タイプI弦理論

理論物理学では、タイプ I 弦理論は10 次元の5 つの矛盾のない超対称弦理論の 1 つです。弦が無配向 (弦の両方の配向が同等) である唯一の理論であり、摂動論的に閉じた弦だけでなく開いた弦も含む唯一の理論です。タイプ I とタイプ IIという用語は、当時知られていた 3 つの弦理論を分類するために 1982 年にジョン・ヘンリー・シュワルツによって造られました。 ^[1]

1976年のフェルディナンド・グリオッツィ、ジョエル・シェルク、デイヴィッド・オリーブによる古典的な研究^[2]は、モジュラー不変性によって閉じた弦のみが存在する場合の弦スペクトルの背後にある規則を体系的に理解する道を開いた。当初の議論はI型弦理論に基づいていたにもかかわらず、開いた弦を持つモデルでは同様の進歩にはつながらなかった。

1988年にアウグスト・サニョッティによって初めて提案されたように、^[3]タイプI弦理論はタイプIIB弦理論のオリエンティフォールドとして得られ、真空中に32個の半D9膜が追加され、さまざまな異常を打ち消し、チャン・パトン因子を介してSO(32)のゲージ群を与えます。

低エネルギーでは、タイプ I 弦理論は、SO(32)超対称ヤン・ミルズ理論と結合した 10 次元のタイプ I 超重力によって記述されます。1984 年にマイケル・グリーンとジョン・H・シュワルツがタイプ I 弦理論の異常性が打ち消されることを発見したことで、最初の超弦理論革命が起こりました。しかし、1992 年に A. サニョッティが示したこれらのモデルの重要な特性は、一般にグリーン・シュワルツ機構がより一般的な形を取り、打ち消し機構にいくつかの 2 つの形式が含まれることです。

IIB 型弦理論と I 型弦理論の関係は、10 次元およびそれ以下の次元の両方で多数の驚くべき結果をもたらし、 1990 年代初頭にローマ・トル・ヴェルガータ大学の弦理論グループによって初めて示されました。これにより、超対称性の有無にかかわらず、まったく新しいクラスの弦スペクトルの構築への道が開かれました。ジョセフ・ポルチンスキーの D ブレーンに関する研究は、拡張オブジェクト ( D ブレーン、オリエンティフォールド)の観点からこれらの結果に幾何学的解釈をもたらしました。

1990年代にエドワード・ウィッテンによって、弦結合定数を持つI型弦理論は結合を持つSO(32)ヘテロティック弦と同等であると初めて主張された。この同等性はS双対性として知られている。 ${\displaystyle g}$${\displaystyle 1/g}$

• E. Witten、「さまざまな次元における弦理論のダイナミクス」、Nucl. Phys. B 443 (1995) 85. arXiv:hep-th/9503124。
• J. Polchinski、S. Chaudhuri、CV Johnson、「D-Branes に関するメモ」、arXiv:hep-th/9602052。
• C. Angelantonj と A. Sagnotti、「Open strings」、Phys. Rep. 1 [(Erratum-ibid.) 339] arXiv:hep-th/0204089。