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原子核物理学において、ボロミアン核とは、3つの結合成分から構成される原子核であり、2つの成分からなるサブシステムはいずれも結合していない。 [1]この結果、1つの成分を除去すると、残りの2つが結合していない共鳴を構成し、元の原子核が3つの部分に分割される。[2]
この名前は、3つの連結した環のうち、どの環も連結されていない環のシステムであるボロミアン環に由来しています。 [2]
ボロミアン核の例
多くのボロミアン核は、核ハローと低い核結合エネルギーを持つ、核ドリップライン近くの軽い核である。例えば、6
彼
、11
李
、 そして22
Ｃ
それぞれは、残りの核子を含む核を取り囲む2つの中性子ハローを持っています。 [2] [3]これらはボロミアン核です。ハローからどちらかの中性子を除去すると、1つの中性子放出に束縛されていない共鳴が発生しますが、二中性子（ハロー内の粒子）自体は束縛されていないシステムです。[1]同様に、17
ね
は2つの陽子ハローを持つボロミアン核であり、2陽子と16
ふ
拘束されない。[4]
さらに、9
なれ
ボロミアン核は2つのアルファ粒子と中性子から構成される。[3]いずれかの成分を除去すると、非結合共鳴の1つが生成される。5
彼
または8
なれ
。
いくつかのボロミアン核、例えば9
なれ
そしてホイル状態（12
Ｃ
）は核天体物理学において重要な役割を果たしている。すなわち、これらは、非結合成分（4
彼
）はトリプルアルファ過程の中間段階であり、3つの物体がほぼ同時に反応する必要があるため、より重い元素の生成速度が制限されます。[3]
3つ以上の成分からなるボロミアン核も存在する。これらも滴下線に沿って存在する。例えば、8
彼
そして14
なれ
4つの中性子ハローを持つ5体ボロミアン系である。[5]また、アルファ過程で生成される核種（12
Ｃ
そして16
お
）は、ボロミアン核に似た構造を持つアルファ粒子のクラスターである可能性がある。[2]
2012年現在[update]、最も重いボロミアン核は29
ふ
[6]その後、中性子ドリップラインに沿ったより重い種が観測されており、これらとドリップラインに沿った未発見のより重い核も、さまざまな数（3、5、7、またはそれ以上）の物体を持つボロミアン核である可能性が高い。[5]
参照
参考文献
- ^ ab Id Betan, RM (2017). 「 連続体単一粒子レベル密度を用いたボロメアン核6 He および11 Li のクーパー対」。 Nuclear Physics A。959 : 147–148。arXiv : 1701.08099。Bibcode :2017NuPhA.959..147I。doi :10.1016/j.nuclphysa.2017.01.004。S2CID 119243017。
- ^ abcd Manton, N.; Mee, N. (2017). 「核物理学」.物理世界: 基礎物理学のインスピレーションツアー. Oxford University Press . pp. 387–389. doi :10.1093/oso/9780198795933.003.0012. ISBN 978-0-19-879611-4. LCCN 2017934959.
- ^ abc ヴァーゲン、JS;グリッドネフ、DK;ハイベルクアンデルセン、H.他。 （2000年）。 「ボロメアンハロー核」(PDF)。フィジカ・スクリプタ。T88 (1): 209–213。Bibcode :2000PhST...88..209V。土井：10.1238/Physica.Topical.088a00209。S2CID 121095106。
- ^ 大石 孝文; 萩野 健一; 佐川 秀一 (2010). 「陽子過剰ボロメオ核17 Ne における二陽子相関」. Physical Review C. 82 ( 6): 066901–1–066901–6. arXiv : 1007.0835 . doi :10.1103/PhysRevC.82.069901.
- ^ ab Riisager、K. (2013). 「ハローと関連構造」。フィジカ・スクリプタ。2013 (14001): 014001.arXiv : 1208.6415。Bibcode :2013PhST..152a4001R。土井：10.1088/0031-8949/2013/T152/014001。S2CID 119290542。
- ^ Gaudefroy, L.; Mittig, W.; Orr, NA; et al. (2012). 「19 B 、22 C、29 F、31 Ne、34 Na およびその他の軽いエキゾチック核の直接質量測定」。Physical Review Letters。109 ( 20 ): 202503–1–202503–5。arXiv : 1211.3235。doi : 10.1103 /PhysRevLett.109.202503。PMID 23215476。S2CID 21166319 。