CNDO/2

微分重なりの完全無視( CNDO ) は、量子化学における最初の半経験的方法の 1 つです。この方法では、外側の価電子のみが明示的に含まれるコア近似と、微分重なりがゼロの近似が使用されます。

CNDO/2はCNDOのメインバージョンです。この方法はジョン・ポープルと協力者によって初めて導入されました。^[1]^[2]^[3]^[4]^[5]

背景

以前の方法は拡張ヒュッケル法であり、これは電子間反発項を明示的に無視する。これは電子エネルギーと分子軌道を計算する方法であった。CNDO/1とCNDO/2は、この方法から、電子間反発項を明示的に含めるが、その多くを無視し、いくつかを近似し、その他を分光法の実験データに適合させることによって開発された。

方法論

量子力学は、ハートリー・フォック法とRoothaan 方程式に基づく方程式を提供します。CNDO は、これらの方程式を使用して原子とその位置をモデル化します。これらの方程式は、2 回の反復間で結果が大きく変わらない点まで反復的に解かれます。CNDO は化学結合に関する知識を必要としませんが、量子波動関数に関する知識を使用します。

CNDOは、分子軌道上で電子が完全に対になっている閉殻分子と、不対電子を持つラジカルである開殻分子の両方に使用できます。また、固体およびナノ構造の計算にも使用されます。^[6]

CNDO は、部分原子電荷と分子双極子モーメントに対して良好な結果をもたらすと考えられています。全エネルギーと結合エネルギーが計算されます。最高被占分子軌道と最低空分子軌道を計算するための固有値は、閉殻アプローチから報告されます。

参照

参考文献

^ J. PopleとD. Beveridge、「近似分子軌道理論」、McGraw-Hill、1970年。
^ JA Pople、DP Santry、GA Segal、Journal of Chemical Physics、43、S129、(1965)
^ JA Pople と GA Segal、化学物理学ジャーナル、43、S136、(1965)
^ J. Pople と GA Segal、化学物理学ジャーナル、44、3289 (1966)
^ DPサントリーとGAシーガル、化学物理学ジャーナル、47、158（1967）
^ Mudar A. Abdulsattar、「ダイヤモンド構造共有結合半導体のナノクラスター特性と比較した半経験的大単位セル法のサイズ効果」、Physica E 41、1679 (2009)。

外部リンク

CNDO/2 計算 (ピリカ)
教育者のための分子モデリング
半導体の点欠陥の密度汎関数モデリング

[1] J. PopleとD. Beveridge、「近似分子軌道理論」、McGraw-Hill、1970年。

[2] JA Pople、DP Santry、GA Segal、Journal of Chemical Physics、43、S129、(1965)

[3] JA Pople と GA Segal、化学物理学ジャーナル、43、S136、(1965)

[4] J. Pople と GA Segal、化学物理学ジャーナル、44、3289 (1966)

[5] DPサントリーとGAシーガル、化学物理学ジャーナル、47、158（1967）

[6] Mudar A. Abdulsattar、「ダイヤモンド構造共有結合半導体のナノクラスター特性と比較した半経験的大単位セル法のサイズ効果」、Physica E 41、1679 (2009)。