カニンガム補正係数

流体力学では、カニンガム補正係数、またはカニンガム滑り補正係数( Cと表記) は、小さな粒子の抗力を計算するときに非連続体効果を考慮するために使用されます。小さな粒子の抗力を計算するために使用されるストークスの法則の導出では、滑りがない状態を前提としていますが、これは高いクヌーセン数では正しくありません。カニンガム滑り補正係数を使用すると、連続体領域と自由分子流の間でクヌーセン数の流体を移動する粒子の抗力を予測できます。

標準的な相関関係で計算された抗力係数は、以下に示すカニンガム補正係数Cで除算されます。

エベネザー・カニンガム^[1]は1910年に補正係数を導き出し、ロバート・アンドリュース・ミリカンとともに同年に補正を検証した。

${\displaystyle C=1+{\frac {2\lambda}{d}}\left(A_{1}+A_{2}e^{\frac {-A_{3}d}{\lambda}}\right)}$

どこ

• Cは補正係数である
• λは平均自由行程である
• dは粒子の直径である
• A _nは実験的に決定された係数です。

空気のために（デイヴィス、1945年）：^[2]

1 = 1.257_です

2 = 0.400_です

3 = _0.55

カニンガム補正係数は、周囲条件の空気の場合、粒子が 15 マイクロメートル未満になると重要になります。

サブマイクロメートル粒子の場合、ブラウン運動を考慮する必要があります。