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電離放射線の測定において、計数効率とは、放射線計数器で計数された粒子または光子の数と、放射線源から放出された同じ種類およびエネルギーの粒子または光子の数との比である。[1]
要因
カウント効率にはいくつかの要因が影響します。
- 放射線源からの距離
- 発生源と検出器の表面の間の媒体（空気など）による粒子の吸収または散乱
- 検出器の表面に到達するすべての放射線光子と粒子を計数する検出器効率
添付の図はこれをグラフで示しています。
シンチレーションカウンター
放射線防護機器
表面放射能汚染測定に使用される大面積シンチレーションカウンタは、校正標準としてプレートまたは平面放射源を使用します。放射源から放出される粒子の速度の尺度として、放射源の放射能ではなく表面放出率(SER) が使用されます。SER は表面からの真の放出率であり、通常は放射能とは異なります。この差は、放射源の活性層内の自己遮蔽によって SER が減少するか、または後方散乱によって粒子が活性層のバッキングプレートから反射され、SER が増加するためです。ベータ粒子プレート源は通常、後方散乱が大きく、アルファプレート源は通常、後方散乱がありませんが、活性層が厚すぎると簡単に自己減衰します。[2]
液体シンチレーションカウンター
計数効率は、同位体、サンプルの組成、シンチレーションカウンターによって異なります。計数効率が悪いのは、エネルギーから光への変換率（シンチレーション効率）が極めて低いことが原因である可能性があり、最適な場合でもその値は小さくなります。最も効率的なシンチレーションカクテルでも、 β放出イベントからのエネルギーの約4％しか光に変換されないと計算されています。[3]
ガスカウンター
比例計数管とエンドウィンドウ ガイガー ミュラー管は、充填ガスに到達するすべてのイオン化粒子に対して非常に高い効率を持っています。ガス内のほぼすべての初期のイオン化イベントはタウンゼント雪崩を引き起こし、それによって出力信号が生成されます。ただし、検出器全体の効率は、粒子が通過するウィンドウまたは管本体による減衰に大きく影響されます。
ガンマ光子の場合、検出効率は充填ガスとガンマエネルギーに大きく依存します。低エネルギー光子は高エネルギー光子よりも充填ガスと相互作用します。
参照
参考文献
- ^ McNaught, AD; Wilkinson, A. (1997). IUPAC化学用語集（第2版）. Blackwell Science. p. 464. ISBN 0865426848。
- ^ 表面汚染モニタリング機器の校正係数の推定マイク・ウッズとスティーブン・ジャッジ。Pub NPL、テディントン、英国 [1] 2015-02-12にWayback Machineでアーカイブ
- ^ 「計数効率と消光」 National Diagnostics. 2011年. 2013年4月6日閲覧。