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モスコビウム(115 Mc)は合成元素であるため、標準的な原子量を与えることはできません。すべての合成元素と同様に、安定同位体は知られていません。最初に合成された同位体は2004年の288 Mcでした。286 Mcから290 Mcまでの5つの放射性同位体が知られています。最も長寿命の同位体は半減期が0.65秒の 290 Mcです。
同位体のリスト
同位体はアルファ崩壊してニホニウムの対応する同位体になり、中性子の数が増加するにつれて半減期が長くなります。
- ^ ( ) – 不確実性 (1 σ ) は、対応する最後の数字の後の括弧内に簡潔に示されます。
- ^ # – # でマークされた原子質量: 値と不確実性は純粋な実験データからではなく、少なくとも部分的に質量表面 (TMS) の傾向から導き出されます。
- ^直接合成されたわけではなく、 294 Tsの崩壊生成物として生成された。
元素合成
ターゲットと発射体の組み合わせ
以下の表には、 Z = 115の複合核を形成するために使用できるターゲットと発射体のさまざまな組み合わせが含まれています 。各エントリは、計算によってさまざまな中性子蒸発チャネルからの断面積収量の推定値が得られる組み合わせです。最も高い予測収量を持つチャネルが示されています。
熱核融合
高温核融合反応は、高励起エネルギー (約 40~50 MeV、つまり「高温」) で複合核を生成するプロセスであり、核分裂から生き残る可能性が低くなります。励起された核は、3~5 個の中性子を放出して基底状態に崩壊します。48 Ca 核を利用する核融合反応では、通常、中間励起エネルギー (約 30~35 MeV) の複合核が生成され、「高温」核融合反応と呼ばれることもあります。このため、これらの反応の収率は比較的高くなります。
238あなた(51V、xn)289− xマック
この反応は2004年後半にGSIで行われたウラン(IV)フッ化物ターゲットテストの一環として行われたという強い証拠がある。チームが予想したように、生成物の原子が検出されなかったことを示唆する報告は発表されていない。[9]
243午前(48カリフォルニア州xn)291− xマック (x=2,3,4,5)
この反応は、2003年7月から8月にかけて研究チームによってドゥブナで初めて実行されました。2回の別々の実行で、研究チームは288 Mcの原子3個と287 Mcの原子1個を検出することができました。この反応は、 288 Mc崩壊系列から子孫の268 Dbを分離する試みとして、2004年6月にさらに研究されました。+4/+5画分の化学的分離の後、 268 Dbと一致する寿命を持つ15のSF崩壊が測定されました。崩壊がドブニウム268からのものであることを証明するために、研究チームは2005年8月に反応を繰り返し、+4と+5画分を分離し、さらに+5画分をタンタルのような画分とニオブのような画分に分離しました。5つのSF活動が観察され、すべてニオブのような画分で発生し、タンタルのような画分では発生しなかったことから、生成物が確かにドブニウムの同位体であることが証明されました。
2010 年 10 月から 2011 年 2 月にかけて行われた一連の実験で、FLNR の科学者たちはさまざまな励起エネルギーでこの反応を研究しました。科学者たちは2n 出口チャネルから288 Mc の原子 21 個と289 Mc の原子 1 個を検出することができました。この後者の結果はテネシンの合成を裏付けるために使用されました。3n 励起機能は最大で約 8 pbで完了しました。データは 2003 年の最初の実験で見つかったデータと一致していました。
この反応は、2021年にドゥブナのSHE工場で新しいガス充填セパレーターをテストするために、5つの異なるエネルギーで再度実行されました。彼らは、289 Mcの鎖6つ、 288 Mcの鎖58つ、および287 Mcの鎖2つを検出しました。初めて、5nチャネルが286 Mcの原子2つで観測されました。[10]
242プ(50ヒントxn)291− xマック(x=2)
この反応は2024年にドゥブナの研究チームによって研究された。アクチニド標的と48 Ca/ 50 Ti/ 54 Crの発射体を用いたap x n反応が初めて成功し、p2nチャネルで既知の289 Mcの原子1個が生成された(陽子1個と中性子2個が蒸発した)。[11]
反応収率
以下の表は、モスコビウム同位体を直接生成する高温核融合反応の断面積と励起エネルギーを示しています。太字のデータは励起関数の測定から得られた最大値を表します。+ は観測された出口チャネルを表します。
理論計算
崩壊特性
量子トンネルモデルを用いた理論計算は、実験的なアルファ崩壊半減期を支持している。[12]
蒸発残留物の断面
以下の表には、さまざまなターゲットと発射体の組み合わせが含まれており、計算によってさまざまな中性子蒸発チャネルからの断面積収量の推定値が提供されています。最も高い予測収量を持つチャネルが示されています。
MD = 多次元; DNS = 二核システム; σ = 断面積
参考文献
- ^ Kovrizhnykh, N. (2022年1月27日). 「SHEファクトリーでの実験の最新情報」. フレロフ原子核反応研究所. 2022年2月28日閲覧。
- ^ abcd Oganessian, Yuri Ts.; Abdullin, F. Sh.; Bailey, PD; et al. (2010-04-09). 「原子番号 Z=117 の新元素の合成」. Physical Review Letters . 104 (142502). American Physical Society: 142502. Bibcode :2010PhRvL.104n2502O. doi :10.1103/PhysRevLett.104.142502. PMID 20481935.
- ^ ab Oganessian, YT (2015). 「超重元素研究」.物理学の進歩に関する報告書. 78 (3): 036301. Bibcode :2015RPPh...78c6301O. doi :10.1088/0034-4885/78/3/036301. PMID 25746203. S2CID 37779526.
- ^ Wang, Meng; Huang, WJ; Kondev, FG; Audi, G.; Naimi, S. (2021). 「AME 2020 原子質量評価 (II)。表、グラフ、参考文献*」。Chinese Physics C . 45 (3): 030003. doi :10.1088/1674-1137/abddaf.
- ^ abc Kondev, FG; Wang, M.; Huang, WJ; Naimi, S.; Audi, G. (2021). 「NUBASE2020による核特性の評価」(PDF) . Chinese Physics C. 45 ( 3): 030001. doi :10.1088/1674-1137/abddae.
- ^ abcd Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, VK; Kovrizhnykh, ND; et al. (2022). 「243Am+48Ca反応で生成される新しい同位体286Mc」. Physical Review C . 106 (64306): 064306. Bibcode :2022PhRvC.106f4306O. doi : 10.1103/PhysRevC.106.064306 . S2CID 254435744.
- ^ abc Zagrebaev, V. (2004). 「超重元素の形成と崩壊の核融合-核分裂ダイナミクス」(PDF) . Nuclear Physics A . 734 : 164–167. Bibcode :2004NuPhA.734..164Z. doi :10.1016/j.nuclphysa.2004.01.025.
- ^ abc Feng, Z; Jin, G; Li, J; Scheid, W (2009). 「大規模核融合反応における重核および超重核の生成」. Nuclear Physics A. 816 ( 1–4): 33–51. arXiv : 0803.1117 . Bibcode :2009NuPhA.816...33F. doi :10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003. S2CID 18647291.
- ^ "2000 年から 2006 年の実験のリスト".ウニベルジータ・コメンスケホ対ブラチスレーヴ。 2007 年 7 月 23 日のオリジナルからアーカイブ。
- ^ 「SHE ファクトリーにおける中性子特性と新たな結果の両方」。
- ^ Ibadullayev, Dastan (2024). 「反応238U + 54Crおよび242Pu + 50Tiにおける超重元素Lvの同位体の崩壊特性の合成と研究」。jinr.ru 。合同原子核研究所。 2024年11月2日閲覧。
- ^ C. Samanta; P. Roy Chowdhury; DN Basu (2007). 「重元素および超重元素のアルファ崩壊半減期の予測」Nucl. Phys. A . 789 (1–4): 142–154. arXiv : nucl-th/0703086 . Bibcode :2007NuPhA.789..142S. doi :10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001. S2CID 7496348.
- ^ Zhu, L.; Su, J.; Zhang, F. (2016). 「高温核融合反応における蒸発残留断面積に対する発射体と標的の中性子数の影響」Physical Review C . 93 (6): 064610. Bibcode :2016PhRvC..93f4610Z. doi :10.1103/PhysRevC.93.064610.
- 半減期、スピン、異性体データは、以下のソースから選択されています。
- アウディ、ジョルジュ。ベルシヨン、オリヴィエ。ブラショ、ジャン。Wapstra、Aaldert Hendrik (2003)、「核および崩壊特性の NUBASE 評価」、核物理学 A、729 : 3–128、Bibcode :2003NuPhA.729....3A、doi :10.1016/j.nuclphysa.2003.11。 001
- 国立核データセンター。「NuDat 2.x データベース」。ブルックヘブン国立研究所。
- ホールデン、ノーマン E. (2004)。「11. 同位体の表」。ライド、デビッド R. (編)。CRC化学および物理学ハンドブック(第 85 版)。フロリダ州ボカラトン: CRC プレス。ISBN 978-0-8493-0485-9。
