ミッタク ・レフラー分布は、 半直線上の 確率分布 の2つの族です 。これらは実数 またはによってパラメータ化されます。どちらも、 Gösta Mittag-Leffler にちなんで名付けられた ミッタク・レフラー関数 で定義されます 。 [1]
[
0
、
∞
)
{\displaystyle [0,\infty )}
α
∈
(
0
、
1
]
{\displaystyle \alpha \in (0,1]}
α
∈
[
0
、
1
]
{\displaystyle \alpha \in [0,1]}
ミッタク・レフラー関数
実部が正である任意の複素数に対して 、級数は
α
{\displaystyle \alpha}
え
α
(
ず
)
:=
∑
ん
=
0
∞
ず
ん
Γ
(
1
+
α
ん
)
{\displaystyle E_{\alpha }(z):=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {z^{n}}{\Gamma (1+\alpha n)}}}
は完全な関数を定義します。 の場合 、級数は半径 1 の円板上でのみ収束しますが、 まで解析的に拡張できます 。
α
=
0
{\displaystyle \alpha =0}
C
∖
{
1
}
{\displaystyle \mathbb {C} \setminus \{1\}}
ミッタク・レフラー分布の最初のファミリー
ミッタグ・レフラー分布の最初のファミリーは、ミッタグ・レフラー関数と累積分布関数 の関係によって定義されます 。
すべての に対して 、関数 は 実数直線上で増加し、 では に収束し 、 になります 。したがって、関数 は 非負の実数上の確率測度の累積分布関数です。このように定義された分布、およびその倍数は、次数 のミッタク・レフラー分布と呼ばれます 。
α
∈
(
0
、
1
]
{\displaystyle \alpha \in (0,1]}
え
α
{\displaystyle E_{\alpha}}
0
{\displaystyle 0}
−
∞
{\displaystyle -\infty}
え
α
(
0
)
=
1
{\displaystyle E_{\alpha }(0)=1}
x
↦
1
−
え
α
(
−
x
α
)
{\displaystyle x\mapsto 1-E_{\alpha }(-x^{\alpha })}
α
{\displaystyle \alpha}
これらの確率分布はすべて 絶対連続 です。 は指数関数なので、次数のミッタク・レフラー分布は 指数分布 です 。しかし、 の場合 、ミッタク・レフラー分布は 裾が重く 、
え
1
{\displaystyle E_{1}}
1
{\displaystyle 1}
α
∈
(
0
、
1
)
{\displaystyle \alpha \in (0,1)}
え
α
(
−
x
α
)
〜
x
−
α
Γ
(
1
−
α
)
、
x
→
∞
。
{\displaystyle E_{\alpha }(-x^{\alpha })\sim {\frac {x^{-\alpha }}{\Gamma (1-\alpha )}},\quad x\to \infty .}
ラプラス変換は次のようになります。
え
(
e
−
λ
バツ
α
)
=
1
1
+
λ
α
、
{\displaystyle \mathbb {E} (e^{-\lambda X_{\alpha }})={\frac {1}{1+\lambda ^{\alpha }}},}
これは、 に対して 期待値が無限大であることを意味します。さらに、これらの分布は 幾何安定分布 です。パラメータ推定の手順については、こちらをご覧ください。 [2] [3]
α
∈
(
0
、
1
)
{\displaystyle \alpha \in (0,1)}
ミッタク・レフラー分布の2番目の族
ミッタグ・レフラー分布の2番目のファミリーは、ミッタグ・レフラー関数とそのモーメント生成関数 との関係によって定義されます 。
すべての に対して、 ある定数 に対して、 確率変数 が のミッタク・レフラー分布に従うとすると 、
α
∈
[
0
、
1
]
{\displaystyle \alpha \in [0,1]}
バツ
α
{\displaystyle X_{\alpha}}
α
{\displaystyle \alpha}
C
>
0
{\displaystyle C>0}
え
(
e
ず
バツ
α
)
=
え
α
(
C
ず
)
、
{\displaystyle \mathbb {E} (e^{zX_{\alpha }})=E_{\alpha }(Cz),}
ここで、収束は 、 の場合には複素平面上のすべて 、 の場合 には半径の円上のすべてを意味します 。
ず
{\displaystyle z}
α
∈
(
0
、
1
]
{\displaystyle \alpha \in (0,1]}
ず
{\displaystyle z}
1
/
C
{\displaystyle 1/C}
α
=
0
{\displaystyle \alpha =0}
次数 のミッタグ レフラー分布は 指数分布です。次数 のミッタグ レフラー分布は、 正規分布 ランダム変数の絶対値の分布です 。次数 のミッタグ レフラー分布は 退化分布 です 。ミッタグ レフラー分布の最初のファミリーとは対照的に、これらの分布は裾が重くありません。
0
{\displaystyle 0}
1
/
2
{\displaystyle 1/2}
1
{\displaystyle 1}
これらの分布は、マルコフ過程の局所時間との関係でよく見られます。
参考文献
^ HJ Haubold AM Mathai (2009)。国際太陽物理年2007と基礎宇宙科学に関する第3回UN/ESA/NASAワークショップ議事録:国立天文台。天体物理学と宇宙科学議事録。Springer。p. 79。ISBN 978-3-642-03325-4 。
^ DO Cahoy VV Uhaikin WA Woyczyński (2010). 「分数ポアソン過程のパラメータ推定」. Journal of Statistical Planning and Inference . 140 (11): 3106–3120. arXiv : 1806.02774 . doi :10.1016/j.jspi.2010.04.016.
^ DO Cahoy (2013). 「ミッタグ・レフラーパラメータの推定」. 統計における通信 - シミュレーションと計算 . 42 (2): 303–315. arXiv : 1806.02792 . doi :10.1080/03610918.2011.640094.