MagLIFの爆縮の各段階。レーザーが燃料を予熱する。 ライナーを通して軸方向の電流が流れる。 電流は方位角方向の磁場を誘起する。 磁力によってライナーが内破し、燃料が圧縮されてさらに加熱される。 磁化ライナー慣性核融合 (MagLIF )は、米国ニューメキシコ州 サンディア国立研究所の Zパルスパワー施設 (Z マシン)で実施されている、Z ピンチ型 核融合発電 実験です。これは、予熱されたプラズマを圧縮しようとする、より広範な 磁気慣性核融合 アプローチの一例です。目標は、慣性閉じ込め核融合 (ICF)アプローチで必要とされるような圧縮レベルを必要とせずに核融合条件を作り出すことです。ICFアプローチでは、必要な密度は鉛の約100倍に達します。
MagLIFという用語は、Zマシンと同じ動作原理を使用するマシンを指す場合にも広く使用されることがあります。これには、中国の綿陽にあるプライマリーテストスタンド(PTS)が含まれます。[ 1 ]
Zパルスパワー施設 サンディア国立研究所のZマシン サンディア国立研究所は現在、 Zマシン を利用してこの方法でエネルギーを生成する可能性を模索している。Zマシンは27 メガアンペアの能力を持ち、コンピュータシミュレーションの検証に役立ちながら、損益分岐点をわずかに上回るエネルギーを生成できる可能性がある。[ 3 ] Zマシンは2013年11月にMagLIF実験を実施し、2018年にはD-T燃料を用いた損益分岐点実験を行う予定である。[ 4 ]
サンディア研究所は、以下のことを確認した後、点火実験に進む計画を立てた。[ 5 ]
ライナーが強烈なエネルギーに耐え、急速に破損しないこと。これは最近の実験で明らかに確認されている。この点は、MagLIFが最初に提案されて以来、最大の懸念事項であった。 レーザーによる予熱は燃料を適切に加熱できる能力があり、 これは2012年12月から始まる実験で確認される予定である。 ホロラウムの上下に配置された一対のコイルによって生成される磁場は、予熱された核融合燃料を閉じ込める役割を果たし、重要なことに、ターゲットが早期に座屈することなく熱伝導を抑制することができる。これは、2012 年12月から開始される実験によって確認される予定である。 これらの実験に続き、2013年11月に統合実験が開始された。この実験では、約1000億個の高エネルギー中性子が放出された。
2013年11月現在、サンディア研究所の施設には以下の機能がありました。[ 4 ] [ 6 ]
10テスラの磁場 2キロジュールレーザー 16メガアンペア D-D燃料 2014年には、このテストで最大 以下の条件下での2 × 10 12 個のD–D 中性子: [ 7 ]
10テスラの磁場 2.5キロジュールレーザー 19メガアンペア D-D燃料 DT燃料 を用いたエネルギー収支均衡を目指す実験は2018年に実施される予定であった。[ 8 ] 科学的な収支均衡を達成するため、施設は5年間のアップグレードを経て、以下の改修を行う予定である。
30テスラ 8キロジュールレーザー 27メガアンペア D-T燃料処理[ 4 ] 2019年、爆縮箔と燃料の混合やプラズマのらせん不安定性に関連する重大な問題に遭遇した後、[ 9 ] 以下の条件下で最大3.2兆個の中性子が生成された。[ 10 ]
1.2キロジュールレーザー 18メガアンペア 2020年には、平均燃焼イオン温度が3.1 keVに倍増し、一次重水素-重水素中性子収量が1桁以上増加し、 印加磁場(10.4テスラから15.9 テスラ)、レーザー予熱エネルギー(0.46キロジュールから1.2キロジュール)、および電流結合(16メガアンペアから20メガアンペア)を同時に増加させることにより、 1.1 × 10 13 (2キロ ジュールの重水素-三重水素相当)のエネルギーが得られました 。[ 11 ]
参考文献 ↑ Hailong, Zhao; et al. (2020年5月12日). 「MagLIFコンセプトの予備的検討とPTS施設での実現可能性分析」 . High Power Laser and Particle Beams . 32 (6): 62002– 62010. doi : 10.11884/HPLPB202032.190352 . ↑ Yager-Elorriaga, DA; Gomez, MR; Ruiz, DE; Slutz, SA; Harvey-Thompson, AJ; Jennings, CA (2022). "サンディア国立研究所のZマシンにおける磁気慣性核融合の概要". Nuclear Fusion . 62 (4): 042015. Bibcode : 2022NucFu..62d2015Y . doi : 10.1088/1741-4326/ac2dbe . ↑ Slutz, Stephen; Roger A. Vesey (2012年1月12日). "高利得磁化慣性核融合" . Physical Review Letters . 108 (2) 025003. Bibcode : 2012PhRvL.108b5003S . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.025003 . PMID 22324693 . 1 2 3 Gibbs WW (2014). "トリプルスレット方式が核融合への希望を掻き立てる" . Nature . 505 (7481): 9– 10. Bibcode : 2014Natur.505....9G . doi : 10.1038/505009a . PMID 24380935 . ↑ 「ドライラン実験により核融合コンセプトの重要な側面が検証される:科学的「損益分岐点」またはそれ以上が短期目標」 。 2012年 9月24日 取得 。 ↑ Ryan, McBride. "Z における磁化 LIF および円筒状動的材料特性実験" . Krell Institute . 2013 年 11 月 20 日 取得 . ↑ Gomez, MR; et al. 「磁化ライナー慣性核融合(MagLIF)コンセプトの実験的検証」 . Krell Institute . 2015年 5月23日 取得 . ↑ Cuneo, ME; et al. (2012). "サンディア国立研究所における慣性閉じ込め核融合のための磁気駆動インプロージョン" . IEEE Transactions on Plasma Science . 40 (12): 3222– 3245. Bibcode : 2012ITPS...40.3222C . doi : 10.1109/TPS.2012.2223488 . ↑ Seyler, CE; Martin, MR; Hamlin, ND (2018). "低密度プラズマによる軸方向磁束圧縮による MagLIF のらせん状不安定性" . Physics of Plasmas . 25 (6). Physics of Plasmas 25, 062711 (2018): 062711. Bibcode : 2018PhPl...25f2711S . doi : 10.1063/1.5028365 . OSTI 1456307 . ↑ Gomez, MR; et al. (2019). "磁化ライナー慣性核融合における停滞状態の評価と傾向の特定" . IEEE Transactions on Plasma Science . 47 (5). IEEE Transactions on Plasma Science vol. 47/5: 2081– 2101. Bibcode : 2019ITPS...47.2081G . doi : 10.1109/TPS.2019.2893517 . OSTI 1529761 . ↑ Gomez, MR; et al. (2020). "磁化ライナー慣性核融合実験における性能スケーリング" . Phys. Rev. Lett . 125 (15) 155002. American Physical Society. Bibcode : 2020PhRvL.125o5002G . doi : 10.1103/PhysRevLett.125.155002 . PMID 33095639 .