セクター型質量分析計

セクター計器の形状は127.30°です${\displaystyle \left({\frac {\pi }{\sqrt {2}}}\right)}$初期ドリフト長のない電場セクターに続いて、同じ曲率方向を持つ 60° の磁場セクターが配置されています。この構成は「ベインブリッジ質量分析計」とも呼ばれ、同位体質量の測定によく用いられます。研究対象の同位体から正の粒子ビームが生成されます。ビームは、垂直な電場と磁場の複合作用を受けます。粒子が次の速度を持つとき、これら 2 つの場による力は等しく反対方向になります。

${\displaystyle v=E/B\,}$

粒子は合力を受けず、スリットを自由に通過した後、別の磁場にさらされ、半円形の経路をたどって写真乾板に衝突する。同位体の質量は、その後の計算によって決定される。

Mattauch–Herzog ジオメトリは 31.82° (${\displaystyle \pi /4{\sqrt {2}}}$ラジアン）の電場セクター、ドリフト長に続いて反対の曲率方向の 90° の磁場セクターが続く。^{[ 4 ]}電荷によって主に選別されたイオンが磁場に入ると、エネルギーが集中し、標準的なエネルギーフィルターよりもはるかに高い透過率が得られる。この形状は、生成されるイオンのエネルギー幅が広く、それでも感度が求められる用途、例えばスパーク源質量分析法 (SSMS) や二次イオン質量分析法 (SIMS) などでよく使用される。^{[ 5 ]} この形状の Nier–Johnson 形状に対する利点は、質量の異なるイオンがすべて同じ平面上に集束されることである。これにより、写真乾板やその他の平面検出器アレイを使用できる。

ニーア・ジョンソン幾何学は、90°の電気セクター、長い中間ドリフト長、および同じ曲率方向の60°の磁気セクターから構成される。^{[ 6 ] [ 7 ]}

ヒンターベルガー・ケーニッヒ形状は、42.43°の電気セクター、長い中間ドリフト長、および同じ曲率方向の130°の磁気セクターから構成される。

竹下ジオメトリは、54.43°の電気セクターと短いドリフト長、同じ曲率方向の2番目の電気セクター、それに続く別のドリフト長、そして反対の曲率方向の180°の磁気セクターから構成される。

松田ジオメトリは、85°の電気セクター、四重極レンズ、および同じ曲率方向の72.5°の磁気セクターで構成されています。^{[ 8 ]}このジオメトリは、 SHRIMPおよびPanorama（ガス源、高解像度、地球化学における同位体分子を測定するためのマルチコレクター） で使用されています。