ド・ヴォークルール・システム ハッブル・ド・ヴォクルール銀河形態図 NGC 6782 :半径の異なる3つのリングと棒状構造を持つ渦巻銀河(SB(r)0/a型)。NGC 7793 :SA(s)d型の渦巻銀河大マゼラン雲 :SBm型銀河 銀河を分類するためのド・ヴォークルールシステムは、ハッブル分類 の拡張として広く用いられており、1959年にジェラール・ド・ヴォークルールによって初めて記述された。 [ 13 ] ド・ヴォークルールは、渦状腕の密さや棒状構造の有無に基づくハッブルの二次元的な渦状銀河 の分類では、観測された銀河の形態の全範囲を十分に説明できないと主張した。特に、リング やレンズは 渦状銀河の重要な構造要素であると主張した。[ 14 ]
ド・ヴォークルールの分類システムは、ハッブルの銀河の基本的な分類である楕円銀河 、レンズ状銀河 、渦巻銀河 、不規則銀河 への区分を維持している。ハッブルの分類を補完するために、ド・ヴォークルールは、3つの形態学的特徴に基づいて、渦巻銀河のより精緻な分類システムを導入した。[ 15 ]
棒状構造。銀河は、核となる棒状構造の有無に基づいて分類されます。ド・ヴォークルールは、棒状構造のない渦巻銀河を表す記号SAを導入し、ハッブルが棒状渦巻銀河に使用したSBを補完しました。彼はまた、弱い棒状構造を持つ渦巻銀河を含む中間的なクラスSABも認めました。[ 16 ] レンズ状銀河も、棒状構造のない銀河(SA0)または棒状構造のある銀河(SB0)に分類され、棒状構造の有無を判別できない銀河(通常は視線に対して横向きになっているため)にはS0という記号が用いられます。 リング。銀河は、リング状構造を持つもの(「(r)」と表記)とリングを持たないもの(「(s)」と表記)に分けられます。いわゆる「遷移」銀河には「rs」という記号が与えられます。[ 16 ] 渦状腕。ハッブルの当初の分類と同様に、渦状銀河は主に渦状腕の密さに基づいて分類されます。ド・ヴォークルール分類は、ハッブルの音叉の腕を拡張し、いくつかの追加の渦状銀河クラスを含んでいます。 Sd(SBd)型 – 個々の星団や星雲からなる、ぼんやりとした断片的な腕。中心部の膨らみは非常に淡い。 Sm (SBm) – 外観が不規則。膨らみ成分なし Im – 極めて不規則な銀河 これら3つの分類に属する銀河のほとんどは、ハッブルの当初の分類ではIrr Iに分類されていました。さらに、SdクラスにはハッブルのScクラスに属する銀河も含まれています。SmクラスとImクラスの銀河は、マゼラン雲 にちなんで、それぞれ「マゼラン型」渦巻銀河 と不規則銀河と呼ばれています。大マゼラン雲 はSBm型、小マゼラン雲 は不規則銀河(Im型)です。 分類体系のさまざまな要素は、記載されている順序で組み合わされ、銀河の完全な分類が与えられます。例えば、緩やかに巻いた腕とリングを持つ弱い棒状渦巻銀河は、SAB(r)cと表記されます。
視覚的には、ド・ヴォークルール系はハッブルの音叉の3次元バージョンとして表現でき、 x軸に段階(螺旋性)、 y 軸にファミリー(縞模様)、z 軸に多様性(環状模様)が配置される。[ 17 ]
数値ハッブルステージ ド・ヴォークルールは、自身の分類体系において、各銀河のクラスに数値も割り当てた。ハッブルステージT の数値は-6から+10までで、負の値は初期型銀河(楕円銀河とレンズ状銀河)に対応し、正の値は後期型銀河(渦巻銀河と不規則銀河)に対応する。[ 18 ] したがって、大まかなルールとして、T の値が低いほど、円盤に比べて球状体/バルジに含まれる恒星質量の割合が大きいことを意味する。球状体と全恒星質量の比(M B /M T )とハッブルステージの間の近似的な対応関係は、局所銀河に基づくとM B /M T =(10−T) 2 /256である。[ 19 ]
楕円銀河は、コンパクト楕円銀河(cE)、通常楕円銀河(E)、後期型(E + )の3つの「段階」に分けられます。レンズ状銀河も同様に、初期型(S-)、中間型(S0)、後期型(S+)に細分化されます。 不規則銀河 は、マゼラン型不規則銀河( T =10)または「コンパクト型」(T =11)に分類されます。
数値段階を用いることで、銀河の形態に関するより定量的な研究が可能になる。
定量的形態学 定量的形態学的パラメータは、20世紀後半から天文学で使用されている。1985年のSMケントの論文で初めて「集中度」の概念が導入された。これは、銀河全体の光度 の一部を含む2つの半径の比である。集中度の正式な定義は、
C = 5 ログ [ r ( 0.8 ) r ( 0.2 ) ] {\displaystyle C=5\log[{\frac {r(0.8)}{r(0.2)}}]} 、
どこr ( 0.8 ) {\displaystyle r(0.8)} そしてr ( 0.2 ) {\displaystyle r(0.2)} は、それぞれ銀河から測定された全光の 80% と 20% を含む半径です。[ 23 ] 1995 年、D. Schade らは、銀河画像の 180 度回転と減算後の残余フラックスの尺度である非対称性パラメータを開発しました。非対称性の定義は次のとおりです。
A = ∑ 1 2 | R 私 j − R 私 j 180 | ∑ 私 私 j {\displaystyle A={\frac {\sum {\frac {1}{2}}|R_{ij}-R_{ij}^{180}|}{\sum I_{ij}}}} 、
どこR 私 j {\displaystyle R_{ij}} は減算後の残差画像であり、私 私 j {\displaystyle I_{ij}} は元の画像です。[ 24 ]
1998年、シドニー・ファン・デン・ベルフは 銀河形態学に関する著書を出版し、その中で分類スキームとしてのハッブル系列の弱点を検証した。 [ 25 ] その後の研究で、さらなる弱点が明らかになった。2003年、クリストファー・コンセリスは CASパラメータを 定式化した。これは、低赤方偏移における銀河集団のハッブル型を近似するために使用できる定量的形態パラメータのセットである。[ 26 ] 2004年、ジェニファー・ロッツ の論文では、ジニ係数を銀河のフラックスの最も明るい20%の2次モーメント( M20 と呼ばれる)およびCASパラメータと併用すると、通常の銀河と合体銀河を区別できることがわかった。[ 27 ]
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外部リンク 銀河と宇宙― 銀河分類入門 近赤外線銀河形態アトラス、TH ジャレット スピッツァー赤外線近傍銀河サーベイ(SINGS)ハッブル音叉、SINGSスピッツァー宇宙望遠鏡レガシーサイエンスプロジェクト GalaxyZoo.orgにアクセスして、オックスフォード大学のオープンコミュニティプロジェクトの一環として銀河の分類に挑戦してみましょう。