周位論証

近点引数（近焦点引数または近点引数とも呼ばれる）は、 ω（オメガ）で表される、軌道運動する天体の軌道要素の1つです。パラメトリックには、ωは天体の昇交点から近点までの角度であり、運動方向に沿って測定されます。

特定の種類の軌道については、近日点引数（太陽中心軌道の場合）、近地点引数（地球中心軌道の場合）、近星点引数（恒星周回軌道の場合）などの用語が使用される場合があります（詳細については、近点の項を参照してください）。

近点引数が0°の場合、軌道上の天体は、基準面を南から北へ横切る瞬間に、中心天体に最も接近します。近点引数が90°の場合、軌道上の天体は、基準面から最も北に位置する地点で近点に達します。

昇交点経度に近点引数を加えると近点経度が得られます。ただし、特に連星や系外惑星の議論では、「近点経度」または「近星点経度」という用語は、「近点引数」と同義語としてよく使用されます。

天体力学において、近点引数 ωは次のように計算できます。

${\displaystyle \omega =\arccos {{\mathbf {n} \cdot \mathbf {e} } \over {\mathbf {\left|n\right|} \mathbf {\left|e\right|} }}}$

e _z < 0の場合、 ω → 2 π − ωとなります。

どこ：

• nは昇ノードを指すベクトル（つまりnのz成分はゼロ）です。
• eは離心率ベクトル（近点方向を指すベクトル）です。

赤道軌道（昇交点を持たない軌道）の場合、引数は厳密には定義されません。しかし、昇交点Ωの経度を0とする慣例に従うと、ωの値は2次元の場合から導き出されます。 $${\displaystyle \omega =\mathrm {atan2} \left(e_{y},e_{x}\right)}$$

軌道が時計回りの場合（つまり ( r × v ) _z < 0）、ω → 2 π − ωとなります。

どこ：

• e _xとe _yは、離心率ベクトルeのx成分とy成分です。

円軌道の場合、近点は昇交点に位置すると仮定されることが多く、したがってω = 0 となります。しかし、専門的な系外惑星コミュニティでは、円軌道の場合、 ω = 90° と仮定されることが多く、その利点として、惑星の内合の時刻 (幾何学的に好ましい場合に惑星が通過する時刻) が近星点の時刻と等しくなります。^{[ 1 ] [ 2 ] [ 3 ]}

• 後縁歳差運動
• ケプラー軌道
• 軌道力学
• 軌道結節

• スウィンバーン大学天文学ウェブサイトにおける近日点論証