 ] 一部のタイプ IIセイファート銀河では、分光偏光法(偏光 成分の分光法)と呼ばれる手法による分析により、タイプI領域が隠されていることが明らかになった。NGC 1068 の場合、塵雲から反射された核の光が測定され、科学者たちは、明るい連続光と広い輝線を持つ核の周囲に、遮蔽する塵のトーラス が存在すると考えるようになった。銀河を横から見ると、核はトーラスの上下にあるガスと塵による反射 を通して間接的に観測される。この反射によって分極が 生じる。[ 45 ]
1.2型、1.5型、1.8型、1.9型セイファート銀河NGC 1275は 、タイプ 1.5のセイファート銀河である。1981年、ドナルド・オスターブロックは タイプ1.5、1.8、1.9という表記を導入した。このサブクラスはスペクトルの光学的な外観に基づいており、数値が大きいサブクラスほど狭線に比べて広線成分が弱い。 [ 46 ] 例えば、タイプ1.9ではHα 線にのみ広線成分が見られ、高次のバルマー線 には見られない。タイプ1.8では、Hα線に比べて非常に弱いものの、 Hβ 線とHα線の両方で非常に弱い広線が検出される。タイプ1.5では、Hα線とHβ線の強度は同程度である。[ 47 ]
その他のセイファート型銀河 メシエ94は、セイファート銀河のような LINER 型核を持つ銀河である。 セイファート銀河のI型から II型( 1.2型から1.9型を含む)への進化に加えて 、セイファート銀河に非常によく似ている、あるいはその亜型とみなせる他のタイプの銀河も存在する。セイファート銀河に非常によく似ているのが、1980年に発見された低電離狭線放射電波銀河(LINER)である。これらの銀河は、弱電離原子または中性原子からの強い輝線を持ち、それに比べて強電離原子からの輝線は比較的弱い。LINERは、低光度セイファート銀河と多くの特徴を共有している。実際、可視光で見ると、宿主銀河の全体的な特徴は区別がつかない。また、どちらも広線放射領域を示すが、LINERの輝線放射領域の密度はセイファート銀河よりも低い。[ 48 ] このような銀河の一例として、おとめ座の M104 があり、ソンブレロ銀河 としても知られています。[ 49 ] LINER とI型セイファート銀河の両方である銀河はNGC 7213 で、他の AGN と比較して比較的近い銀河です。[ 50 ] もう 1 つの非常に興味深いサブクラスは、狭線型 I 型銀河 (NLSy1) で、近年、広範な研究の対象となっています。[ 51 ] これらは、古典的な I 型銀河の広線よりもはるかに狭い線 、急峻な硬 X 線および軟 X 線スペクトル、および強い Fe[II] 放射を持っています。[ 52 ] これらの特性は、NLSy1 銀河が降着率の高い若い AGN であることを示唆しており、比較的小さいが成長している中心ブラックホールの質量を示唆しています。[ 53 ] NLSy1は進化の初期段階にある銀河であるという理論があり、それらと超高光度赤外線銀河または II型銀河との関連性が提案されている。[ 54 ]
進化 活動銀河の大部分は非常に遠く、大きなドップラーシフト を示します。これは、活動銀河が初期宇宙に存在し、宇宙膨張により、非常に高速で 天の川 から遠ざかっていることを示唆しています。クエーサーは最も遠い活動銀河であり、その一部は120億光年離れた場所で観測されています。セイファート銀河はクエーサーよりもはるかに近い場所にあります。[ 55 ] 光には有限の速度があるため、宇宙の遠く離れた場所を見ることは、時間を遡ることと同じです。したがって、遠方の活動銀河核の観測と、近傍宇宙での活動銀河核の少なさは、初期宇宙では活動銀河核がはるかに一般的であったことを示唆しており、[ 56 ] 活動銀河核は銀河進化 の初期段階である可能性があることを示唆しています。これは、大きな赤方偏移で発見されたAGNの局所的(現代)対応物は何であるかという疑問につながります。 NLSy1は、大きな赤方偏移(z > 4) で発見されたクエーサーの小さな赤方偏移の対応天体である可能性があると提案されている。両者は、例えば高い金属量 や類似した輝線パターン(強いFe [II]、弱いO [III])など、多くの類似した特性を持っている。[ 57 ] いくつかの観測では、AGNの核からの放射は球対称ではなく、核はしばしば軸対称を示し、放射は円錐状の領域に逃げていることが示唆されている。これらの観測に基づいて、AGNの異なるクラスを、観測視線に対する向きの違いによって説明するモデルが考案されている。このようなモデルは統一モデルと呼ばれている。統一モデルは、タイプ I銀河とタイプII銀河の違いを、タイプII銀河が遮蔽トーラスに囲まれており、望遠鏡が広輝線領域を見ることができない 結果であると説明している。クエーサーとブレーザーは このモデルに非常に簡単に適合させることができる。[ 58 ] このような統一スキームの主な問題は、なぜ一部のAGNは電波が強く、他のAGNは電波が弱いのかを説明しようとすることである。これらの違いは、中心ブラックホールのスピンの違いによる可能性があると示唆されている。[ 41 ]
例 セイファート銀河の例をいくつか挙げます。
セイファート銀河 メシエ51
セイファート銀河 メシエ88
セイファート銀河ケンタウルス座A
注記 ↑ ブラックホールの 重力F gravは、以下の式を用いて計算できます。 F 重力 = G M BH m p r 2 {\displaystyle F_{\text{grav}}={\frac {GM_{\textrm {BH}}m_{p}}{r^{2}}}} ここで、 G は重力定数 、m p は陽子の質量 、M BH 、r はそれぞれブラックホールの質量と半径である。
球対称性を仮定して恒星の場合と同様に、 外向き放射力F radを導出します。 F ラッド = d p d t = 1 c d E d t = 1 c σ t L 4 π r 2 {\displaystyle F_{\textrm {rad}}={\frac {dp}{dt}}={\frac {1}{c}}{\frac {dE}{dt}}={\frac {1}{c}}\sigma _{t}{\frac {L}{4\pi r^{2}}}} ここで、 p は運動量、t は時間、c は光速 、E はエネルギー、σt は トムソン散乱断面積、L は光度である。
ブラックホールの光度はエディントン光度L Edd より小さくなければならない。 L < L エド {\displaystyle L<L_{\textrm {Edd}}} これは、以下の場合に与えられます。 F ラッド = F 重力 L = 4 π r 2 c σ t F ラッド = 4 π r 2 c σ t F 重力 = 4 π r 2 c σ t ⋅ G M BH m p r 2 = 4 π c G M BH m p σ t = 1.3 × 10 38 M BH M ⊙ e r g / s = 30000 M BH M ⊙ L ⊙ {\displaystyle {\begin{aligned}F_{\textrm {rad}}&=F_{\textrm {grav}}\\L&={\frac {4\pi r^{2}c}{\sigma _{t}}}F_{\text{rad}}={\frac {4\pi r^{2}c}{\sigma _{t}}}F_{\text{grav}}\\&={\frac {4\pi r^{2}c}{\sigma _{t}}}\cdot {\frac {GM_{\text{BH}}m_{p}}{r^{2}}}\\&={\frac {4\pi cGM_{\textrm {BH}}m_{p}}{\sigma _{t}}}\\&=1.3\times 10^{38}{\frac {M_{\textrm \end{aligned} &=30000{\frac {M_{\textrm {BH}}}{M_{\odot }}}L_{\odot }\end{aligned}}} ここで、 M☉は 太陽 の質量、L☉ は 太陽光度である。
したがって、観測された光度(エディントン光度よりも小さい値)から、活動銀河の中心にあるブラックホールの質量のおおよその下限値を推定することができる。この導出方法は広く用いられている近似値であるが、降着円盤の実際の形状を考慮に入れると、結果は古典的な値と大きく異なる場合があることが分かっている。
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外部リンク NASA.govの活動銀河とクエーサー SEDS.orgのセイファート銀河 ESA.intのセイファート銀河