相対論的イメージ

相対論的像とは、重力レンズ効果によって生じる像であり、光の角度による偏向によって生じる。${\displaystyle {\hat {\alpha }}>3\pi /2}$。

この用語は、2000 年にVirbhadra と Ellis ^{[ 1 ]}によって造語され、この分野で研究している多くの研究者によって使用されています^{[ 2 ]} ( [a ]、[b ]、[c ]も参照)。彼らはさらに、相対論的アインシュタインリングという用語を定義しました。^{[ 1 ]}

相対論的アインシュタインリングとは、光の偏向によって生じる環状の画像のことである。${\displaystyle {\hat {\alpha }}>2\pi }$光源、レンズ（偏向板）、および観測者が完全に一直線に並んでいる場合。

明らかに、相対論的アインシュタインリングは、光源、レンズ、観測者が一直線上に並んだ場合の相対論的像である。相対論的像は非常に縮小されており、倍率が低いことに加えていくつかの問題があるため、観測は極めて困難である。

VirbhadraとEllis ^{[ 1 ]}は、関連する用語である相対論的画像の有効偏向角も定義しており、それは次のように定義されます。 ^{[ 3 ]}

$\displaystyle {\hat {\alpha }}^{eff}={\hat {\alpha }}-2n\pi }$

どこ${\displaystyle {\hat {\alpha }}}$はアインシュタイン偏向角です。正の整数${\displaystyle n}$は、光線がレンズの周りを回る回数を表します。一次像と二次像の場合、${\displaystyle n=0}$。

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