独立ベクトルの基底への拡張
シュタイニッツ 交換補題 は、例えば有限 次元 ベクトル空間 の任意の2つの 基底が 同じ数の要素を持つことを示すために使用される 線型 代数の基本定理である。この結果はドイツの数学者 エルンスト・シュタイニッツ にちなんで名付けられている。この結果はしばしば シュタイニッツ・マクレーン交換補題と呼ばれ、 サンダース・マクレーン
による
シュタイニッツの補題の マトロイド への一般化 [1] も認識されている。 [2]
声明
および を ベクトル空間 の有限部分集合とします 。 が 線型独立な ベクトル の集合で あり が を張る場合、次のようになります 。
あなた
{\displaystyle U}
わ
{\displaystyle W}
五
{\displaystyle V}
あなた
{\displaystyle U}
わ
{\displaystyle W}
五
{\displaystyle V}
1. ;
|
あなた
|
≤
|
わ
|
{\displaystyle |U|\leq |W|}
2.が を張る ような集合 が 存在する 。
わ
′
⊆
わ
{\displaystyle W'\subseteq W}
|
わ
′
|
=
|
わ
|
−
|
あなた
|
{\displaystyle |W'|=|W|-|U|}
あなた
∪
わ
′
{\displaystyle U\cup W'}
五
{\displaystyle V}
証拠
および と 仮定します。 であること 、および を必要に応じて並べ替えると 、この集合が を張ること を示します。 について 帰納法 で進めます 。
あなた
=
{
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
}
{\displaystyle U=\{u_{1},\dots ,u_{m}\}}
わ
=
{
わ
1
、
…
、
わ
ん
}
{\displaystyle W=\{w_{1},\dots ,w_{n}\}}
メートル
≤
ん
{\displaystyle m\leq n}
わ
じゅう
{\displaystyle w_{j}}
{
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
、
わ
メートル
+
1
、
…
、
わ
ん
}
{\displaystyle \{u_{1},\dotsc ,u_{m},w_{m+1},\dotsc ,w_{n}\}}
五
{\displaystyle V}
メートル
{\displaystyle m}
基本ケースでは、 がゼロであると仮定します。この場合、ベクトル は存在せず 、集合は 仮説によって
張られるため、主張は成り立ちます。
メートル
{\displaystyle m}
あなた
私
{\displaystyle u_{i}}
{
わ
1
、
…
、
わ
ん
}
{\displaystyle \{w_{1},\dotsc ,w_{n}\}}
五
{\displaystyle V}
帰納的ステップでは、命題が に対して真であると仮定します 。帰納的仮説により、 が を張る ようにを並べ替えることができます 。 であるため、 次のような
係数が存在することになります。
メートル
−
1
{\displaystyle m-1}
わ
私
{\displaystyle w_{i}}
{
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
−
1
、
わ
メートル
、
…
、
わ
ん
}
{\displaystyle \{u_{1},\ldots ,u_{m-1},w_{m},\ldots ,w_{n}\}}
五
{\displaystyle V}
あなた
メートル
∈
五
{\displaystyle u_{m}\in V}
μ
1
、
…
、
μ
ん
{\displaystyle \mu _{1},\ldots ,\mu _{n}}
あなた
メートル
=
∑
私
=
1
メートル
−
1
μ
私
あなた
私
+
∑
じゅう
=
メートル
ん
μ
じゅう
わ
じゅう
{\displaystyle u_{m}=\sum _{i=1}^{m-1}\mu _{i}u_{i}+\sum _{j=m}^{n}\mu _{j }w_{j}}
。
の少なくとも1つは非 ゼロでなければなりません。そうでないと、この等式は の線形独立性と矛盾するからです 。したがって となります 。必要に応じて順序を変更することで 、 が非ゼロであると仮定できます 。したがって、
μ
じゅう
{\displaystyle \mu_{j}}
{
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
}
{\displaystyle \{u_{1},\ldots ,u_{m}\}}
メートル
≤
ん
{\displaystyle m\leq n}
μ
メートル
わ
メートル
、
…
、
μ
ん
わ
ん
{\displaystyle \mu _{m}w_{m},\ldots ,\mu _{n}w_{n}}
μ
メートル
{\displaystyle \mu_{m}}
わ
メートル
=
1
μ
メートル
(
あなた
メートル
−
∑
じゅう
=
1
メートル
−
1
μ
じゅう
あなた
じゅう
−
∑
じゅう
=
メートル
+
1
ん
μ
じゅう
わ
じゅう
)
{\displaystyle w_{m}={\frac {1}{\mu _{m}}}\left(u_{m}-\sum _{j=1}^{m-1}\mu _{j}u_{j}-\sum _{j=m+1}^{n}\mu _{j}w_{j}\right)}
。
言い換えると、 は の範囲内にあります 。この範囲には各ベクトル が含まれるため 、帰納的仮説により が含まれます 。
わ
メートル
{\displaystyle w_{m}}
{
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
、
わ
メートル
+
1
、
…
、
わ
ん
}
{\displaystyle \{u_{1},\ldots ,u_{m},w_{m+1},\ldots ,w_{n}\}}
あなた
1
、
…
、
あなた
メートル
−
1
、
わ
メートル
、
わ
メートル
+
1
、
…
、
わ
ん
{\displaystyle u_{1},\ldots ,u_{m-1},w_{m},w_{m+1},\ldots ,w_{n}}
五
{\displaystyle V}
アプリケーション
シュタイニッツ交換補題は 計算数学 、特に 線型代数 と 組合せアルゴリズム における基本的な結果である。 [3]
参考文献
^ Mac Lane, Saunders (1936)、「射影幾何学の観点から見た抽象線形従属関係のいくつかの解釈」、 American Journal of Mathematics 、 58 (1)、ジョンズ・ホプキンス大学出版局: 236–240、 doi :10.2307/2371070、 JSTOR 2371070
。
^ クン、ジョセフ PS 編 (1986)、 マトロイド理論のソースブック 、ボストン: バークハウザー、 doi :10.1007/978-1-4684-9199-9、 ISBN
0-8176-3173-9 、 MR 0890330 。
^ Stiefel の v ページ:
Stiefel, Eduard L. (1963)。 数値数学入門(ドイツ語第 2 版から Werner C. Rheinboldt と Cornelie J. Rheinboldt による翻訳) 。 ニューヨーク: Academic Press。pp. x+286。MR 0181077。
外部リンク
Mizar システムの 証明: http://mizar.org/version/current/html/vectsp_9.html#T19