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静電気学において、完全導体は実際の導電性材料の理想化されたモデルである。完全導体の決定的な特性は、内部では静電場と電荷密度がともにゼロになることである。導体に過剰な電荷がある場合、それは極めて薄い表面電荷層として蓄積される。外部の電場は、表面電荷の再配置によって材料の内部から遮蔽される。[ 1 ]
あるいは、完全導体とは、無限の電気伝導率、あるいは等価的にゼロの抵抗率を示す理想化された物質である（完全誘電体を参照 ）。自然界には完全な電気導体は存在しないが、電気抵抗が他の影響に比べて無視できる場合には、この概念は有用なモデルとなる。その一例として、完全導電性流体の研究である理想磁気流体力学が挙げられる。また、部品を接続する配線に抵抗がないという暗黙の仮定を含む電気回路図もその一例である。さらに、計算電磁気学では、有限の伝導率を考慮する方程式の部分を無視できるため、完全導体のシミュレーションをより高速に行うことができる。
完全導体：
超伝導体は、電気抵抗がゼロであることに加えて、マイスナー効果や磁束の量子化といった量子効果を示す。
完全導体では、内部磁場は固定されたままですが、ゼロまたはゼロ以外の値をとることができます。[ 2 ]実際の超伝導体では、超伝導への相転移中にすべての磁束が排出され（マイスナー効果）、超伝導体の内部では磁場は常にゼロになります。