Loading article…
CLEOは、コーネル大学電子蓄積リング（CESR）の汎用粒子検出器であり、検出器を操作する物理学者の共同研究の名前でもあります。CLEOという名前は頭字語ではなく、クレオパトラの短縮形で、CESR（シーザーと発音）に合わせて選ばれました。 [1] CESRは、約10 GeVの質量中心エネルギーで 電子と陽電子を衝突させるように設計された粒子加速器です。加速器のエネルギーは、1977年に9.4 GeVから10.4 GeVの間で最初の3つのボトムクォークユプシロン共鳴が発見される前に選ばれました。 [2] 4番目のΥ共鳴であるΥ(4S)は、B中間子生成の閾値をわずかに上回っていたため、 B中間子生成の研究に最適でした。
CLEOは密閉型の検出器で、そのすべてのバージョンにおいて、ソレノイド磁石内の追跡システム、カロリメータ、粒子識別システム、ミューオン検出器で構成されていました。[3] [4] [5] [6]この検出器は、30年間の寿命の間に5回の主要なアップグレードを受け、検出器の機能をアップグレードし、B中間子の研究に最適化しました。CLEO I検出器は1979年10月にデータ収集を開始し、[7] CLEO-cは2008年3月3日にデータ収集を終了しました。
CLEOは当初、B中間子生成閾値以下のΥ(1–3S)共鳴の特性を測定していた。共同研究チームがB中間子の研究に関心を寄せるようになるにつれ、加速器の使用時間はΥ(4S)に費やされる時間が増えていった。 1980年代後半にCUSB実験が中止されると、CLEOはほとんどの時間をΥ(4S) [8]に費やし、B中間子の多くの重要な特性を測定した。[9] CLEOはB中間子の研究をしながら、 D中間子やタウレプトン の特性も測定し、多くの新しいチャームハドロンを発見した。[10] 2000年代初頭にBaBarおよびBelle Bファクトリーが大量のデータを収集し始めると、CLEOはもはやB中間子の競争力のある測定を行うことができなくなった。[11] CLEOはΥ(1-3S)共鳴を再検討し、その後CLEO-cへの最後のアップグレードを経た。CESRはより低いエネルギーで動作し、CLEOはψ共鳴とD中間子の多くの特性を測定した。CLEOは素粒子物理学の歴史の中で最も長く続いた実験であった。[12] [13]
歴史
提案と建設
コーネル大学は1940年代から一連のシンクロトロンを建設してきた。1970年代に稼働していた10GeVシンクロトロンは多くの実験を行っていたが、SLACの20GeV線形加速器よりもはるかに低いエネルギーで稼働していた。[14] 1974年10月になっても、コーネル大学はシンクロトロンをアップグレードして25GeVのエネルギーに到達できるようにし、新しいシンクロトロンを建設して40GeVに到達する計画を立てていた。[15] 1974年11月のJ/Ψの発見[16] [17]により、電子陽電子衝突型加速器で興味深い物理学を行うことができることが実証された後、コーネル大学は1975年に、既存のシンクロトロントンネルを使用して最大16GeVの質量中心エネルギーで稼働する電子陽電子衝突型加速器の提案を提出した。 16 GeV の加速器は、 SPEAR加速器と PEP およびPETRA加速器の間のエネルギー領域を探索します。 [18] CESR と CLEO は 1977 年に承認され[19]、1979 年までにほぼ完成しました。[20] CLEO は CESR の南端にある大きな実験ホールに建設され、CUSB (コロンビア大学ストーニーブルック校の略) と名付けられたより小さな検出器は北の相互作用領域に建設されました。CESR と CLEO の提案から建設までの間に、フェルミ国立加速器研究所は Υ 共鳴を発見し、3 つもの状態が存在することを示唆しました。[2] Υ(1S) [21] [22]と Υ(2S) [23] [24]は DORIS 加速器で確認されました。CESR が稼働し始めると、まず最初に取り組んだのは Υ を見つけることでした。 CLEOとCUSBはデータ収集を開始してすぐにΥ(1S)を発見し、DORISとの質量差を利用してΥ(2S)を素早く発見した。CESRのより高いビームエネルギーにより、CLEO [25]とCUSB [26]はより質量の大きいΥ(3S)を発見し、Υ(4S)を発見することができた。[27] [28]さらに、Υ(4S)に過剰な電子[29]とミューオン[30]が存在することから、Υ(4S)はB中間子に崩壊したことが示された。CLEOは、検出器のオリジナルのCLEO I構成を使用して60を超える論文を発表した。[31]
CLEOはB中間子の測定において、特にARGUS共同研究との競争に晒されていた。[32] CLEO共同研究は、 DESYのARGUS検出器がCLEOよりも優れているのではないかと懸念し、アップグレードの計画を開始した。改良された検出器は、追跡とdE/dx測定のための新しいドリフトチャンバー、新しいソレノイド磁石内のヨウ化セシウムカロリメーター、飛行時間カウンター、新しいミューオン検出器を使用する予定だった。新しいドリフトチャンバー（DR2）は、他のコンポーネントが準備される前に設置できるように、元のドリフトチャンバーと同じ外半径を持っていた。[32]
CLEOは、CLEO IV構成で2年間データを収集しました。新しいドリフトチャンバー、ドリフトチャンバー内の10層の頂点検出器（VD）、VD内の3層のストローチューブドリフトチャンバーインサート（IV）、および元の極端シャワー検出器の1つに代わるプロトタイプのCsIカロリメータです。[33] CLEO IV時代のハイライトは、チャームのない最終状態への半レプトンB崩壊の観測であり、[34] ARGUSからの同様の観測の3週間以内に提出されました。[35] DR2の設置のためのシャットダウンにより、ARGUSはCLEOに先んじてB混合の観測を行うことができました。これは、対称B実験の中で最も引用された測定でした。[36]
クレオ II
CLEOは1988年4月に停止し、CLEO IIの残りの設置作業を開始し、1989年8月にアップグレードを完了した。[37] 6層のストローチェンバー精密トラッカー（PT）がIVに取って代わり、飛行時間型検出器、CsIカロリメータ、ソレノイド磁石と鉄、ミューオンチェンバーがすべて設置された。これがCLEO IIの検出器構成となる。CLEO II時代には、共同研究チームはフレーバーを変える中性電流崩壊B +,0 → K *+,0 γ [38]とb → s γ [39]を観測した。B中間子が2つのチャームレス中間子に崩壊することもCLEO II中に発見された。[40] [41]これらの崩壊は、K ± π 0などの崩壊でCP対称性の破れを観測できる可能性があるため興味深いものであったが、[42]そのような測定には大量のデータが必要となる。
特定のフレーバー対称最終状態（J/Ψ Kなど）の生成における時間依存非対称性の観察0
秒）は、理論的にも実験的にも、B中間子のCP対称性の破れを検出するより簡単な方法であった。[43] B 0とB 0の崩壊の時間差を測定するには、電子と陽電子のエネルギーが異なる非対称加速器が必要であった。CESRとCLEOは、既存のトンネルに低エネルギーリングを建設し、CLEO II検出器をNSFの資金でアップグレードする提案を提出した。SLACはまた、 DOEの資金でBファクトリーを建設する提案を提出した。最初の設計は1991年に初めて検討されたが、DOEとNSFはどちらの施設を建設するのにも十分な資金がないことに同意し、どちらを建設するかの決定は延期された。提案は1993年に再検討され、今度は両方の施設がDOEの資金を競い合った。1993年10月、BファクトリーはSLACに建設されることが発表された。[44]
Bファクトリーの競争に敗れた後、CESRとCLEOは加速器と検出器をアップグレードする2部構成の計画を進めた。第1段階は1995年5月から10月にかけて行われたCLEO II.V構成へのアップグレードで、 PTをシリコン検出器に置き換え、ドリフトチャンバー内のガス混合物をアルゴン・エタン混合ガスからヘリウム・プロパン混合ガスに変更することが含まれていた。[45]シリコン検出器は優れた頂点分解能を提供し、D 0、D +、D s、τ寿命とD混合を正確に測定できた。ドリフトチャンバーは効率と運動量分解能が優れていた。
クレオIII
アップグレードの第 2 フェーズには、検出器の近くに新しい超伝導四重極子が含まれます。四重極磁石用のスペースを確保するには、VD 検出器と DR2 検出器を交換する必要があります。CLEO-III 構成には、新しいシリコン検出器と粒子識別チャンバーも含まれる予定です。
CLEO IIIのアップグレードでは、ドリフトチャンバーとシリコン検出器が交換され、粒子識別を強化するためにリングイメージングチェレンコフ（RICH ）検出器が追加されました。 [46] CLEO IIIドリフトチャンバー（DR3）は、RICH検出器を収容するためにレバーアームが短くなったにもかかわらず、CLEO II.Vドリフトチャンバーと同じ運動量分解能を達成しました。CLEO IIIエンドプレートの質量も軽減され、エンドキャップカロリメータの分解能が向上しました。[47]
CLEO II.Vは1999年2月にデータ収集を停止した。RICH検出器は1999年6月から設置され、DR3はその後すぐに設置された。シリコン検出器が次に設置される予定だったが、まだ建設中だった。2000年2月にシリコン検出器の設置準備ができるまでエンジニアリングランが行われた。[48] CLEO IIIはΥ(4S)で6 fb −1のデータとΥ(4S)下でさらに2 fb −1のデータを収集した。
高輝度 BaBar実験とBelle実験の出現により、CLEO は B 中間子のほとんどの特性について競争力のある測定を行うことができなくなります。CLEO は、さまざまなボトムおよびチャーム クォーコニア状態とチャーム中間子を研究することを決定しました。このプログラムは、B 中間子閾値以下の Υ 状態を再検討することから始まり、CLEO-III 検出器で収集された最後のデータは Υ(1-3S) 共鳴でした。
CLEO-c
CLEO-c は検出器の最終バージョンであり、チャーム クォークの研究に必要なビーム エネルギーを下げてデータを取得するように最適化されていました。CLEO-c は、予想よりも効率が低かった CLEO III シリコン検出器を、6 層の全立体ドリフト チャンバー (ZD) に置き換えました。CLEO-c は、低運動量荷電粒子の検出を改善するために、ソレノイド マグネットを 1 T の磁場に下げて動作させました。これらのエネルギーでの粒子多重度が低いため、D 中間子を効率的に再構成できました。CLEO-c は、B ファクトリーによる測定の入力として使用される D 中間子の特性を測定しました。また、格子 QCD 計算の検証に役立つ多くのクォーコニア状態も測定しました。
検出器
CLEO のサブ検出器は、荷電粒子の追跡、中性粒子と電子の熱量測定、荷電粒子の種類の識別という 3 つの主なタスクを実行します。
トラッキング
CLEOは荷電粒子の測定を可能にするために常にソレノイド磁石を使用してきました。CLEOの当初の設計では超伝導ソレノイドが必要でしたが、間に合わないことは明らかでした。まず従来の0.42 Tソレノイドが設置され、1981年9月に超伝導磁石に置き換えられました。超伝導コイルは1.2 Tで動作するように設計されていましたが、1.0 Tを超えて動作することはありませんでした。[49] CLEO IIのアップグレード用に新しい磁石が構築され、カロリメータとミューオン検出器の間に配置されました。CLEO-cで磁場が1.0 Tに下げられるまで、1.5 Tで動作しました。
ワイヤーチャンバー
オリジナルのCLEO検出器は3つの独立した追跡チャンバーを使用していました。最も内側のチャンバー（IZ）は、半径9cmから17cmの領域を占める3層の比例ワイヤチャンバーでした。各層には、トラックの方位角を測定するための240本の陽極ワイヤと、トラックのzを測定するための陽極ワイヤの内側と外側にある幅5mmの144本の陰極ストリップフープ（合計864本の陰極ストリップ）がありました。[50]
CLEO I ドリフトチャンバー (DR) は IZ のすぐ外側にあり、半径 17.3 cm から 95 cm の領域を占めていました。これは 11.3 mm × 10.0 mm のセルが 17 層あり、層間は 42.5 mm で、合計 5304 個のセルで構成されていました。センスワイヤの各層にはフィールドワイヤが 2 層ありました。奇数層は軸層で、偶数層は交互ステレオ層でした。[51]
CLEO I の最後の専用追跡チャンバーは、ソレノイド磁石と dE/dx チャンバーの間にある平面外側 Z ドリフトチャンバー (OZ) でした。これは、半径方向に 2.5 cm ずつ離れた 3 つの層で構成されていました。最も内側の層はビームラインに対して垂直で、外側の 2 つの層は最も内側のチャンバーに対して ±10° の位置にあり、方位角追跡情報を提供していました。各オクタントには OZ チャンバーが装備されていました。[52]
元のドリフトチャンバーの代わりに、新しいドリフトチャンバー DR2 が作られました。新しいドリフトチャンバーは、CLEO II のアップグレードの残りの準備が整う前に設置できるように、元のものと同じ外半径を持っていました。DR2 は 51 層の検出器で、000+000 の軸方向/ステレオ層配置でした。DR2 では、センスワイヤーの各層の間にフィールドワイヤーが 1 層しかなく、割り当てられたスペースにさらに多くの層を収めることができました。軸方向センスワイヤーは、元のドリフトチャンバーの左右の曖昧さを解決するために、半セルずつずれていました。チャンバーの内側と外側のフィールド層は、トラックの縦方向の座標を測定するためのカソードストリップでした。DR2 は、トラッキング測定に加えて dE/dx 測定も行えるように設計されていました。[53]
IZ チャンバーは 1984 年に 10 層のドリフト チャンバー (VD) に置き換えられました。1986 年にビームパイプの半径が 7.5 cm から 5.0 cm に縮小されたとき、新たに利用可能になったスペースを占有するために 3 層のストロー チャンバー (IV) が構築されました。IV は CLEO II のアップグレード中に、内半径 3.5 cm の 5 層のストロー チューブに置き換えられました。
CLEO III ドリフトチャンバー (DR3) は、RICH 検出器用のスペースを確保するために小さくなっていますが、CLEO II/II.V ドリフトチャンバーと同様の性能を持つように設計されました。最も内側の 16 層は軸方向で、最も外側の 31 層は交互にステレオ 4 層スーパーレイヤーにグループ化されています。ドリフトチャンバーの外壁には、追加の z 測定を行うために 1 cm 幅のカソードパッドが装備されています。[6]
CLEO用に作られた最後のドリフトチャンバーは、CLEO-cアップグレード用のインナードリフトチャンバーZDでした。6層、全ステレオ層設計により、メインドリフトチャンバーのステレオ層には届かない低運動量トラックの縦方向測定が可能になりました。ステレオ角度が大きく、セルサイズが小さいことを除けば、ZD設計はDR3設計と非常によく似ていました。[54]
シリコン検出器
CLEOはCLEO II.Vアップグレード用に最初のシリコン頂点検出器を製作した。シリコン検出器は3層構造で、八分儀状に配列されている。最内層は半径2.4cm、最外層は半径4.7cmである。合計96枚のシリコンウェーハが使用され、合計26208個の読み出しチャンネルがあった。[55]
CLEO III のアップグレードには、新しい 4 層の両面シリコン頂点検出器が含まれていました。これは、r-φ 側で 50 マイクロメートルのストリップ ピッチ、z 側で 100 マイクロメートルのピッチを持つ 447 枚の同一の 1 インチ × 2 インチ ウェーハで作られていました。シリコン検出器は設置後に 85% の効率を達成しましたが、すぐに大きな非効率性に悩まされるようになりました。非効率性はウェーハ上のほぼ半円形の領域で発見されました。[56]シリコン検出器は、その性能の低さ、頂点検出機能の必要性の低下、およびビームパイプ付近の材料を最小限に抑えたいという要望により、CLEO-c に置き換えられました。[57]
熱量測定
CLEO I には 3 つの独立したカロリメータがありました。すべて、鉛のシートが挟まれた比例管の層を使用していました。オクタントシャワー検出器は、各オクタントの飛行時間検出器の外側にありました。各オクタント検出器には、ビームパイプに平行と垂直が交互になった 44 層の比例管がありました。配線はまとめて配線され、読み出しチャネルの数を減らして合計 774 の配線がありました。[58]オクタントエンドシャワー検出器は、dE/dx チャンバーの両端に配置された 16 層のデバイスでした。層は、方位角、正のステレオ、方位角、負のステレオのパターンに従っていました。ステレオワイヤは、検出器の傾斜した側面と平行でした。層は、オクタントシャワー検出器と同様の方法でまとめて配線されました。[59]ポールチップシャワー検出器は、ドリフトチャンバーの端と磁石フラックスリターンのポールチップの間に配置されました。ポール先端シャワー検出器は21層で、垂直、+120°、-120°の層の7つのグループで構成されていました。各側面のシャワー検出器は、ビームパイプにアクセスできるように2つの半分に分かれて構築されました。[60]
CLEO II のアップグレード中に、カロリメトリーが大幅に改善されました。新しい電磁カロリメータでは、タリウムをドープした 7784 個の CsI 結晶が使用されました。各結晶の深さは約 30 cm で、面のサイズは 5 cm × 5 cm でした。カロリメータの中央領域は、ドリフト チャンバーとソレノイド マグネットの間に配置された円筒形で、ドリフト チャンバーの両端に 2 つのエンドキャップ カロリメータが配置されました。エンドキャップ内の結晶は、ビーム ラインと平行に配置されていました。中央カロリメータ内の結晶は、隣接する結晶の間を通過する粒子による非効率性を回避するために、相互作用点から縦方向と横方向の両方に数センチメートルずれた点に面していました。[61]カロリメータは主に光子または電子のエネルギーを測定しましたが、反中性子の検出にも使用されました。[62] CLEO-II から CLEO-c までのすべてのバージョンの検出器で、CsI カロリメータが使用されました。
粒子識別
CLEO では、電子、パイオン、ミューオン、カオン、陽子という 5 種類の長寿命荷電粒子が生成されます。これらの各種類を適切に識別することで、検出器の機能が大幅に向上します。粒子の識別は、専用のサブ検出器とカロリメータおよびドリフト チャンバーの両方によって行われました。
CLEO検出器の外側部分は、主に荷電粒子の識別専用の独立したオクタントに分割されていました。[63]粒子識別のための技術の選択については明確なコンセンサスが得られなかったため、2つのオクタントにdE/dx電離箱が装備され、2つのオクタントに高圧ガスチェレンコフ検出器が装備され、4つのオクタントに低圧ガスチェレンコフ検出器が装備されました。[64] dE/dxシステムは、優れた粒子識別性能を実証し、追跡に役立ったため、1981年9月には8つのオクタントすべてにdE/dxチャンバーが装備されました。[65] [66] dE/dxチャンバーは、マルチワイヤ比例チャンバー（MWPC）を通過する荷電粒子のイオン化を測定しました。[63] : 17 各dE/dxオクタントは124個の個別のモジュールで構成され、各モジュールには117本のワイヤが含まれていました。読み出しチャンネルの数を最小限に抑えるために、10個のモジュールのグループがまとめられました。最初の2つと最後の2つのモジュールには計器が装備されていなかったため、各オクタントには12個のセルがありました。[63] : 33
飛行時間検出器はdE/dxチャンバーのすぐ外に設置されていた。この検出器は荷電粒子の速度を測定し、追跡チャンバーからの運動量測定値と比較することで荷電粒子を識別した。シンチレーションバーはビームラインと平行に配置され、オクタントの半分ごとに6本のバーがあった。各オクタントの半分の6本のバーは、計測されていない領域がないように重なり合っていた。シンチレーション光子は光電子増倍管によって検出された。各バーは2.03 m × 0.312 m × 0.025 mであった。[67]
CLEO I ミューオンドリフトチェンバーは最も外側の検出器でした。CLEO の両端の磁石鉄の外側には 2 層のミューオン検出器がありました。バレル領域には 15 cm と 30 cm の磁石鉄の後に 2 層のミューオンチェンバーがありました。ミューオン検出器は 4 から 10 放射線長の深さにあり、少なくとも 1-2 GeV のエネルギーを持つミューオンに反応します。磁石ヨークの重量は 580 トン、検出器の各コーナーにある 4 つの可動カートの重量はそれぞれ 240 トンで、合計 1540 トンでした。[68]
CLEO II はドリフトチャンバーとカロリメータの間に飛行時間検出器を使用していました。1 つはバレル領域に、もう 1 つはエンドキャップ領域にあります。バレル領域は 64 本の Bicron バーで構成され、光ガイドが磁場領域外の光電子増倍管につながっています。同様のシステムがエンドキャップ領域をカバーしていました。TOF システムのタイミング分解能は 150 cm でした。中央とエンドキャップの TOF 検出器を組み合わせると、立体角の 97% をカバーしました。[4]
CLEO I ミューオン検出器は相互作用領域から十分離れていたため、飛行中のパイオンとカオンの崩壊が大きな背景となっていた。[32] CLEO II 検出器は構造がコンパクトになったため、ミューオン検出器を相互作用点に近づけることが可能になった。3 層のミューオン検出器が鉄吸収体の層の後ろに配置されていた。ストリーマーカウンターは各端から読み取られ、z 位置が決定された。[4]
CLEO III のアップグレードには、専用の粒子識別サブ検出器である RICH サブ検出器の追加が含まれていました。RICH 検出器は、ドリフト チャンバーとカロリメータの間の半径方向に 20 cm 未満、放射長の 12% 未満である必要がありました。RICH 検出器は、荷電粒子のチェレンコフ放射を使用してその速度を測定します。追跡検出器からの運動量測定と組み合わせることで、粒子の質量、つまりその正体を判定できます。荷電粒子は、LiF ウィンドウを通過するときにチェレンコフ光を生成します。RICH の放射体は、30 個の LiF 結晶からなる 14 個のリングで構成され、中央の 4 つのリングは、チェレンコフ光子の全反射を防ぐために鋸歯状のパターンになっています。光子は窒素膨張容積を通過し、円錐角を正確に判定できます。光子は、メタンとトリエチルアミンの混合ガスを含むマルチワイヤ チャンバー内の 7.5 mm × 8.0 mm のカソード パッドによって検出されました。[46]
物理学プログラム
CLEOはPhysical Review Letters [69]に200本以上の論文を、 Physical Review [ 70]に180本以上の論文を発表している。包括的[39]および排他的[38] b → s γの報告は、どちらも500回以上引用されている。[71] b物理は通常CLEOの最優先事項であったが、共同研究は素粒子物理学の幅広い分野にわたる測定を行ってきた。
B中間子
CLEO の最も引用されている論文は、フレーバーを変える中性カレント崩壊 b→sγの最初の測定を報告した。 [39]この測定は標準モデルとよく一致し、荷電ヒッグスや異常な WWγ 結合など、標準モデルを超える多くの提案に重要な制限を課した。類似の排他的崩壊 B +,0 → K *+,0 γ も測定された。[38] CLEO と ARGUS は、包括的なチャームレス半レプトン B 中間子崩壊のほぼ同時測定を報告し、CKM 行列要素 |V ub |の非ゼロ値を直接確立した。 [34] [35]排他的チャームレス半レプトン B 中間子崩壊は、6 年後に CLEO によってモード B → πlν、ρlν、[72]で初めて観測され、|V ub |を決定するために使用された。[73] [74] [75] [76] CLEO は多くのハドロン類縁体も発見しました: B +,0 → K(892) + π −、[77] φ K (*)、[78] K + π 0、 K 0 π 0、 π + π −、[79] π + ρ 0、 π + ρ −、 π + ω [80] η K *、[81] η' K [82]および K 0 π +、K + π −。[41]これらの魅力のないハドロン崩壊モードは CP の破れを調査することができ、ユニタリティー三角形の角度 α と γ に敏感です。最後に、CLEOはB中間子の多くの排他的チャーム崩壊を観測したが、その中には|V cb |に敏感なものもいくつか含まれている：B→ D (*) K *−、[83] B 0 → D *0 π 0 [84] B→ Λ+
はp π − , Λ+
はp π + π −、[85] B 0 → D *0 π + π + π − π −、[86] B 0 → D * ρ′ −、[87] B 0 → D *− p p π +、 D *− p n、[62] B→ J/Ψ φ K、[88] B 0 → D *+ D *−、[89]および B + → D 0 K +。[90]
チャームハドロン
CLEOは主にΥ(4S)付近でB中間子を研究したが、チャームハドロンを研究するための実験とも競合した。CLEOによるチャームハドロンの特性の最初の測定はD sの観測であった。[91] CLEOは1970±7 MeVの質量を測定したが、これは2030±60 MeV [92]および2020±10 MeVでの以前の観測よりもかなり低いものであった。[93] CLEOはD sJ (2573) [94]およびD sJ (2463)を発見した。[95] CLEOは二重カビボ抑制崩壊D 0 → K + π −を測定した最初の実験であり、[96] CLEOはいくつかの崩壊モードでD 0,+のダリッツ解析を行った。[97] [98] [99] [100] [101] [102] CLEOはD * (2010) + を研究し、その幅の初めての測定とD * -D 0質量差の最も正確な測定を行った。[103] CLEO-cは、包括チャネル、[104] [105] μ + ν μ、[106]半レプトン崩壊、[107] [108]ハドロン崩壊におけるD中間子の分岐比の最も正確な測定の多くを行った。[109] [110] [111]これらの分岐比は、BaBarとBelleでのB中間子測定の重要な入力である。 CLEOは、純粋にレプトン崩壊Dを初めて観測した。 +
s→μ + ν [112]は崩壊定数 f D sの実験的測定値を提供した。CLEO -c は f D + [106]と f D sの最も正確な測定を行った。[103]これらの崩壊定数は、B 混合などの他の測定値の解釈に重要な入力となる。[113]その他の D+
sCLEOによって発見された崩壊モードはp n、[114] ωπ +、[115] η ρ +、η'ρ +、φρ +、[116] η π +、η'π +、[117]および φ l ν である。[118] CLEOは多くのチャームバリオンを発見し、多くのチャームバリオンの崩壊モードの測定を発見または改善した。2005年にBaBarとBelleが新しいチャームバリオンを発見し始める前に、CLEOは既知の20のチャームバリオンのうち13を発見していた：Ξ0
秒, [119] Ξ0,+
c（2790）、[120] Ξ0,+
c（2815）、[121] Ξ'0,+
c、[122] Σ0,+,++
c（2520）、[123] [124] Ξ+
は（2645）、[125] Ξ0
秒（2645）、[126]およびΛ+
は（2593）。[127] CLEOで発見されたチャームド重粒子の崩壊モードはΩ0
秒→ Ω − e + ν e ; [128] Λ+
は→ p K 0 η、Ληπ +、Σ + η、Σ *+ η、Λ K 0 K +、[129] Σ + π 0、Σ + ω、[130] Λπ + π + π − π 0、Λωπ + ; [131]とΞ+
は→Ξ 0 e + ν e . [132]
クアルコニウム
クォークニウム状態は、格子QCDと非相対論的QCDの計算のための実験的入力を提供する。CLEOはCUSBとCUSB-II実験の最後までΥ系を研究し、[133]その後CLEO III検出器でΥ系に戻った。CLEO-cはより低質量のψ状態を研究した。CLEO [25]とCUSB [26]は最初の3つのΥ状態の観測を報告した最初の論文を連続して発表した。Υ(3S) [134]の初期の主張は、3つの成分を持つ1つのピークの適合に依存していた。CLEOとCUSBによる3つの十分に離れたピークの観測は、Υ(3S)の存在について残っていた疑問を払拭した。Υ(4S)はその後まもなくCLEO [25]とCUSB [28]によって発見され、その大きな崩壊幅のためにB中間子に崩壊すると解釈された。Υ(4S)における電子[29]とミューオン[30]の過剰は弱い崩壊の存在を実証し、Υ(4S)がB中間子に崩壊するという解釈を裏付けた。CLEO [135]とCUSB [136]は後にΥ(5S)とΥ(6S)状態の存在を報告した。
CLEO IからCLEO IIまで、Υ物理学においては主にCUSB、クリスタルボール、ARGUS実験との大きな競争がありました。しかしCLEOは、τ + τ −、[137] J/Ψ X [138]およびγ X X（X = π +、π 0、 [139] 2π +、π + K +、π + p、2K + 、3π +、2π + K +、および2π + p）など、数多くのΥ(1S)崩壊を観測することができました。[ 140 ]放射崩壊はグルーボールの生成に敏感です。
CLEOはCLEO III時代の終わりに、Υ(1-3S)共鳴に関するより多くのデータを収集しました。CLEO IIIは、Υ(1D)状態[141] 、χb1,2 ( 2P)→ωΥ(1S)遷移[142]、Υ(3S)→τ + τ−崩壊[143]などを発見しました。
CLEO-cはチャーモニウム状態の多くの特性を測定した。注目すべきものとしては、η c 'の確認、[ 144] Y(4260)の確認、[145] ψ(2S)の擬スカラーベクトル崩壊、[146] ψ(2S)→J/ψ崩壊、[147] ψ(2S)の13の新しいハドロン崩壊の観測、[148] h c ( 1 P 1 )の観測、[149] [150]およびψ(2S)→J/ψ崩壊におけるηの質量[151]と分岐分率[152]の測定などがある。
タウレプトン
CLEO は τ の 6 つの崩壊モードを発見しました。
- τ → K − π 0 ν τ , [153] [154]
- e − ν τ ν e γ, [155]
- π − π − π + η ν τ、 π − π 0 π 0 η ν τ、 f 1 π ν τ、[156]
- K − η ν τ [157]および K − ων τ。[158]
CLEOはτの寿命を3回測定しました[159] [160] [161]。その精度は当時の他のどの測定とも同等かそれ以上でした。CLEOはτの質量も2回測定しました。[162] [163] CLEOはντの質量に数回制限を設けましたが、CLEOの制限は決して最も厳しいものではありませんでした。[163] [164] [165] [166] [167] CLEOによるミシェルパラメータの測定[168]は当時としては最も正確であり、多くの場合かなりの差をつけて測定されました。
その他の測定
CLEOは、電子と陽電子の両方が光子を放射する2光子物理学を研究してきました。2つの光子は相互作用してベクトル中間子またはハドロン-反ハドロン対を生成します。CLEOはベクトル中間子過程[169] [170] [171] [144] [172] [173]とハドロン-反ハドロン過程[ 174] [175] [176]の両方の測定結果を発表しました。
CLEOは、ハドロン断面積比を測定するために、7 GeVから10 GeVの間の質量中心エネルギーのエネルギースキャンを実行しました。[177] CLEOは、Q 2 > 4 GeV 2を超えるπ +およびK +電磁形状因子の最初の測定を行いました。[178]
最後に、CLEOはヒッグス粒子と標準粒子を超える粒子の探索を行ってきました：ヒッグス粒子、[179] [180]アクシオン、[181]磁気単極子、[182]ニュートラリーノ、[183] 分数荷電粒子、[184]ボトムスクォーク、[185]ファミロン[186] 。
コラボレーション
CESRの南相互作用領域用の検出器の初期設計は1975年に始まりました。ハーバード大学、シラキュース大学、ロチェスター大学の物理学者はコーネル大学のシンクロトロンで働いていたため、コーネル大学の協力者として自然な選択でした。彼らにラトガース大学とヴァンダービルト大学のグループ、およびルモイン大学とイサカ大学の協力者が加わりました。[187]共同研究に加わった他の機関には、検出器コンポーネントの責任が割り当てられました。コーネル大学は、磁石の内側、磁石の外側、および磁石自体の検出器の部分の開発を監督する物理学者を任命しました。[188]共同研究の構造は、SLACの物理学者が加速器と検出器、およびコンピューティングと機械設備にアクセスできるため、操作を支配していると考えられていたSLACの欠点を回避するように設計されました。[189]共同研究者は自由に分析を行うことができ、結果の出版承認は共同研究全体の投票によって行われた。スポークスマン（後にスポークスパーソン）も共同研究全体の投票によって選出され、大学院生も含まれていた。[190]共同研究の他の役員は分析コーディネーターと実行マネージャーで、後にソフトウェアコーディネーターも加わった。[191]
最初のCLEO論文には、8つの機関から73人の著者が名を連ねた。[27]コーネル大学、シラキュース大学、ロチェスター大学は、 CLEOの歴史全体を通じてメンバーであり、42の機関が一時期CLEOのメンバーであった。[192] [193]この共同研究は、1996年に212人の会員で最大となり、[194]その後、共同研究者はBaBar実験とBelle実験に移った。[195] CLEO論文に登場した著者の最大数は226人であった。 [196] [197] CLEOがデータ収集を停止した頃に発表された論文には、123人の著者がいた。[198]
注記
- ^ バーケルマン (2004) p. 24
- ^ ab Herb, S.; et al. (1977). 「400 GeV 陽子–原子核衝突における 9.5 GeV での二ミューオン共鳴の観測」. Physical Review Letters . 39 (5): 252–255. Bibcode :1977PhRvL..39..252H. doi :10.1103/PhysRevLett.39.252. OSTI 1155396.
- ^ クレオ・イ・ニム
- ^ abc CLEO II NIM
- ^ Hopman, P.; et al. (1996). 「CLEO III用シリコンマイクロストリップ検出器設計の最適化」.核物理学研究セクションAにおける計測機器と方法. 383 (1): 98–103. Bibcode :1996NIMPA.383...98H. doi : 10.1016/S0168-9002(96)00662-6 .
- ^ ab Peterson, D. ( 1998). 「CLEOIII追跡システムの構築：シリコン頂点検出器とドリフトチャンバー」。核物理学研究セクションAの核計測および方法。409 （1–3）：204–209。Bibcode ：1998NIMPA.409..204P。doi ： 10.1016/S0168-9002（98）00078-3。
- ^ バーケルマン (2004) p. 30
- ^ バーケルマン (2004) p. 71
- ^ バーケルマン (2004) 142-146 ページ
- ^ バーケルマン (2004) 136-141 ページ
- ^ バーケルマン (2004) p. 116
- ^ Honscheid, K. 「CESR と CLEO」（PDF）。Jaros, JA、Peskin, ME（編）。第 19 回高エネルギー光子およびレプトン相互作用国際シンポジウム LP99 の議事録。3～11 ページ。
- ^ バーケルマン (2004) p.96
- ^ バーケルマン (2004) p. 13
- ^ AIP 研究 p. 104
- ^ Augustin, J.; et al. (1974). 「e+e−消滅における狭い共鳴の発見」. Physical Review Letters . 33 (23): 1406–1408. Bibcode :1974PhRvL..33.1406A. doi : 10.1103/PhysRevLett.33.1406 .
- ^ Aubert, J.; et al. (1974). 「重粒子Jの実験的観測」. Physical Review Letters . 33 (23): 1404–1406. Bibcode :1974PhRvL..33.1404A. doi : 10.1103/PhysRevLett.33.1404 .
- ^ バーケルマン (2004) p. 19
- ^ バーケルマン (2004) p. 26
- ^ バーケルマン (2004) p. 28
- ^ Berger, C.; et al. (1978). 「9.46 GeV でのe + e −消滅で形成される狭い共鳴の観測」. Physics Letters B. 76 ( 2): 243–245. Bibcode :1978PhLB...76..243B. doi :10.1016/0370-2693(78)90287-3.
- ^ Darden, C.; et al. (1978). 「電子-陽電子消滅における9.46 GeVでの狭い共鳴の観測」Physics Letters B . 76 (2): 246–248. Bibcode :1978PhLB...76..246D. doi :10.1016/0370-2693(78)90288-5.
- ^ Bienlein, J.; et al. (1978). 「e + e −消滅における10.02 GeVでの狭い共鳴の観測」. Physics Letters B. 78 ( 2–3): 360–363. Bibcode :1978PhLB...78..360B. doi :10.1016/0370-2693(78)90040-0.
- ^ Darden, C.; et al. (1978). 「電子–陽電子消滅における10.01 GeVでの狭い共鳴の証拠」Physics Letters B . 78 (2–3): 364–365. Bibcode :1978PhLB...78..364D. doi :10.1016/0370-2693(78)90041-2.
- ^ abc Andrews, D.; et al. (1980). 「3つのユプシロン状態の観測」. Physical Review Letters . 44 (17): 1108–1111. Bibcode :1980PhRvL..44.1108A. doi :10.1103/PhysRevLett.44.1108.
- ^ ab Böhringer, T.; et al. (1980). 「 コーネル電子ストレージリングにおけるϒ、 ϒ ′、 ϒ "の観測」. Physical Review Letters . 44 (17): 1111–1114. Bibcode :1980PhRvL..44.1111B. doi :10.1103/PhysRevLett.44.1111.
- ^ ab Andrews, D.; et al. (1980). 「e + e −消滅における第4ウプシロン状態の観測」. Physical Review Letters . 45 (4): 219–221. Bibcode :1980PhRvL..45..219A. doi :10.1103/PhysRevLett.45.219.
- ^ ab Finocchiaro, G.; et al. (1980). 「 コーネル電子ストレージリングにおけるϒ “′の観測」. Physical Review Letters . 45 (4): 222–225. Bibcode :1980PhRvL..45..222F. doi :10.1103/PhysRevLett.45.222.
- ^ ab Mueller, JJ; et al. (1981). 「Υ(2S)→π + π − +Υ(1S) の分岐の測定」. Physical Review Letters . 46 (18): 1181. Bibcode :1981PhRvL..46.1181M. doi :10.1103/PhysRevLett.46.1181.
- ^ ab Chadwick, K.; et al. (1981). 「b フレーバーハドロンの単一ミューオンおよび二重ミューオン最終状態への崩壊」Physical Review Letters . 46 (2): 88–91. Bibcode :1981PhRvL..46...88C. doi :10.1103/PhysRevLett.46.88.
- ^ バーケルマン (2004) 134-146 ページ
- ^ abc バーケルマン (2004) p. 56
- ^ バーケルマン (2004) p.57
- ^ ab Fulton, R.; et al. (1990). 「B中間子の半レプトン崩壊による非チャーム最終状態への観測」. Physical Review Letters . 64 (1): 16–20. Bibcode :1990PhRvL..64...16F. doi :10.1103/PhysRevLett.64.16. hdl : 1808/1455 . PMID 10041262.
- ^ ab Albrecht, H.; et al. (1991). 「半レプトンb→u崩壊の再構築」Physics Letters B . 255 (2): 297–304. Bibcode :1991PhLB..255..297A. doi :10.1016/0370-2693(91)90251-K.
- ^ Albrecht, H.; et al. (1987). 「B 0 – B 0混合の観察」. Physics Letters B. 192 ( 1–2): 245–252. Bibcode :1987PhLB..192..245A. doi :10.1016/0370-2693(87)91177-4.
- ^ バーケルマン (2004) p. 66
- ^ abc Ammar, R.; et al. (1993). 「ペンギンダイアグラム崩壊の証拠: B→K*(892)γの最初の観測」. Physical Review Letters . 71 (5): 674–678. Bibcode :1993PhRvL..71..674A. doi :10.1103/PhysRevLett.71.674. hdl : 1808/1476 . PMID 10055338.
- ^ abc Alam, M.; et al. (1995). 「包括的放射ペンギン崩壊 b→sγ の速度の最初の測定」. Physical Review Letters . 74 (15): 2885–2889. Bibcode :1995PhRvL..74.2885A. doi :10.1103/PhysRevLett.74.2885. PMID 10058050.
- ^ Battle, M.; et al. (1993). 「2つのチャームレス中間子へのB0崩壊の観測」. Physical Review Letters . 71 (24): 3922–3926. Bibcode :1993PhRvL..71.3922B. doi :10.1103/PhysRevLett.71.3922. hdl : 1808/1470 . PMID 10055109.
- ^ ab Godang, R.; et al. (1998). 「Ka中間子とP中間子への排他的2体B崩壊の観測」. Physical Review Letters . 80 (16): 3456–3460. arXiv : hep-ex/9711010 . Bibcode :1998PhRvL..80.3456G. doi :10.1103/PhysRevLett.80.3456.
- ^ Neubert, M. (1996). 「B崩壊とCP対称性の破れ」. International Journal of Modern Physics A. 11 ( 23): 4173–4240. arXiv : hep-ph/9604412 . Bibcode :1996IJMPA..11.4173N. doi :10.1142/S0217751X96001966. S2CID 1098172.
- ^ Carter, AB; Sanda, AI (1981). 「B中間子崩壊におけるCP対称性の破れ」. Physical Review D. 23 ( 7): 1567–1579. Bibcode :1981PhRvD..23.1567C. doi :10.1103/PhysRevD.23.1567.
- ^ バーケルマン (2004) p.82-85
- ^ バーケルマン (2004) p.93
- ^ ab Artuso, M.; et al. (2005). 「CLEO RICH検出器」.核物理学研究における計測と方法セクションA. 554 ( 1–3): 147–194. arXiv : physics/0506132 . Bibcode :2005NIMPA.554..147A. doi :10.1016/j.nima.2005.07.056. S2CID 15607353.
- ^ イエローブックp. 155
- ^ バーケルマン (2004) p. 100
- ^ Andrews, D.; et al. (1982). 「衝突ビーム実験用の超伝導ソレノイド」.極低温工学の進歩. 27 : 143.
- ^ クレオ・イ・ニム p. 53
- ^ クレオ・イ・ニム p. 51
- ^ クレオ・イ・ニム p. 67
- ^ Cassel, D.; et al. (1986). 「CLEO II ドリフトチャンバーの設計と構築」.核物理学研究セクション A における計測と方法. 252 (2–3): 325–330. Bibcode :1986NIMPA.252..325C. doi :10.1016/0168-9002(86)91201-5.
- ^ イエローブック
- ^ Ross, W. (1997). 「CLEO II.Vシリコンバーテックス検出器」.核物理学研究セクションAにおける計測機器と方法. 386 (1): 32–36. Bibcode :1997NIMPA.386...32R. doi :10.1016/S0168-9002(96)01092-3.
- ^ Vontoerne, E.; et al. (2003). 「CLEO III シリコントラッカーの現状」.核物理学研究セクション A における計測機器と方法. 511 (1–2): 11–15. Bibcode :2003NIMPA.511...11V. doi :10.1016/S0168-9002(03)01740-6.
- ^ イエローブック159ページ
- ^ CLEO I NIM、62ページ
- ^ CLEO I NIM、64ページ
- ^ CLEO I NIM、63ページ
- ^ Blucher, E.; et al. (1986). 「電磁カロリメータ用セシウムヨウ化物結晶のテスト」.核物理学研究セクションAにおける計測機器と方法. 249 (2–3): 201–227. Bibcode :1986NIMPA.249..201B. doi :10.1016/0168-9002(86)90669-8.
- ^ ab Anderson, S.; et al. (2001). 「B 0 → D *− p p π +およびB 0 → D *− p nの崩壊の初めての観測」。Physical Review Letters。86 ( 13): 2732–2736。arXiv : hep-ex/0009011。Bibcode : 2001PhRvL..86.2732A。doi : 10.1103/PhysRevLett.86.2732。PMID 11290026。S2CID 37306280 。
- ^ abc Ehrlich, R.; et al. (1983). 「イオン化測定による粒子識別：CLEO dE/dxシステムの説明」.核物理学研究における計測と方法. 211 (1): 17–45. Bibcode :1983NIMPR.211...17E. doi :10.1016/0167-5087(83)90555-0.
- ^ バーケルマン (2004)p. 23
- ^ バーケルマン (2004) p.55
- ^ クレオ・イ・ニム p. 65
- ^ クレオ・イ・ニム p. 59
- ^ クレオ・イ・ニム p. 66
- ^ SPIRES PRL カウント
- ^ SPIRES PRD カウント
- ^ SPIRES 引用数
- ^ Alexander, J.; et al. (1996). 「B→πℓν および B→ρ(ω)ℓν 分岐率の初めての測定」. Physical Review Letters . 77 (25): 5000–5004. Bibcode :1996PhRvL..77.5000A. doi :10.1103/PhysRevLett.77.5000. PMID 10062690.
- ^ Behrens, B.; et al. (2000). 「B→ρℓν崩壊と|V ub |の測定」. Physical Review D. 61 ( 5): 052001. arXiv : hep-ex/9905056 . Bibcode :2000PhRvD..61e2001B. doi :10.1103/PhysRevD.61.052001.
- ^ Bornheim, A.; et al. (2002). 「包括的半レプトン B 崩壊による |V ub | の改良測定」. Physical Review Letters . 88 (23): 231803. arXiv : hep-ex/0202019 . Bibcode :2002PhRvL..88w1803B. doi :10.1103/PhysRevLett.88.231803. PMID 12059353. S2CID 248400750.
- ^ Adam, N.; et al. (2007). 「排他的チャームレス半レプトン B 崩壊と |V ub | の研究」. Physical Review Letters . 99 (4): 041802. arXiv : hep-ex/0703041 . Bibcode :2007PhRvL..99d1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.99.041802. PMID 17678351. S2CID 29808501.
- ^ Asner, D.; et al. (2007). 「CLEO における排他的チャームレス半レプトン B 崩壊と |V ub | の抽出に関する研究」Physical Review D . 76 (1): 012007. arXiv : hep-ex/0703042 . Bibcode :2007PhRvD..76a2007A. doi :10.1103/PhysRevD.76.012007. S2CID 53466500.
- ^ Eckhart, E.; et al. (2002). 「BからKまでの観測
0
秒π + π −および B から K *± π ∓ の証拠" 。Physical Review Letters。89 ( 25 ) : 251801。arXiv : hep -ex/0206024。Bibcode : 2002PhRvL..89y1801E。doi : 10.1103 /PhysRevLett.89.251801。PMID 12484873。S2CID 118596678 。 - ^ Briere, R.; et al. (2001). 「B→ φ K と B→ φ K *の観測」. Physical Review Letters . 86 (17): 3718–3721. arXiv : hep-ex/0101032 . Bibcode :2001PhRvL..86.3718B. doi :10.1103/PhysRevLett.86.3718. PMID 11329307.
- ^ Cronin-Hennessy, D.; et al. (2000). 「2体B粒子のカオンとパイオンへの崩壊の研究：B→π + π − 、 B→ K ± π 0、およびB→ K 0 π 0崩壊の観測」。arXiv ：hep-ex/0001010。
- ^ Jessop, C.; et al. (2000). 「チャームレスハドロンB中間子の擬スカラーベクトル最終状態への崩壊の研究」. Physical Review Letters . 85 (14): 2881–2885. arXiv : hep-ex/0006008 . Bibcode :2000PhRvL..85.2881J. doi :10.1103/PhysRevLett.85.2881. PMID 11005959. S2CID 12584275.
- ^ Richichi, S.; et al. (2000). 「 2体B中間子のηおよびη′への崩壊：B→η K *の観測」。Physical Review Letters。85 ( 3 ) : 520–524。arXiv : hep-ex/9912059。Bibcode : 2000PhRvL..85..520R。doi : 10.1103/PhysRevLett.85.520。PMID 10991330。S2CID 10355681 。
- ^ Behrens, BH; et al. (1998). 「2体B中間子のηおよびη′への崩壊：B→η′Kの観測」. Physical Review Letters . 80 (17): 3710–3714. arXiv : hep-ex/9801012 . Bibcode :1998PhRvL..80.3710B. doi :10.1103/PhysRevLett.80.3710.
- ^ Mahapatra, R.; et al. (2002). 「排他的 B → D * K *−崩壊の観測」. Physical Review Letters . 88 (10): 101803. arXiv : hep-ex/0112033 . Bibcode :2002PhRvL..88j1803M. doi :10.1103/PhysRevLett.88.101803. PMID 11909343. S2CID 35762450.
- ^ Coan, T.; et al. (2002). 「B 0 → D 0 π 0およびB 0 → D *0 π 0の観測」. Physical Review Letters . 88 (6): 062001. arXiv : hep-ex/0110055 . Bibcode :2002PhRvL..88f2001C. doi :10.1103/PhysRevLett.88.062001. PMID 11863797.
- ^ Fu, X.; et al. (1997). 「チャームドバリオンを含む最終状態への排他的B崩壊の観測」. Physical Review Letters . 79 (17): 3125–3129. Bibcode :1997PhRvL..79.3125F. doi :10.1103/PhysRevLett.79.3125.
- ^ エドワーズ、KW;他。 （2002年）。 「 B 0 → D *0 π + π + π − π −崩壊の最初の観測」。物理的レビュー D . 65 (1): 012002.arXiv : hep -ex/0105071。Bibcode :2001PhRvD..65a2002E。土井：10.1103/PhysRevD.65.012002。S2CID 119498057。
- ^ Alexander, JP; et al. (2001). 「B → D * ρ′, ρ′ → ω π −の最初の観測」. Physical Review D. 64 ( 9): 092001. arXiv : hep-ex/0103021 . Bibcode :2001PhRvD..64i2001A. doi :10.1103/PhysRevD.64.092001. S2CID 197457512.
- ^ Anastassov, A.; et al. (2000). 「B → J/ψ φ K 崩壊の初めての観測」. Physical Review Letters . 84 (7): 1393–1397. arXiv : hep-ex/9908014 . Bibcode :2000PhRvL..84.1393A. doi :10.1103/PhysRevLett.84.1393. PMID 11017526. S2CID 10439346.
- ^ Artuso, M.; et al. (1999). 「B 0 → D *+ D *−崩壊の初めての観測」. Physical Review Letters . 82 (15): 3020–3024. arXiv : hep-ex/9811027 . Bibcode :1999PhRvL..82.3020A. doi :10.1103/PhysRevLett.82.3020.
- ^ Athanas, M.; et al. (1998). 「カビボ抑制崩壊 B + → D 0 K +の初観測」. Physical Review Letters . 80 (25): 5493–5497. arXiv : hep-ex/9802023 . Bibcode :1998PhRvL..80.5493A. doi :10.1103/PhysRevLett.80.5493. S2CID 10431655.
- ^ Chen, A.; et al. (1983). 「1970 MeV での F 中間子の証拠」. Physical Review Letters . 51 (8): 634–637. Bibcode :1983PhRvL..51..634C. doi :10.1103/PhysRevLett.51.634.
- ^ Brandelik, R. (1979). 「F中間子の生成特性」. Physics Letters B. 80 ( 4–5): 412–418. Bibcode :1979PhLB...80..412B. doi :10.1016/0370-2693(79)91203-6.
- ^ Aston, D. (1981). 「20～70 GeVのγエネルギーでのチャームF中間子の光生成」(PDF) . Physics Letters B . 100 (1): 91–94. Bibcode :1981PhLB..100...91A. doi :10.1016/0370-2693(81)90294-X.
- ^ Kubota, Y.; et al. (1994). 「新しいチャームドストレンジ中間子の観測」. Physical Review Letters . 72 (13): 1972–1976. arXiv : hep-ph/9403325 . Bibcode :1994PhRvL..72.1972K. doi :10.1103/PhysRevLett.72.1972. PMID 10055756. S2CID 119499340.
- ^ Besson, D.; et al. (2003). 「質量 2.46 GeV/c 2の狭い共鳴がD に崩壊するのを観測
*+
秒π 0とD s J * (2317)状態の確認"。Physical Review D . 68 (3): 032002. arXiv : hep-ex/0305100 . Bibcode :2003PhRvD..68c2002B. doi :10.1103/PhysRevD.68.032002. - ^ Cinabro, D.; et al. (1994). 「D0→K+π-の観測」. Physical Review Letters . 72 (10): 1406–1410. Bibcode :1994PhRvL..72.1406C. doi :10.1103/PhysRevLett.72.1406. PMID 10055601.
- ^ Kopp, S.; et al. (2001). 「Dalitzによる崩壊D 0 → K − π + π 0の解析」. Physical Review D . 63 (9): 092001. arXiv : hep-ex/0011065 . Bibcode :2001PhRvD..63i2001K. doi :10.1103/PhysRevD.63.092001. S2CID 119358307.
- ^ 村松洋;他。 （2002年）。 「D 0 → Kのダリッツ解析」
0
秒π + π − ". Physical Review Letters . 89 (25): 251802. arXiv : hep-ex/0207067 . Bibcode :2002PhRvL..89y1802M. doi :10.1103/PhysRevLett.89.251802. PMID 12484874. - ^ Rubin, P.; et al. (2004). 「D 0 → Kの最初の観測とDalitz分析
0
秒η π 0崩壊"。Physical Review Letters . 93 (11):111801 . arXiv : hep-ex/0405011 . Bibcode :2004PhRvL..93k1801R. doi :10.1103/PhysRevLett.93.111801. PMID 15447329. S2CID 119398303. - ^ Asner, D.; et al. (2005). 「D 0 → Kの Dalitz プロット解析におけるD 0 – D 0混合の探索
0
秒π + π − ". Physical Review D . 72 (1): 012001. arXiv : hep-ex/0503045 . Bibcode :2005PhRvD..72a2001A. doi :10.1103/PhysRevD.72.012001. S2CID 117826765. - ^ Cronin-Hennessy, D.; et al. (2005). 「D 0 → π + π − π 0の Dalitz プロット解析における CP 違反と ππ S 波の探索」Physical Review D . 72 (3): 031102. arXiv : hep-ex/0503052 . Bibcode :2005PhRvD..72c1102C. doi :10.1103/PhysRevD.72.031102.
- ^ ボンヴィチーニ、G.他。 (2007)。 「D+ → π − π + π +減衰のダリッツ プロット分析」。物理的レビュー D . 76 (1): 012001.arXiv : 0704.3954。Bibcode :2007PhRvD..76a2001B。土井：10.1103/PhysRevD.76.012001。S2CID 119312519。
- ^ ab Anastassov; et al. (2002). 「Γ(D *+ )の最初の測定と精密測定」。Physical Review D . 65 (3): 032003. arXiv : hep-ex/0108043 . Bibcode :2002PhRvD..65c2003A. doi :10.1103/PhysRevD.65.032003. S2CID 116893453.
- ^ Adam, N.; et al. (2006). 「D +および D 0包括的半レプトン崩壊の絶対分岐率測定」. Physical Review Letters . 97 (25): 251801. arXiv : hep-ex/0604044 . Bibcode :2006PhRvL..97y1801A. doi :10.1103/PhysRevLett.97.251801. PMID 17280340. S2CID 31736098.
- ^ ファン、G.他。 (2006)。 「D 0、D +および Dにおける η、η'、および φ 中間子の包括的生成の測定」
+
s崩壊」。Physical Review D. 74 ( 11):112005.arXiv : hep -ex/0610008.Bibcode : 2006PhRvD..74k2005H.doi : 10.1103 /PhysRevD.74.112005.S2CID53753695 . - ^ ab Artuso; et al. (2005). 「cal{B}(D + → μ + nu) の改良測定と擬スカラー崩壊定数 f D +」. Physical Review Letters . 95 (25): 251801. arXiv : hep-ex/0508057 . Bibcode :2005PhRvL..95y1801A. doi :10.1103/PhysRevLett.95.251801. PMID 16384447.
- ^ Huang, G.; et al. (2005). 「排他的 D +半レプトン崩壊の絶対分岐率測定」. Physical Review Letters . 95 (18): 181801. arXiv : hep-ex/0506053 . Bibcode :2005PhRvL..95r1801H. doi :10.1103/PhysRevLett.95.181801. PMID 16383892. S2CID 119481953.
- ^ Coan, T.; et al. (2005). 「排他的 D 0半レプトン崩壊の絶対分岐率測定」. Physical Review Letters . 95 (18): 181802. arXiv : hep-ex/0506052 . Bibcode :2005PhRvL..95r1802C. doi :10.1103/PhysRevLett.95.181802. PMID 16383893. S2CID 13873243.
- ^ He, Q.; et al. (2005). 「 E cm = 3773 MeVでのD 中間子の絶対ハドロン分岐率と e + e − → D D断面積の測定」. Physical Review Letters . 95 (12): 121801. arXiv : hep-ex/0504003 . Bibcode :2005PhRvL..95l1801H. doi :10.1103/PhysRevLett.95.121801. PMID 16197064. S2CID 36759397.
- ^ Rubin, P.; et al. (2006). 「CLEO-c における D 中間子のカビボ抑制崩壊の新しい測定」. Physical Review Letters . 96 (8): 081802. arXiv : hep-ex/0512063 . Bibcode :2006PhRvL..96h1802R. doi :10.1103/PhysRevLett.96.081802. PMID 16606168. S2CID 1782148.
- ^ Dytman, S.; et al. (2006). 「二重カビボ抑制崩壊 D + → K + π 0の分岐率」Physical Review D . 74 (7): 071102. arXiv : hep-ex/0609008 . Bibcode :2006PhRvD..74g1102D. doi :10.1103/PhysRevD.74.071102.
- ^ Acosta, D.; et al. (1994). 「Γ(Ds+→μ+ν)Γ(Ds+→φπ+) の最初の測定」. Physical Review D . 49 (11): 5690–5700. Bibcode :1994PhRvD..49.5690A. doi :10.1103/PhysRevD.49.5690. hdl : 1808/15299 . PMID 10016893.
- ^ Yao, W.-M.; et al. (2006). 「擬スカラー中間子崩壊定数」（PDF） . Journal of Physics G. 33 ( 1): 1. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode :2006JPhG...33....1Y. doi :10.1088/0954-3899/33/1/001.
- ^ Athar, S.; et al. (2008). 「崩壊Dの最初の観測
+
s陽子-反中性子への反応」。Physical Review Letters . 100 (18): 181802. arXiv : 0803.1118 . Bibcode :2008PhRvL.100r1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.100.181802. PMID 18518362. S2CID 118576327. - ^ Balest, R.; et al. (1997). 「崩壊Dの観測
+
s→ ωπ + ". Physical Review Letters . 79 (8): 1436–1440. arXiv : hep-ex/9705006 . Bibcode :1997PhRvL..79.1436B. doi :10.1103/PhysRevLett.79.1436. - ^ Avery, P.; et al. (1992). 「D
+
sηρ +、η'ρ +、および φρ + "に減衰します。Physical Review Letters . 68 (9): 1279–1282. Bibcode :1992PhRvL..68.1279A. doi :10.1103/PhysRevLett.68.1279. PMID 10046126. - ^ アレクサンダー、J.他。 （1992年）。 「D
+
sηπ +と η'π + "に崩壊します。Physical Review Letters . 68 (9): 1275–1278. Bibcode :1992PhRvL..68.1275A. doi :10.1103/PhysRevLett.68.1275. hdl : 1808/1467 . PMID 10046125. - ^ Alexander, J.; et al. (1990). 「B(Dの測定
+
s→φπ + ) はDの観測により+
s→φl + ν". Physical Review Letters . 65 (13): 1531–1534. Bibcode :1990PhRvL..65.1531A. doi :10.1103/PhysRevLett.65.1531. hdl : 1808/1458 . PMID 10042294. - ^ Avery, P.; et al. (1989). 「チャームド・ストレンジ・バリオンΞの観測
0
秒".フィジカルレビューレター. 62 (8): 863–865.書誌コード:1989PhRvL..62..863A. doi :10.1103/PhysRevLett.62.863. hdl : 1808/15244 . PMID 10040357. - ^ Csorna, S.; et al. (2001). 「Ξ c ′πに崩壊する新しい状態の証拠」. Physical Review Letters . 86 (19): 4243–4246. arXiv : hep-ex/0012020 . Bibcode :2001PhRvL..86.4243C. doi :10.1103/PhysRevLett.86.4243. PMID 11328145. S2CID 119506430.
- ^ Alexander, J.; et al. (1999). 「Ξに崩壊する新しい状態の証拠
*
うπ". Physical Review Letters . 83 (17): 3390–3393. arXiv : hep-ex/9906013 . Bibcode :1999PhRvL..83.3390A. doi :10.1103/PhysRevLett.83.3390. S2CID 28626187. - ^ Jessop, C.; et al. (1999). 「Ξに崩壊する2つの狭い状態の観測
+
はγとΞ0
秒γ". Physical Review Letters . 82 (3): 492–496. arXiv : hep-ex/9810036 . Bibcode :1999PhRvL..82..492J. doi :10.1103/PhysRevLett.82.492. - ^ Brandenburg, G.; et al. (1997). 「2つの励起チャームバリオンがΛに崩壊する観測
+
はπ ± ". Physical Review Letters . 78 (12): 2304–2308. Bibcode :1997PhRvL..78.2304B. doi :10.1103/PhysRevLett.78.2304. - ^ Ammar, R.; et al. (2001). 「Σの最初の観測
*+
cバリオンとΣの新しい測定+
はMass". Physical Review Letters . 86 (7): 1167–1170. arXiv : hep-ex/0007041 . Bibcode :2001PhRvL..86.1167A. doi :10.1103/PhysRevLett.86.1167. PMID 11178035. S2CID 17545140. - ^ ギボンズ、L.;他。 （1996年）。 「興奮した魅了バリオンがΞに崩壊する様子を観察」
0
秒π + ". Physical Review Letters . 77 (5): 810–813. Bibcode :1996PhRvL..77..810G. doi :10.1103/PhysRevLett.77.810. PMID 10062912. - ^ Avery, P.; et al. (1995). 「Ξに崩壊する狭い状態の観測
+
はπ − ". Physical Review Letters . 75 (24): 4364–4368. arXiv : hep-ex/9508010 . Bibcode :1995PhRvL..75.4364A. doi :10.1103/PhysrevLett.75.4364. PMID 10059890. S2CID 118949954. - ^ Edwards, K.; et al. (1995). 「Λに崩壊する励起チャームバリオン状態の観測
+
はπ + π − ". Physical Review Letters . 74 (17): 3331–3335. Bibcode :1995PhRvL..74.3331E. doi :10.1103/PhysRevLett.74.3331. PMID 10058174. - ^ アンマー、R.;他。 （2002年）。 『崩壊Ωの観察』
0
℃→ Ω − e + ν e ". Physical Review Letters . 89 (17): 171803. arXiv : hep-ex/0207078 . Bibcode :2002PhRvL..89q1803A. doi :10.1103/PhysRevLett.89.171803. PMID 12398660. - ^ アンマー、R.;他。 （1995年）。 「Λの新たな減衰モード」
+
は「チャームドバリオン」。Physical Review Letters . 74 (18): 3534–3537. Bibcode :1995PhRvL..74.3534A. doi :10.1103/PhysRevLett.74.3534. PMID 10058230. - ^ Kubota, Y.; et al. (1993). 「最終状態でΣ + を持つ排他的 Λ c崩壊の測定」. Physical Review Letters . 71 (20): 3255–3258. Bibcode :1993PhRvL..71.3255K. doi :10.1103/PhysRevLett.71.3255. hdl : 1808/1412 . PMID 10054927.
- ^ クローニン・ヘネシー、D.;他。 （2003年）。 「排他的減衰 Λ cから Λ π + π + π − π 0および Λ cから Λ ω π +の最初の観測」。物理的レビュー D . 67 (1): 012001.arXiv : hep -ex/0210048。Bibcode :2003PhRvD..67a2001C。土井：10.1103/PhysRevD.67.012001。S2CID 118890292。
- ^ Alexander, JP; et al. (1994). 「Ξ崩壊の最初の観測
+
は→Ξ 0 e + ν eとΞの推定値+
はΞ0
秒生涯比」。Physical Review Letters . 74 (16): 3113–3117. Bibcode :1995PhRvL..74.3113A. doi :10.1103/PhysRevLett.74.3113. PMID 10058115. - ^ バーケルマン (2004) p. 44
- ^ 上野 克己; et al. (1979). 「ϒの証拠と新しい狭い共鳴の探索」. Physical Review Letters . 42 (8): 486–489. Bibcode :1979PhRvL..42..486U. doi :10.1103/PhysRevLett.42.486.
- ^ Besson, D.; et al. (1985). 「ϒ(4S) を超えるe + e −断面積における新しい構造の観測」. Physical Review Letters . 54 (5): 381–384. Bibcode :1985PhRvL..54..381B. doi :10.1103/PhysRevLett.54.381. PMID 10031500.
- ^ Lovelock, DMJ; et al. (1985). 「高次のユプシロン共鳴の質量、幅、およびレプトン幅」. Physical Review Letters . 54 (5): 377–380. Bibcode :1985PhRvL..54..377L. doi :10.1103/PhysRevLett.54.377. PMID 10031499.
- ^ Giles, R.; et al. (1983). 「崩壊 ϒ(1S)→τ + τ −の分岐率の測定」Physical Review Letters . 50 (12): 877–880. Bibcode :1983PhRvL..50..877G. doi :10.1103/PhysRevLett.50.877.
- ^ Fulton, R (1989). 「ψ崩壊における包括的ψ生成の最初の観測」. Physics Letters B. 224 ( 4): 445–449. Bibcode :1989PhLB..224..445F. doi :10.1016/0370-2693(89)91476-7.
- ^ Anastassov, A.; et al. (1999). 「Υ(1S)→ γππ の初観測」. Physical Review Letters . 82 (2): 286–290. arXiv : hep-ex/9807031 . Bibcode :1999PhRvL..82..286A. doi :10.1103/PhysRevLett.82.286.
- ^ Fulton, R.; et al. (1990). 「放射性ϒ(1S)崩壊」. Physical Review D . 41 (5): 1401–1409. Bibcode :1990PhRvD..41.1401F. doi :10.1103/PhysRevD.41.1401. hdl : 1808/15250 . PMID 10012491.
- ^ Bonvicini, G.; et al. (2004). 「Υ(1D) 状態の最初の観測」. Physical Review D . 70 (3): 032001. arXiv : hep-ex/0404021 . Bibcode :2004PhRvD..70c2001B. doi :10.1103/PhysRevD.70.032001. S2CID 2106218.
- ^ Cronin-Hennessy, D.; CLEO Collaboration (2003). 「ハドロン遷移 chi b1,2 (2P) → ω Υ(1S) の観測」. arXiv : hep-ex/0311043 .
- ^ Besson, D.; et al. (2007). 「Υ(3S) → τ τ の初観測とΥ崩壊におけるレプトン普遍性のテスト」. Physical Review Letters . 98 (5): 052002. arXiv : hep-ex/0607019 . Bibcode :2007PhRvL..98e2002B. doi :10.1103/PhysRevLett.98.052002. PMID 17358847. S2CID 14374180.
- ^ ab アズナー、D.;他。 (2004)。 「ηの観測」
プライム
cCLEOでのガンマ核融合における生成」。Physical Review Letters。92 （ 14）：142001。arXiv ： hep -ex / 0312058。Bibcode：2004PhRvL..92n2001A。doi：10.1103 / PhysRevLett.92.142001。PMID 15089529。S2CID 10006467 。 - ^ Coan, T.; et al. (2006). 「Y(4260), psi(4160), and psi(4040) のチャーモニウム崩壊」. Physical Review Letters . 96 (16): 162003. arXiv : hep-ex/0602034 . Bibcode :2006PhRvL..96p2003C. doi :10.1103/PhysRevLett.96.162003. PMID 16712216. S2CID 32357992.
- ^ Adam, N.; et al. (2005). 「psi(2S)崩壊とe + e −消滅からの1 − 0 −最終状態の観測」. Physical Review Letters . 94 (5): 012005. arXiv : hep-ex/0407028 . Bibcode :2005PhRvL..94a2005A. doi :10.1103/PhysRevLett.94.012005. PMID 15698072. S2CID 11516742.
- ^ Adam, N.; et al. (2005). 「psi(2S) から J/psi への遷移の分岐率」. Physical Review Letters . 94 (23): 232002. arXiv : hep-ex/0503028 . Bibcode :2005PhRvL..94w2002A. doi :10.1103/PhysRevLett.94.232002. PMID 16090461. S2CID 24246777.
- ^ Briere, A.; et al. (2005). 「ψ(2S) の 13 個の新しい排他的多体ハドロン崩壊の観測」. Physical Review Letters . 95 (6): 062001. arXiv : hep-ex/0505101 . Bibcode :2005PhRvL..95f2001B. doi :10.1103/PhysRevLett.95.062001. PMID 16090940. S2CID 15278769.
- ^ Rosner, J.; et al. (2005). 「チャーモニウムのh c ( 1 P 1 ) 状態の観測」. Physical Review Letters . 95 (10): 102003. arXiv : hep-ex/0505073 . Bibcode :2005PhRvL..95j2003R. doi :10.1103/PhysRevLett.95.102003. PMID 16196921. S2CID 118963524.
- ^ Rubin, P.; et al. (2005). 「 チャーモニウムの1 P 1状態の観測」. Physical Review D . 72 (9): 092004. arXiv : hep-ex/0508037 . Bibcode :2005PhRvD..72i2004R. doi :10.1103/PhysRevD.72.092004. S2CID 119352801.
- ^ Miller, D.; et al. (2007). 「ψ(2S) → η J/ψを用いたη −中間子質量の測定」. Physical Review Letters . 99 (12): 122002. arXiv : 0707.1810 . Bibcode :2007PhRvL..99l2002M. doi :10.1103/PhysRevLett.99.122002. PMID 17930498. S2CID 12330667.
- ^ Lopez, A.; et al. (2007). 「顕著なη崩壊分岐率の測定」. Physical Review Letters . 99 (12): 122001. arXiv : 0707.1601 . Bibcode :2007PhRvL..99l2001L. doi :10.1103/PhysRevLett.99.122001. PMID 17930497. S2CID 9339228.
- ^ Battle, M.; et al. (1994). 「τレプトンのカビボ抑制崩壊の測定」. Physical Review Letters . 73 (8): 1079–1083. arXiv : hep-ph/9403329 . Bibcode :1994PhRvL..73.1079B. doi :10.1103/PhysRevLett.73.1079. PMID 10057619. S2CID 118996045.
- ^ Bishai, M.; et al. (1999). 「τ − → K * − ην τ崩壊の最初の観測」. Physical Review Letters . 82 (2): 281–285. arXiv : hep-ex/9809012 . Bibcode :1999PhRvL..82..281B. doi :10.1103/PhysRevLett.82.281. S2CID 119498677.
- ^ Bergfeld, T.; et al. (2000). 「タウレプトンの放射レプトンの崩壊の観測」. Physical Review Letters . 84 (5): 830–834. arXiv : hep-ex/9909050 . Bibcode :2000PhRvL..84..830B. doi :10.1103/PhysRevLett.84.830. PMID 11017384. S2CID 119000769.
- ^ Bergfeld, T.; et al. (1997). 「τ→ 3πηντおよびτ→ f1πντ崩壊の初観測」. Physical Review Letters . 79 (13): 2406–2410. arXiv : hep-ex/9706020 . Bibcode :1997PhRvL..79.2406B. doi :10.1103/PhysRevLett.79.2406. S2CID 119487994.
- ^ Bartelt, J.; et al. (1996). 「τ-→ K-ηντ崩壊の初めての観測」. Physical Review Letters . 76 (22): 4119–4123. Bibcode :1996PhRvL..76.4119B. doi :10.1103/PhysRevLett.76.4119. PMID 10061206.
- ^ Arms, K.; et al. (2005). 「Ka粒子による4ハドロン最終状態へのτ崩壊の研究」. Physical Review Letters . 94 (24): 241802. arXiv : hep-ex/0501042 . Bibcode :2005PhRvL..94x1802A. doi :10.1103/PhysRevLett.94.241802. S2CID 15284065.
- ^ Baringer, P.; et al. (1987). 「τ崩壊におけるηおよびω中間子の生成と第2クラスカレントの探索」. Physical Review Letters . 59 (18): 1993–1996. Bibcode :1987PhRvL..59.1993B. doi :10.1103/PhysRevLett.59.1993. hdl : 1808/15230 . PMID 10035390.
- ^ Battle, M (1992). 「タウレプトンの寿命の測定」. Physics Letters B. 291 ( 4): 488–495. Bibcode :1992PhLB..291..488B. doi :10.1016/0370-2693(92)91409-3.
- ^ Balest, R.; et al. (1996). 「タウレプトンの寿命の測定」. Physics Letters B. 388 ( 2): 402–408. Bibcode :1996PhLB..388..402B. doi : 10.1016/S0370-2693(96)01163-X .
- ^ Balest, R.; et al. (1993). 「τ-レプトン質量の測定」. Physical Review D . 47 (9): R3671–R3675. Bibcode :1993PhRvD..47.3671B. doi :10.1103/PhysRevD.47.R3671. hdl : 1808/15295 . PMID 10016050.
- ^ ab Anastassov, A.; et al. (1997). 「τ崩壊におけるレプトン普遍性の実験的テスト」. Physical Review D. 55 ( 5): 2559–2576. Bibcode :1997PhRvD..55.2559A. doi :10.1103/PhysRevD.55.2559. hdl : 1808/15322 .
- ^ Csorna, S.; et al. (1987). 「タウニュートリノの質量の限界」. Physical Review D. 35 ( 9): 2747–2751. Bibcode :1987PhRvD..35.2747C. doi :10.1103/PhysRevD.35.2747. PMID 9957983.
- ^ Cinabro, D.; et al. (1993). 「タウニュートリノ質量の限界」. Physical Review Letters . 70 (24): 3700–3704. Bibcode :1993PhRvL..70.3700C. doi :10.1103/PhysRevLett.70.3700. hdl : 1808/1428 . PMID 10053940.
- ^ Ammar, R; et al. (1998). 「 ντの質量の限界」. Physics Letters B. 431 ( 1–2): 209–218. arXiv : hep-ex/9803031 . Bibcode :1998PhLB..431..209C. doi :10.1016/S0370-2693(98)00539-5. S2CID 117952401.
- ^ アタナス、M.他。 （2000年）。 「τ − → π − π + π − π 0 ν τからのタウニュートリノ質量の制限」。物理的レビュー D . 61 (5): 052002.arXiv : hep -ex/9906015。ビブコード:2000PhRvD..61e2002A。土井：10.1103/PhysRevD.61.052002。
- ^ Alexander, JP; et al. (1997). 「τ崩壊におけるミシェルパラメータとτニュートリノヘリシティの決定」. Physical Review D. 56 ( 9): 5320–5329. arXiv : hep-ex/9705009 . Bibcode :1997PhRvD..56.5320A. doi :10.1103/PhysRevD.56.5320. S2CID 119368464.
- ^ Chen, W (1990). 「チャーモニウム状態のγγ幅の測定」. Physics Letters B. 243 ( 1–2): 169–174. Bibcode :1990PhLB..243..169C. doi :10.1016/0370-2693(90)90975-C.
- ^ Dominick, J.; et al. (1994). 「χc2の2光子生成の測定」. Physical Review D . 50 (7): 4265–4271. Bibcode :1994PhRvD..50.4265D. doi :10.1103/PhysRevD.50.4265. hdl : 1808/15301 . PMID 10018068.
- ^ Godang, R.; et al. (1997). 「CLEO におけるグルーボール候補 f J (2220) の 2 光子生成の限界」. Physical Review Letters . 79 (20): 3829–3833. arXiv : hep-ex/9703009 . Bibcode :1997PhRvL..79.3829G. doi :10.1103/PhysRevLett.79.3829. S2CID 204925453.
- ^ Dobbs, S.; et al. (2005). 「CLEOでのガンマ核融合とISRにおけるX(3872)の探索」Physical Review Letters . 94 (3): 032004. arXiv : hep-ex/0410038 . Bibcode :2005PhRvL..94c2004D. doi :10.1103/PhysRevLett.94.032004. PMID 15698254. S2CID 45442005.
- ^ Dobbs, S.; et al. (2006). 「χ c2の2光子幅」. Physical Review D. 73 ( 7): 071101. arXiv : hep-ex/0510033 . Bibcode :2006PhRvD..73g1101D. doi :10.1103/PhysRevD.73.071101. S2CID 119090544.
- ^ Artuso, M.; et al. (1994). 「γγ→pp¯の断面積の測定」. Physical Review D . 50 (9): 5484–5490. Bibcode :1994PhRvD..50.5484A. doi :10.1103/PhysRevD.50.5484. hdl : 1808/15300 . PMID 10018206.
- ^ Lambrecht, M.; et al. (1994). 「荷電パイ中間子およびカーオン対の2光子生成」. Physical Review D . 50 (5): 3027–3037. arXiv : hep-ph/9403379 . Bibcode :1994PhRvD..50.3027D. doi :10.1103/PhysRevD.50.3027. PMID 10017938. S2CID 119075107.
- ^ Anderson, S.; et al. (1997). 「CLEO での 2 光子相互作用におけるΛ Λ生成」. Physical Review D . 56 (5): R2485–R2489. arXiv : hep-ex/9701013 . Bibcode :1997PhRvD..56.2485A. doi :10.1103/PhysRevD.56.R2485. S2CID 116897986.
- ^ Besson, D.; et al. (2007). 「 10.56 GeV以下のe + e −消滅における全ハドロン断面積の測定」. Physical Review D. 76 ( 7): 072008. arXiv : 0706.2813 . Bibcode :2007PhRvD..76g2008B. doi :10.1103/PhysRevD.76.072008. S2CID 119133606.
- ^ Pedlar, T.; et al. (2005). 「パイ中間子、カ中間子、および陽子の時間的電磁形状因子の精密測定」. Physical Review Letters . 95 (26): 261803. arXiv : hep-ex/0510005 . Bibcode :2005PhRvL..95z1803P. doi :10.1103/PhysRevLett.95.261803. PMID 16486342. S2CID 5695154.
- ^ Besson, D.; et al. (1986). 「Υ(1S)→γ+Xからの単一エネルギー光子の探索」. Physical Review D. 33 ( 1): 300–302. Bibcode :1986PhRvD..33..300B. doi :10.1103/PhysRevD.33.300. PMID 9956476.
- ^ Alam, M.; et al. (1989). 「B中間子崩壊における中性ヒッグス粒子の探索」(PDF) . Physical Review D . 40 (3): 712–720. Bibcode :1989PhRvD..40..712A. doi :10.1103/PhysRevD.40.712. hdl : 1808/15240 . PMID 10011872.
- ^ Alam, M.; et al. (1983). 「ϒ崩壊におけるアクシオン生成の探索」. Physical Review D . 27 (7): 1665–1667. Bibcode :1983PhRvD..27.1665A. doi :10.1103/PhysRevD.27.1665.
- ^ Gentile, T.; et al. (1987). 「√s =10.6 GeV でのe + e −消滅で生成される磁気荷電粒子の探索」. Physical Review D. 35 ( 3): 1081–1084. Bibcode :1987PhRvD..35.1081G. doi :10.1103/PhysRevD.35.1081. PMID 9957760.
- ^ Balest, R.; et al. (1995). 「Υ(1S)→γ+非相互作用粒子」. Physical Review D . 51 (5): 2053–2060. Bibcode :1995PhRvD..51.2053B. doi :10.1103/PhysRevD.51.2053. hdl : 1808/15306 . PMID 10018676.
- ^ Bowcock, T.; et al. (1989). 「s=10.5 GeV でのe + e −消滅における分数荷電粒子生成の探索」. Physical Review D . 40 (1): 263–266. Bibcode :1989PhRvD..40..263B. doi :10.1103/PhysRevD.40.263. hdl : 1808/15241 . PMID 10011682.
- ^ Savinov, V.; et al. (2001). 「質量 3.5-4.5 GeV/c 2のスカラーボトムクォークの探索」Physical Review D . 63 (5): 051101. arXiv : hep-ex/0010047 . Bibcode :2001PhRvD..63e1101S. doi :10.1103/PhysRevD.63.051101. S2CID 118972108.
- ^ Ammar, R.; et al. (2001). 「B ± → π ± X 0、B ± → K ± X 0、および B 0 → Kによるファミロンの探索
0
秒X 0崩壊"。Physical Review Letters。87 （ 27）：271801。arXiv ： hep - ex / 0106038。Bibcode：2001PhRvL..87A1801A。doi：10.1103 / PhysRevLett.87.271801。PMID 11800872。S2CID 36906207。 - ^ バーケルマン (2004) p. 21
- ^ AIP 研究 p. 116
- ^ AIP 研究 p. 115
- ^ AIP 研究 p. 117
- ^ バーケルマン (2004) p. 131
- ^ バーケルマン (2004) p. 130
- ^ コラボレーションディレクトリ
- ^ バーケルマン (2004) p. 132
- ^ バーケルマン (2004) p.95
- ^ Ammar, R.; et al. (1997). 「タウのレプトン崩壊におけるミシェルパラメータの測定」. Physical Review Letters . 78 (25): 4686–4690. Bibcode :1997PhRvL..78.4686A. doi :10.1103/PhysRevLett.78.4686. hdl : 1808/1416 .
- ^ SPIRES著者リスト
- ^ アダムス、G.他。 (2007)。 「χ c0と χ c2 はη η、η η'、η' η' の最終状態に崩壊します。」物理的レビュー D . 75 (7): 071101.arXiv : hep -ex/0611013。ビブコード:2007PhRvD..75g1101A。土井：10.1103/PhysRevD.75.071101。S2CID 7843717。
参考文献
- Andrews, D.; et al. (1983). 「CLEO検出器」.核物理学研究における計測と方法. 211 (1): 47–71. Bibcode :1983NIMPR.211...47A. doi :10.1016/0167-5087(83)90556-2.
- 久保田 勇; 他 (1992). 「CLEO II 検出器」.核物理学研究セクション A における原子核計測および方法. 320 (1–2): 66–113. Bibcode :1992NIMPA.320...66K. doi :10.1016/0168-9002(92)90770-5.
- 「CLEO-c プロジェクトの説明 (イエローブック)」。2014 年4 月 16 日閲覧。
- Berkelman, K. (2004)。CESR と CLEO の個人史: コーネル電子ストレージリングとその主要粒子検出施設。World Scientific。ISBN 978-981-238-697-7。
- AIP多機関連携研究フェーズI：高エネルギー物理学