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短波長限界では、透過不可能な球体の全散乱断面積はその幾何学的断面積（古典力学で得られる値）の2倍である。[1]
この現象についてはいくつかの説明が提案されている: [2]
- 粒子影内部の破壊的干渉[3]
- 粒子による光の回折と影[4]
- 入射場と散乱場の重ね合わせ[5]
- 粒子内部の入射波の打ち消し[6]
参考文献
- ^ ニュートン、ロジャー G. (2002)。波と粒子の散乱理論、第 2 版。ドーバー出版。p. 68。ISBN 0-486-42535-5。
- ^ 「TPDSci Ind Ext」 tpdsci.com . 2014年2月28日閲覧。
- ^ Brillouin, L. (1949). 「電磁波に対する球体の散乱断面積」.応用物理学ジャーナル. 20 (11): 1110–1125. Bibcode :1949JAP....20.1110B. doi :10.1063/1.1698280.
- ^ ハルスト、ヘンドリック・クリストフェル（1981年1月）。小さな粒子による光の散乱。ISBN 9780486642284. OCLC 264445223.
- ^ Lai, HM; Wong, WY; Wong, WH (2004). 「光線散乱における消光パラドックスと実際の散乱パワー: 2 次元研究」。Journal of the Optical Society of America A . 21 (12): 2324–33. Bibcode :2004JOSAA..21.2324L. doi :10.1364/JOSAA.21.002324. PMID 15603068.
- ^ Berg, MJ; Sorensen, CM; Chakrabarti, A. (2011). 「消滅パラドックスの新たな説明」Journal of Quantitative Spectroscopy and Radiative Transfer . 112 (7): 1170. Bibcode :2011JQSRT.112.1170B. doi :10.1016/j.jqsrt.2010.08.024.、DigitalCommonsでオープンアクセスはこちら