宇宙線のエネルギースペクトル。 銀河系外宇宙線は、 天の川 銀河の外から太陽系 に流れ込む非常に高エネルギーの粒子です。低エネルギーでは、宇宙線の大部分は銀河内( 超新星残骸 など)で発生しますが、高エネルギーでは、宇宙線スペクトルはこれらの銀河系外宇宙線によって支配されます。銀河系宇宙線から銀河系外宇宙線への遷移が起こる正確なエネルギーは明らかではありませんが、10 17 ~ 10 18 eV の範囲です。[ 1 ]
観察 シカゴ大学のCOSMUSグループによる、1TeVの陽子が大気に衝突した際に発生する空気シャワーの3Dシミュレーション。表示されている地面は8km × 8kmの範囲です。 銀河系外宇宙線の観測には、そのフラックスが非常に限られているため、極めて広い表面積を持つ検出器が必要です。そのため、銀河系外宇宙線は一般的に、それらが作り出す広範囲の空気シャワー を利用して、地上観測所で検出されます。これらの地上観測所は、地上に到達した空気シャワー粒子を観測する表面検出器、または帯電した空気シャワー粒子と大気との相互作用によって生じる蛍光を観測する空気蛍光検出器(「フライズアイ」検出器とも呼ばれる[ 2 ] )のいずれかです。いずれの場合も、最終的な目的は、シャワーを生成した一次宇宙線の質量とエネルギーを求めることです。表面検出器は、地上の粒子密度を測定することでこれを実現し、蛍光検出器は、シャワー最大深度(大気上端からシャワー中の粒子数が最大となる深度)を測定することでこれを実現します。[ 3 ] 現在稼働中の高エネルギー宇宙線観測所であるピエール・オージェ観測所 とテレスコープアレイは、これら2つの方法を使用するハイブリッド検出器です。このハイブリッド手法により、空気シャワーの完全な3次元再構成が可能になり、どちらか一方の手法単独の場合よりもはるかに優れた方向情報と、一次宇宙線の種類とエネルギーのより正確な決定が得られます。[ 4 ]
ピエール・オージェ天文台 アルゼンチンのメンドーサ州にあるピエール・オージェ天文台は、1.5 km 間隔で配置され、総面積 3000 km 2 をカバーする 1660 個の地表検出器と、地表検出器を見下ろす 4 か所の異なる場所に設置された 27 個の蛍光検出器で構成されています。[ 5 ] [ 6 ] 天文台は 2004 年に運用を開始し、建設が完了した 2008 年にフル稼働を開始しました。地表検出器は水チェレンコフ検出器 で、各検出器は直径 3.6 m のタンクです。ピエール・オージェ天文台の最も注目すべき成果の 1 つは、 8 × 10 18 eVを超えるエネルギーの宇宙線の到来方向における双極子異方性 の検出であり、これは宇宙線が銀河系外起源であることを示す最初の決定的な証拠でした。[ 7 ] [ 8 ]
望遠鏡アレイ テレスコープアレイはアメリカ合衆国ユタ州に位置し、1.2 km 間隔で配置された 507 個の地表検出器で構成され、総面積は 700 km 2 [ 9 ] 、さらに各ステーションに 12 ~ 14 個の蛍光検出器を備えた 3 つの蛍光検出器ステーションがあります。[ 10 ] テレスコープアレイは、かつて日本の地表検出器アレイであった明野巨大空気シャワーアレイ (AGASA) と、同じくユタ州にあった空気蛍光検出器である高解像度フライズアイ (HiRes) を 運用していたチームとの協力によって構築されました。 [ 11 ] テレスコープアレイは当初、10 19 eVを超えるエネルギーの宇宙線を検出するように設計されていましたが、プロジェクトの拡張であるテレスコープアレイ低エネルギー拡張 (TALE) が現在進行中であり、3 × 10 16 eVを超えるエネルギーの宇宙線の観測が可能になります。[ 12 ]
スペクトルと組成 ピエール・オージェ観測所で観測されたデータに基づく、 2.5 × 10 18 eVを超えるエネルギーを持つ宇宙線のエネルギースペクトル[ 13 ] 銀河系外宇宙線のスペクトルの 2 つの明確で古くから知られている特徴は、約 5 × 10 18 eV付近でのスペクトルの平坦化である「足首」 [ 14 ] と、高エネルギー (約 4 × 10 19 eV 以上) での宇宙線フラックスの抑制です。[ 15 ] [ 16 ]最近では、ピエール オージェ観測所は 、 10 19 eV を超える急激なカットオフの前に、足首より上の宇宙線スペクトルの急峻化も観測しました( 図を参照)。ピエール オージェ観測所で測定されたスペクトルは、宇宙線の到来方向に依存しないようです。[ 18 ] ただし、南半球のピエール オージェ観測所と北半球のテレスコープ アレイで測定されたスペクトル (特にフラックスの抑制が発生するエネルギー) の間には、いくつかの不一致があります。[ 19 ] これが未知の系統誤差の結果なのか、それとも北半球と南半球に到達する宇宙線の真の差なのかは不明である。
宇宙線スペクトルのこれらの特徴の解釈は、想定されるモデルの詳細に依存します。歴史的に、アンクルは、急峻な銀河宇宙線スペクトルが平坦な銀河外スペクトルに移行するエネルギーとして解釈されています。[ 20 ] しかし、 10 15 eV未満の宇宙線の主な発生源である超新星残骸での拡散衝撃加速は、陽子を 3 × 10 15 eVまで、鉄を 8 × 10 16 eVまでしか加速できません。 [ 20 ] [ 21 ] したがって、約 10 18 eV までの銀河宇宙線の追加の発生源が存在する必要があります。一方、「ディップ」モデルでは、銀河宇宙線と銀河外宇宙線の間の遷移が約 10 17 eV で発生すると想定してい ます 。このモデルは、銀河外宇宙線が純粋に陽子で構成されていると仮定しており、アンクルは宇宙線と宇宙マイクロ波背景放射 (CMB)の相互作用から生じる対生成によるものと解釈されています。 [ 22 ] これにより宇宙線フラックスが抑制され、スペクトルが平坦化されます。古いデータや、テレスコープアレイからの最近のデータ[ 23 ] [ 24 ] は、純粋な陽子構成を支持しています。しかし、最近のオージェデータは、2 × 10 18 eVまでは軽い元素が支配的だが、エネルギーが増加するにつれてより重い元素が支配的になる構成を示唆しています。 [ 25 ] この場合、2 × 10 18 eV未満の陽子の発生源が必要です。
高エネルギー領域におけるフラックスの抑制は、一般的に陽子の場合はグライゼン・ザツェピン・クズミン(GZK)効果、重原子核の場合はCMBによる 光崩壊 (ゲラシモワ・ロゼンタール効果またはGR効果)によるものと考えられている。しかし、発生源の性質、つまり発生源が宇宙線を加速できる最大エネルギーによる可能性もある。[ 26 ]
前述のように、テレスコープアレイとピエール・オージェ天文台は、最も可能性の高い組成について異なる結果を示している。しかし、これら2つの天文台から組成を推定するために使用されたデータは、すべての系統誤差を考慮に入れると一貫性がある。[ 19 ] したがって、銀河系外宇宙線の組成は依然として曖昧である。
起源 太陽 宇宙線や銀河宇宙線 とは異なり、銀河外宇宙線の起源についてはほとんど知られていない。これは主に統計データの不足によるもので、 地球表面に到達する銀河外宇宙線粒子は年間1平方キロメートルあたり約1個にすぎない(図を参照)。これらの宇宙線の発生源は、ヒラス基準[ 27 ]を満たす必要がある。
E = q B R {\displaystyle E=qBR}
ここで、Eは粒子のエネルギー、qはその電荷 、Bは発生源の磁場、Rは発生源の大きさです。この基準は、粒子が特定のエネルギーまで加速されるためには、そのラーモア半径が 加速領域の大きさよりも小さくなければならないという事実に基づいています。粒子のラーモア半径が加速領域の大きさよりも大きくなると、粒子は脱出し、それ以上エネルギーを得ることはありません。この結果、同じ発生源内では、より重い原子核(陽子の数が多い)が存在する場合、陽子よりも高いエネルギーまで加速することができます。
活動銀河核 活動銀河M87 の活動銀河核 の画像。活動銀河核 (AGN)は宇宙で最もエネルギーの高い天体の一つとしてよく知られており、そのため銀河系外宇宙線の生成源としてしばしば考えられています。AGNは極めて高い光度を持つため、そのエネルギーのわずか1/1000しか加速に使われなくても、宇宙線を必要なエネルギーまで加速することができます。この仮説を裏付ける観測結果もいくつかあります。ピエール・オージェ天文台による宇宙線測定の分析では、5×10¹⁹ eV を 超える最高エネルギーの宇宙線の到来方向と近傍の活動銀河の位置との間に相関関係があることが示唆されています。[ 28 ] 2017年、IceCubeは 、フレアを起こしているブレーザー TXS 0506-056 [ 29 ] と方向が一致する290 TeVの高 エネルギーニュートリノ を検出し、銀河系外宇宙線の発生源としてAGNの主張を強化しました。高エネルギーニュートリノは、対応する高エネルギー陽子と宇宙マイクロ波背景 放射(CMB)との相互作用によって生成されたパイ中間子 の崩壊(光パイ中間子生成)または高エネルギー原子核の光崩壊から発生すると考えられており、ニュートリノは宇宙をほぼ妨げられることなく移動するため、高エネルギー宇宙線の発生源まで遡ることができます。
銀河団 銀河団Abell 1689の多波長画像。X線(紫色)と光学(黄色)のデータが示されている。拡散したX線放射は、銀河団内の高温物質から発生している。 銀河団は、 宇宙網のフィラメント からガスと銀河を継続的に集積しています。集積された冷たいガスが高温の銀河団内媒体 に落下すると、銀河団の外縁で衝撃波 が発生し、拡散衝撃加速機構によって宇宙線が加速される可能性があります。 [ 30 ] 相対論的電子からのシンクロトロン放射によるものと予想される大規模な電波ハロー と電波残骸 [ 31 ] は、銀河団が高エネルギー粒子を宿していることを示しています。[ 32 ] 研究によると、銀河団内の衝撃波は鉄原子核を10 20 eVまで加速できることがわかっています[ 33 ]。 これは、ピエール・オージェ観測所で観測された最もエネルギーの高い宇宙線とほぼ同じです。[ 18 ] しかし、クラスターが陽子や原子核をそのような高エネルギーまで加速する場合、高エネルギー粒子とクラスター内媒体との相互作用によりガンマ線も放出されるはずです。[ 34 ] このガンマ線放出はまだ観測されておらず、[ 35 ] 説明が難しいです。
ガンマ線バースト ガンマ線バースト (GRB)は、観測された宇宙線フラックスを生成するのに必要なエネルギーがγ線における典型的な光度と類似しており、拡散衝撃加速によって陽子を10 20 eVのエネルギーまで加速できることから、銀河系外宇宙線の発生源として最初に提案されました。[ 36 ] 長時間のガンマ線バースト (GRB)は、高エネルギーでより重い組成の証拠があることから、銀河系外宇宙線の発生源として特に興味深いものです。長時間のGRBは、大質量星の死と関連しており、[ 37 ] 大質量星は重元素を生成することがよく知られています。しかし、この場合、多くの重原子核が光崩壊し、GRBに関連するかなりのニュートリノ放出につながりますが、これは観測されていません。[ 38 ] いくつかの研究では、低光度GRBと呼ばれる特定のGRB群がこの問題を解決する可能性があると示唆されている。光度が低いと光解離とニュートリノ生成が少なくなるためである。[ 39 ] これらの低光度GRBは、同時に観測された高エネルギーニュートリノも説明できる可能性がある。[ 40 ] しかし、これらの低光度GRBは高エネルギー宇宙線の主要な発生源となるほどエネルギーが高くないという議論もある。[ 41 ]
中性子星 中性子星は 、大質量星の核崩壊によって形成され、ガンマ線バーストと同様に、重原子核の発生源となり得る。中性子星、特に若いパルサー やマグネターを 銀河系外宇宙線の発生源とするモデルでは、磁化された中性子星の高速回転によって生じる電場 によって、天体の表面から重元素(主に鉄)が剥ぎ取られる。 [ 42 ] この同じ電場は、鉄原子核を最大 10 20 eV まで加速することができる。[ 42 ] 重原子核の光崩壊によって、より低いエネルギーの軽い元素が生成され、ピエール・オージェ天文台の観測結果と一致する。[ 43 ] このシナリオでは、天の川銀河内の中性子星によって加速された宇宙線が、超新星残骸で生成された銀河宇宙線と銀河系外宇宙線の間の「遷移領域」を埋める可能性がある。[ 44 ]
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