ローリングフィルム

ローラン映画は、バーナード・V・ローランにちなんで名付けられ、 ヘリウムII状態のヘリウムの30nm厚の液膜。液膜のレベルを超えて伸びる表面に対して「クリープ」効果（波動伝播）を示す。ヘリウムIIは、クリープによってあらゆる非密閉容器から脱出し、最終的には毛細管から蒸発する。10～100nm以上 。

ローリン膜は、超流動ヘリウムが容器から噴水のように漏れ出す噴水効果に関与している。ローリン膜は高い熱伝導率を持つ。

超流動液体がより高い位置にある障害物を乗り越える能力は、ハイケ・カメルリング・オネスにちなんでオネス効果と呼ばれることが多い。オネス効果は、重力や粘性力よりも毛細管力が優勢になることによって生じる。

ローリン膜を伝播する波は、浅水における重力波と同じ方程式で記述されますが、復元力は重力ではなくファンデルワールス力です。膜の厚さが変化すると、化学ポテンシャルが変化します。これらの波は「第三音波」として知られています。

膜の厚さはエネルギーバランスによって計算できる。小さな流体体積要素を考える。${\displaystyle \Delta V}$高さ${\displaystyle h}$自由表面から。流体要素に作用する重力による位置エネルギーは${\displaystyle \rho gh\Delta V}$、 どこ${\displaystyle \rho }$は全密度であり、${\displaystyle g}$は重力加速度です。粒子あたりの量子運動エネルギーは${\displaystyle \hbar ^{2}/(2ml^{2})}$、 どこ${\displaystyle l}$はフィルムの厚さであり、${\displaystyle m}$は粒子の質量である。したがって、正味の運動エネルギーは次のように与えられる。${\displaystyle \hbar ^{2}f\rho \Delta V/(2m^{2}l^{2})}$、 どこ${\displaystyle f}$はボーズ・アインシュタイン凝縮体である原子の割合です。厚さに関して全エネルギーを最小化すると、厚さの値が得られます。^{[ 1 ]}

$${\displaystyle l={\frac {\hbar }{m}}{\sqrt {\frac {f}{2gh}}}.}$$

• 音なし
• 2番目の音

• Fairbank HA; Lane CT (1949 年 10 月)「液体ヘリウム中のローリンフィルムの速度」Physical Review 76 (8): 1209–1211 . Bibcode : 1949PhRv...76.1209F . doi : 10.1103/PhysRev.76.1209 .{{cite journal}}: CS1 maint: 複数の名前: 著者リスト (リンク)
• BV Rollin およびF. Simon (1939)。「液体ヘリウムの「フィルム」現象について II」。Physica . 6 (2): 219– 230。Bibcode : 1939Phy .....6..219R . doi : 10.1016/S0031-8914(39)80013-1。
• David Goodstein (1969年7月5日) 「不飽和ヘリウム膜における第三音と超流動の開始」(PDF) . Physical Review . 183 (1): 327– 334. Bibcode : 1969PhRv..183..327G . doi : 10.1103/PhysRev.183.327 .

• 物件が実際に使用されている様子を映した動画
• ビデオ：液体ヘリウム、超流動体：ラムダ点遷移／粘性パラドックス／二流体モデル／噴水効果／ローリンフィルム／第二の音の実演（アルフレッド・ライトナー、1963年、38分）